Проявление необычных состояний ядерного вещества в сечениях ядерных реакций

• Автор: Поздняков, Александр Васильевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 113 c. : ил

Глава I. Влияние аномального состояния ядерного вещества
на характеристики ядерных реакций
§ I. Постановка задачи
§ 2. Глауберовское приближение для адрон-ядерного
рассеяния
§ 3. Использование приближения Глаубера для описания
упругого рассеяния тяжелых ионов
§ 4. Влияние аномального состояния ядерного вещества
на сечения упругого рассеяния
Глава 2. Оптический потенциал в модели однобозонного обмена.
Исследование нейтронных сечений для ядер с большим нейтронным избытком
& I. Феноменологическая оптическая модель нуклонядерного рассеяния
§ 2. Потенциалы однобозонного обмена
§ 3. Релятивистская самосогласованная модель
§ 4. Вывод уравнения для среднего поля ядра
§ 5. Построение оптического потенциала
5 6. Расчеты нейтронных сечений
Заключение
Приложение I
Литература

Интенсивное развитие ядерной физики на протяжении нескольких десятилетий привело к тому, что в настоящее время накоплен богатейший экспериментальный и теоретический материал о свойствах ядер и ядерной материи, сделаны существенные выводы о структуре ядра, природе ядерных сил, динамике протекания ядерных реакций. Дальнейший прогресс в понимании свойств ядра и ядерной материи, повидимому, связан с изучением необычных состояний ядерного вещества и исследованием мезонных степеней свободы в ядре. Поэтому в последнее время центр тяжести исследований переносится на изучение мезонных полей в ядре и рассмотрение традиционных ядернофизических задач на уровне мезон-нуклонного взаимодействия. Такой подход позволяет с единых позиций описать как свойства обычных ядер, так и "экзотические" состояния ядерного вещества.
В настоящей работе рассматривается влияние возникновения сверхплотного состояния ядерного вещества с Л -конденсатом на характеристики упругого рассеяния тяжелых ионов и возможность микроскопического построения вещественной части оптического потенциала на основе NN потенциалов мезонной теории.
Изучение взаимодействия системы нуклонов с (П -мезонным полем, проведенное А.Б. Мигдалом, показало, что при плотности нуклонов выше некоторой критической возможно возникновение Т) -мезонной неустойчивости, приводящей к появлению в ядре кпионного конденсата. Перестройка Л -мезонного поля приводит к существенному "смягчению" уравнения состояния ядерной материи, в результате чего может возникнуть аномальное связанное состояние системы нуклонов с плотностью fig , значительно превосходящей нормальную ядерную плотность fl0 . Развитая качественная теория пионной конденсации предсказала значения критической плотности близкие к

Пс, что стимулировало интерес к поискам 5Т -конденсата и стабильных сверхплотных ядер. Имеющаяся в настоящее время информация о свойствах ядер не противоречит выводам теории 51 -конденсации, однако, экспериментально ни конденсат, ни сверхплотные ядра пока не были обнаружены. Поэтому в последнее время особый интерес вызывают исследования процессов, в которых в принципе возможно образование состояний, характеризующихся плотностями превышающими нормальную ядерную плотность, например, столкновения сложных ядер с энергией на нуклон большей, чем энергия Ферми.
Усилившийся в последние годы интерес к рассмотрению традиционных задач ядерной физики на уровне мезон-нуклонного взаимодействия во многом связан с успехами, достигнутыми в описании свойств ядер, релятивистской самосогласованной моделью, предложенной Валечкой для построения уравнения состояния ядерной материи. В этой модели полевые операторы рассматриваются как классические поля, кроме того предполагается, что основной вклад в NN взаимодействие в ядерной материи дают скалярные и векторные мезоны, т.е. учитываются компоненты ядерных сил, соответствующие только отталкиванию на малых и притяжению на средних расстояниях. При этом, в приближении Хартри удается описать широкий круг явлений: энергии связи и среднеквадратичные радиусы ядер, одночастичные энергии, зависимость величины и формы (?еУ<^ от энергии и т.д. Вместе с тем, хорошо известно, что для адекватного описания как двухнуклонных, так и многонуклонных систем необходимо учитывать взаимодействие с псевдоскалярным полем (соответственно рассматривать 5Г -мезонную компоненту нуклон-нук-лонных сил). Попытки непосредственно включить в релятивистскую модель 57 -мезонное взаимодействие приводит к коллапсу ядра. Поэтому естественно рассмотреть другие возможные подходы к построе-

риментальные данные по NN рассеянию воспроизводятся ОВЕ-потен-циалами не хуже, чем лучшими из феноменологических потенциалов, содержащих до 30 подгоночных параметров. В таблице 2 в качестве иллюстрации приведены параметры потенциалов, которые используются в дальнейших расчетах.
В настоящее время существует целый набор ОВЕ-потенциалов (см., например, обзоры /98,102,103/, воспроизводящих всю совокупность экспериментальных данных по NN взаимодействию с одинаковой в пределах экспериментальных ошибок точностью. Такая неоднозначность в определении параметров связана с тем, что NN взаимодействие в двухчастичной системе оказывается слишком "слабым" /103/, чтобы однозначно восстановить нуклон-нуклонный потенциал. В связи с этим представляет интерес /104/ изучение свойств многонуклонных систем с точки зрения возможного уточнения параметров ОВЕ-потенциалов.
Отметим, что потенциалы однобозонного обмена допускают непосредственный переход в NN -канал (нуклон-антинуклон), при этом связь между NN и NN потенциалами определяется (* четностью обменных мезонов /ЮЗ
( X -совокупность обменных мезонов). Может представлять интерес и возможность построения ОВЕ-потенциалов, допускающих переход в гиперон-нуклонный канал /105,106/.
§3. Релятивистская самосогласованная модель.
В работе /107/ Валечкой для построения уравнения состояния ядерной материи была предложена простая релятивистская модель, в которой предполагалось, что основной вклад в NN взаимодействие в ядерной материи дает обмен скалярными и векторными мезо-