Исследование возбужденных состояний 58, 60, 61, 62, 64Ni, 63,65Cu и 69, 71Ga при неупругом рассеянии быстрых нейтронов реактора

• Автор: Арынов, Сапарбай
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Алма-Ата
• Количество страниц: 147 c. : ил

ВВЕДШИЕ

ГЛАВА I. СТАТИСТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ НЕУЛРУГОН) РАССЕЯНИЯ

БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ НА ЯДРАХ

1.1.' Концепция составного ядра и формализм Хаузера-Фешбаха

1.2. Интегральные сечения в парциальной статистической модели

1.3. Учет флуктуаций ширин

1.4. Определение экспериментальных и теоретических заселяемостей уровней в реакции (П, п'К)
ГЛАВА 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА ПО ИЗУЧЕНИЮ НЕУПРУГОГО РАССЕЯНИЯ БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ РЕАКТОРА НА АТОМНЫХ ЯДРАХ И МЕТОДИКА ОБРАБОТКИ ЭКСПЕРШЛЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ

2.1. Экспериментальная установка но изучению

реакции (V, П'У) на радиальном канале ВВР-К

2.2. Измерительный тракт экспериментальной установки
2.3. Методика измерений и обработка гаммасдектра
ГЛАВА 3. СВОЙСТВА ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИЙ ЯЕШО-ЧЕШК
ИЗОТОПОВ НИКЕЛЯ В РЕАКЦИИ (П, П'#)
3.1. Уровни возбужденные в реакции
(п,п'У)
3.2. Обсуждение результатов реакции
60МЦ!% п'Г)
3.3. Заселяемость и спины возбужденных состояний 62 № и * V; в реакции {п,п'У)

ГЛАВА 4. ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИЙ НЕЧЕТНЫХ
ЯДЕР НИКЕЛЯ И МЕДИ В РЕАКЦИИ (П, П'У)
4.1. Характеристики уровней
4.2. Исследование свойств уровней Си в реакции {П,П'Г)
4.3. Свойства возбужденных состояний Си
ГЛАВА 5. СПЕКТРОСКОПИЯ ЯДЕР 63,71 О а ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ
ЗАСЕЛЯЕМОСТЕЙ И УГЛОВЫХ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ /-ИЗЛУЧЕНИЙ В РЕАКЦИИ (/7, Я У)
5.1. Определение спинов при исследовании пространственного распределения полей
ядерных излучений
5.2. Теория угловых корреляций в реакции (/7,/? /)
на основе формализма составного ядра
£0 *
5.3. Ис следование ядра О-в , возбужденного в реакции (7,7'<Г)
5.4. Спины уровней и смеси мультиполей
7
/-переходов в
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ

Современный период развития ядерной физики характеризуется интенсивным набором экспериментальных результатов и их интерпретацией. Тем не менее имеющаяся количественная экспериментальная информация о структуре атомных ядер еще не велика. Действительно, только у одной десятой части существующих 300 стабильных ядер и около 1300 радиоактивных ядер экспериментально изучены низколежащие возбужденные состояния.
Успехи -/> - и /-спектроскопии и физики ядерных реакций сыграли большую роль в развитии наших представлений о структуре ядра. В экспериментах по упруго г/у рассеянию протонов ядрами получены параметры оптического потенциала, действительная часть которого является, по существу, потенциалом среднего поля. Неупругое рассеяние протонов, дейтонов, электронов и тяжелых ионов позволяет определить энергию Е , спины и четности о? и приведенные вероятности В(Е Ь) для низколежащих состояний.
Методы современной ядерной спектроскопии разнообразны, результаты получаемые в различных экспериментах дополняют друг-друга. Поэтому применение и развитие новых методов получения спектроскопической информации о возбужденных состояниях является одной из актуальных задач ядерной физики. При неупругом рассеянии быстрых нейтронов имеется несколько путей получения спектрометрической информации об уровнях остаточного ядра. Это - измерение спектра и углового распределения неудруго рассеянных нейтронов используя наиболее совершенный спектрометр нейтронов или же регистрации /-квантов распада возбужденных состояний остаточного ядра. Каждый из этих способов имеет свои преимущества и недостатки. Если первый путь дает такие возможности, как непосредственное наблюдение уровня и измерение дифференциального сечения реак-

продолжение таблицы
Еур, кэВ Еу кэВ If, отк- ef- І j* і і сущ./м/-і <7%0,3з]- Pjkjcsi М -à -S j on- ^ ■ ! І <£>ТК-е$.
3619,3 993,3 0,9(1) 3+ (3+) 0,9(1) 1,0
3671,3 1165,6 1,0(1) 4+ .(4) 1,0(1) 0,8
3736,0 2402,9 0,6(1) 1+ 1+. ' 0,6(1) 0,6
3871,5 2537,1 0,2 2+ 2+ 1,0(2) 0,7
1712,8 0,4(1)
745,8 0,7(1)
3925,6 1419,6 0,4(1) 3+ 3+ 0,5(1) 0,6
738,2 од
4007,6 2672,1 0,4(1) 2+
4020,4 2683,3 0,1 1+
897,4 0,1
4040,5 2705,3 0,3 3~
4078,7 2743,3 0,2 2+
4112,2 1486,2 0,3
4165,0 1660,0 0,4 (5+)
4186,4 1560,4 0,3