Исследование корреляций в спектре сверхтяжелого водорода 5H

• Автор: Григоренко, Леонид Валентинович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 65 с. : ил.

Оглавление И

1 Введение

2 Теоретические исследования системы 5Н

2.1 Трёхчастичная 1 + п +п модель

2.2 Расчёт 5Н “в коробке”

2.3 Рассеяние 3 —»

2.4 Модель с источником

3 Изучение реакции г(1,р)5Н; качественные аспекты

3.1 Постановка эксперимента

3.2 Экспериментальные данные

3.3 Корреляции в реакциях передачи

4 Анализ экспериментальных данных
4.1 Формализм
4.2 Параметризация матрицы плотности
4.3 Качественное обсуждение корреляций
4.4 Процедура анализа данных
4.5 “Внутренние” распределения для 5Н
4.6 Угловые распределения в системе с.т. для 5Н
4.7 Спектр отсутствующей массы для 5Н
5 Обсуждение и выводы
5.1 Некоторые замечания
Оглавление Ш
5.2 Сравнение с предыдущим 1(1,р) экспериментом
5.3 Расчёты в модели БУВА
5.4 Прочие экспериментальные результаты
5.5 Заключение
5.6 Результаты, выносимые на защиту
5.7 Благодарности

Список иллюстраций
2.1 Энергия основного состояния 5Н “в коробке”
2.2 Рассеяние 3 —*
2.3 Чувствительность спектра 1/2+ состояния в 5Н к свойствам источника
2.4 Чувствительность корреляций из распада 1/2+ состояния 5Н к свойствам источника
3.1 Схема экспериментальной установки для реакции 1(1,р)5Н
3.2 Распределение событий по величине <3 в реакции 1(1,р)5Н
3.3 Кинематические переменные для реакции 1(1,р)5Н
3.4 Распределение экспериментальных событий на плоскости {ЕьнА} •
3.5 Распределение экспериментальных событий на плоскости {е,0„}
4.1 Распределение экспериментальных событий по 0г для различных Ъ
4.2 Распределение по углу 0* как функция фазы
4.3 Распределение по углу ф как функция отношения весов г
4.4 Распределение по углу ф как функция фазы фи
4.5 Спектры относительной энергии нейтронов в бинах по Еьн
4.6 Восстановленные спектры Епп
4.7 Распределение по углу 0* в бинах по Еъц
4.8 Распределение по углу 0( в бинах по 1Э>н с о.с. и без о.с
4.9 Распределение по зтлу 0* в бинах по Ейн
4.10 Распределение по углу 0П в бинах по Еьн
4.11 Восстановленные спектры по 01 и вп
4.12 Спектр отсутствующей массы 5Н
5.3 Расчёты в модели DWBA

с разными Jn могут интерферировать. В настоящем эксперименте регистрация продуктов распада 5Н проводилась в гораздо более широком угловом диапазоне. Это привело к значительному уменьшению интерференционных эффектов в спектре отсутствующей массы (см. Рис. 4.12).
Спектры отсутствующей массы 5Н показаны на Рис. 5.1а,Ь для двух диапазонов по углу öt(lab). Этот рисунок демонстрирует как достаточно резкая интерференционная картина возникает в экспериментальных данных при искусственном ограничении диапазона углового интегрирования. Диапазоны углов выбраны специально чтобы максимально проявить “быструю” энергетическую зависимость в области ожидаемой энергии основного состояния. Тот же спектр, но взятый во всём доступном угловом диапазоне, в области 1.8 MeV гладкий (Рис. 4.12). Спектр, показанный на Рис. 5.lb согласуется со спектром из работы [22], показанным на Рис. 5.1с. На рисунке 5.1а видно, что спектр полученный при других условиях обрезания по углам может иметь вместо пика провал в этом же месте, что ясно указывает на интерференционное происхождение данной структуры. МК симуляция очень хорошо воспроизводит особенности интерференционной картины в обоих случаях, показанных на Рис. 5.1а,Ь. Таким образом, результаты предыдущего и данного t(t,p) экспериментов согласуются, можно считать доказанным, что узкие структуры, наблюдаемые в спектре отсутствующей массы при определенных угловых обрезаниях, связаны с интерференцией основного состояния, а их положение по энергии и характерные ширины вполне отвечают параметрам основного состояния определённым в нашем анализе.
5.3 Расчёты в модели DWBA
В работе [25] подавление заселения основного состояния 5Н в реакции t(t,p)5Н качественно объясняется “нестыковкой по угловому моменту”. Это квазикласси-ческий аргумент, суть которого состоит в том, что если мы предположим передачу точечного динейтрона при фиксированном прицельном параметре, то лёгкий протон не может унести из системы столько углового момента, сколько его вносит более тяжёлый тритон. По этой причине передача AL = 0, а, следовательно, и заселение основного состояния должно быть подавлено по сравнению с возбуж-