Изучение процессов полуинклюзивного рождения адронов в глубоко неупругом рассеянии на установке "ГЕРМЕС"

• Автор: Жгун, Антон Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Гатчина
• Количество страниц: 119 с. : ил

Содержание
1 Введение
1.0.1 Структура нуклона
1.0.2 Спиновая структура нуклона
2 Формализм глубоко неупругого рассеяния
2.1 Кинематика
2.1.1 Кинематика инклюзивной реакции
2.1.2 Кинематика полуинклюзивной реакции
2.2 Сечение реакции в терминах структурных функций
2.2.1 Инклюзивная реакция
2.2.2 Полуинклюзивная реакция
2.3 Партонная модель
2.3.1 Правило сумм Элписа-Джаффе
2.4 Полуинклюзивные реакции в рамках партонной модели
2.4.1 Сечение полуинклюзивных процессов
2.4.2 Непертурбативные эффекты
2.4.3 Учет взаимодействия в высших порядках поаа
2.5 Модели фрагментации
2.5.1 Модель независимой фрагментации
2.5.2 LUND-модель
2.5.3 Кластерная модель
3 Экспериментальная установка HERMES
3.1 Пучок поляризованных электронов (позитронов) на ускорителе HERA
3.1.1 Механизм поляризации электронов
3.1.2 Измерение поляризации пучка
3.2 Поляризованная мишень на установке HERMES
3.2.1 Источник атомов
3.2.2 Источник атомов 3Не
3.2.3 Ячейка мишени
3.3 Спектрометр HERMES
3.3.1 Трековые детекторы
3.3.2 Идентификация частил
3.3.3 Физический триггер
3.3.4 Мониторирование светимости

3.3.5 Первичная обработка информации
3.3.6 Схема обработки данных
3.3.7 Реконструкция событий
4 Отбор данных
4.1 Условия отбора по файлам
4.2 Отбор бурстов
4.2.1 Поляризация мишени
4.2.2 Поляризация пучка
4.2.3 Параметры бурста
4.2.4 Светимость
4.2.5 Эффективность востановления треков
4.2.6 Стабильность во времени
4.3 Отбор событий
4.3.1 Подавление фона случайных совпадений в реакции е + N —> е' + К° + Х
5 Сравнение экспериментальных данных с расчетами методом Монте-
Карло
5.1 Выводы
6 Результаты физического анализа экспериментальных данных
6.1 Постановка задачи
6.2 Процедура анализа экспериментальных данных
6.2.1 Проверка процедуры восстановления сечения
6.2.2 Систематические ошибки
6.3 Выводы
7 Относительные выходы / “-мезонов и функции фрагментации
7.1 Относительные выходы К“-мезонов
7.2 Определение функций фрагментации D^*(z)
7.3 Выводы
8 Зависимости < Pj_ > от кинематических переменных
8.0.1 Результаты
8.0.2 Монте Карло анализ
8.1 Выводы

А.1 Выбор системы координат и определение базисных векторов
А.2 Свертка адронного тензора с лептонным

Б.1 Нахождение точки взаимодействия пептона с мишенью и вершины распада .
Б.2 Восстановление физических величин из наблюдаемых методом максимального правдоподобия

Б.З Восстановление физических величин из наблюдаемых на основе теоремы
Байеса

source for polarized gas 1017 atoms/sec
solenoid 0.35 Tesla
(movable) collimators against synchrotron radiation
electron beam

thin exit window d=0.3 mm SS
storage cell 29x9.8x400 nini
d<0.1 mm A1 n=l-3.5xl0 atoms/cm
polarimetei

Рис. 3.5: Схема включеним мишени в тракт проводки лептонного пучка.
На рис. 3.6 приведен общий вид спектрометра [25]. Из схемы видно, что весь детектор состоит из трех основных частей. Первая расположена перед спектрометрическим магнитом и состоит из системы трековых детекторов, с помощью которых востанавливаются треки частиц. Далее идет спектрометрический магнит и встроенная в него система, состоящая из шести пропорциональных камер. Расположенная за магнитом часть детектора состоит из двух блоков дрейфовых камер и детекторов, используемых для образования триггера и идентификации частиц.
• Угловой захват детектора определяется размерами зазора спектрометрического магнита, чувствительных зон детекторов и плиты, разделяющей зазор спектрометрического магнита на верхнию и нижнию части и защищающей электронный (позитронный) и протонный пучки от влияния магнитного поля. Угловые захваты установки в вертикальной и горизонтальной плоскостях составляют
40 <| 0„ert |< 140 mrad,
I öhoriz [< 170 mrad. (3.9)