Оптимизация методов анализа угловых и энергетических распределений продуктов ядерных реакций на монокристаллах

• Автор: Туринге, Андрей Арисович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 141 c. : ил

ГЛАВА I. ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДА РЕДУКЦИИ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ВРЕМЕНИ
ПРОТЕКАНИЯ ЯДЕРНОЙ РЕАКЦИИ
1. Физическая и математическая модели
2. Постановка и решение задачи редукции
3. Принципы выбора наилучшей геометрии эксперимента
4. Результаты и выводы
ГЛАВА 2. СОЗДАНИЕ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО ТРАКТА С УЛУЧШЕННЫМИ
ПАРАМЕТРАМИ С ПОМОЩЬЮ МЕТОДА РЕДУКЦИИ
1. Модель измерительной установки
2. Специфика задачи редукции для работы в режиме
ON LINE
3. Методика редукции в режиме on line
4. Примеры обработки сигналов
ГЛАВА 3. НАХОЖДЕНИЕ ФУНКЦИИ ПРОСТРАНСТВЕННОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПРИМЕСИ ПО СЕЧЕНИЮ ПЛОСКОСТНОГО КАНАЛА ИЗ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ СПЕКТРОВ -ЧАСТИЦ, РАССЕЯННЫХ НА ТОНКОМ СЛОЕ КРИСТАЛЛА
1. Задача редукции экспериментальных спектров к данным о местонахождении примеси в кристалле
2. Модель движения частиц в плоскостном канале
3. Расчет потока зондирующих кристалл заряженных частиц с учетом и без учета многократного рассеяния их на ядрах атомов кристалла* Сравнение с экспериментом
4. Особенности расчета приближенного вида плотности пространственного распределения примеси в поперечном сечении плоскостного канала монокристалла
5. Устойчивость процедуры поиска приближенного решения для функции зависимости плотности пространственного распределения примеси от поперечной плоскостному каналу координаты

6. Эксперименты по измерению распределения примеси по сечению канала
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА

В современной науке экспериментатор, как правило, не может измерять интересующие его величины непосредственно. Поэтому он изучает их количественные и качественные характеристики, исходя из их косвенных измерений и, используя при этом модели, полученные из предшествующих исследований. При измерении, как правило, все количественные величины искажаются в той или иной степени аппаратурой, кроме того, в большинстве измерений присутствуют ошибки. Будем называть случайные аддитивные ошибки, имеющие абсолютно непрерывное распределение, шумом, а ошибки, имеющие дискретное распределение, статистическим разбросом. И аппаратные искажения, и шум, и статистический разброс затрудняют правильную интерпретацию данных. Знание количественных характеристик этих величин позволяет сформулировать количественную модель эксперимента.
Из-за отсутствия количественной модели процесса измерений, как правило, параметры экспериментальной установки выбираются, исходя из качественных соображений, процесс измерений протекает неоптимальным образом, и за отведенное для эксперимента время мы не извлекаем максимально возможную информацию.
Возникает задача, которая состоит как бы из трех пунктов: во-первых, необходимо формализовать процесс измерений, то есть, построить четкую физическую, а затем и математическую, модель как самого изучаемого явления, так и процесса преобразования его характеристик в непосредственно наблюдаемые величины; во-вторых, необходимо оптимизировать процесс измерений, то есть, попытаться организовать эксперимент так, чтобы максимально ослабить роль всевозможных искажающих факторов; в-третьих, надо как можно полнее извлечь информацию из уже намеренных экспериментальных данных. Особую роль в решении этой проблемы играет взаимодействие

продолжение таблицы I
в предположении об ограниченности спектра Фурье сигнала { нижними 20% гармоник без использования физико-статистической модели эксперимента.
Учет априорной информации об ■£ повышает эффективность подавления статистических ошибок. Первым типом априорной информации о сигнале / было предположение о его гг-кратной дифференцируемости. Это предположение оправдано для угловых распределений продуктов ядерной реакции в окрестности кристаллографической плоскости,так как согласно /4-, 5, 19/ при отсутствии многократного рассеяния проходящих через кристалл частиц эти угловые распределения описываются явно и являются дифференцируемыми функциями угла вылета, а действие многократного рассеяния частиц на электронах и ядрах кристалла можно свести к размытию их угловых распределений, которое не нарушает дифференцируемости угловых распределений.
Дифференцируемую ^раз функцию можно записать в виде:
Ке) = =Тх(&) (1.4.2)
где Х(у/) - произвольная функция, £ > О, Т- линейный оператор. В конечномерном виде оператор Т будет представлять собой матрицу с элементами, равными:
причем 0^ изменяется ОТ О ДО етах , а - ОТ - £ ДО От.а*