Статистическое и динамическое описание открытых квантовых систем и эмиссии тяжелых кластеров в ядерных реакциях

• Автор: Каландаров, Шухрат Атажанович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 134 с. : ил.

Моим родителям посвящается
Оглавление
Введение
1 Теоретический подход для описания эмиссии сложных фрагментов в ядерных реакциях при низких энергиях
1.1 Модель
1.1.1 Потенциальная энергия ДЯС и ядро-ядерный потенциал
1.1.2 Процесс захвата налетающего ядра ядром-мишенью
1.1.3 Образование составного ядра и конфигураций ДЯС
1.1.4 Распад возбужденной ядерной системы
1.2 Сравнение предсказаний модели с экспериментальными данными для сильно асимметричных ядерных реакций
1.3 Выводы
2 Роль углового момента, асимметрии, и/г отношения и энергии бомбардировки входного канала в эмиссии сложных фрагментов
2.1 Роль углового момента
2.2 Роль нейтронного избытка системы
2.3 Роль асимметрии входного канала и энергии бомбардировки
2.4 Выводы
3 Описание процесса образования испарительных остатков с учетом эмиссии сложных фрагментов
3.1 Модель

3.1.1 Образование составного ядра: стадии захвата и слияния
3.1.2 Образование и вылет тяжелых кластеров из горячего составного ядра
3.1.3 Сравнение предсказаний модели с экспериментальными данными для реакций 20Не+197Аи,208РЬ
3.1.4 Сечения образования испарительных остатков в реакциях 25]/+206РЬ, 36Э-|-па(Р1 и 48Са+"а4¥
3.2 Выводы
4 Динамические и статистические эффекты в открытых квантовых системах
4.1 Влияние начального коррелированного состояния внутренней
подсистемы на транспортные свойства коллективной подсистемы
4.1.1 Модель
4.1.2 Транспортные коэффициенты
4.1.3 Численные расчеты
4.2 Нестационарная связь
4.2.1 Транспортные коэффициенты
4.2.2 Численные расчеты
4.3 Влияние внешнего поля
4.3.1 Транспортные коэффициенты
4.3.2 Иллюстративные расчеты
4.4 Выводы
Заключение
Приложение
Литература

£ 20 О
.Єю г

_1 і І і |_
8 10 12 14
Рис. 1.9: Средние энергии возбуждения (верхняя часть) и спины (нижняя часть) первичных продуктов реакций 78Кг(£,1аь=8.52 МэВ/нуклон) + 12С (сплошные линии) и 86Кг(£)аь=9.31 МэВ/нуклон)+ 12 С (штриховые ли-22 нии).

можно сделать вывод, что сечения вылета кластеров растут с уменьшением числа нейтронов составного ядра. Например, выход углерода в 2.5 раза больше в реакции 78Кг + 12С, чем в реакции 86Кг+ 12С. Это объясняется уменьшением вероятности вылета нейтронов из нейтронодефицитного составного ядра и меньшими масс-асимметричными барьерами деления и{Яь,г,А) для составного ядра 90Мо по сравнению с составным ядром 98Мо (см. рис. 1.2).
Для реакций 78Кг + 12С при £1аЬ=8.52 МэВ/нуклон и 86Кг + 12С при 1аь=9-31 МэВ/нуклон зависимости средней энергии возбуждения
ЕЦг)= £ Е1(г,А,3)агА(Ес.т.)/а2(Ес.т.) АД
и среднего спина
А, ДоД.лС'С.т.і Л)/&г(Ес.т.),
(1.20)
(1.21)
(1.22)
3(Ят> А, , /?2)
как функции Я первичных легких фрагментов представлены на рис. 1.9. Результаты расчетов показывают, что для первичных легких ядер с г < ю энергия возбуждения меньше, чем энергия отрыва нейтрона, и эти ядра не распадаются далее. Для симметричной фрагментации продукты распада имеют энергию возбуждения и спин около 20 МэВ и 5 соответственно, что достаточно для эмиссии нескольких легких частиц из этих фрагментов.