Эффекты преломления в рассеянии ядер 16O

• Автор: Глухов, Юрий Алексеевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 120 с. : ил.

Глава 1. Введение

Глава 2. Методика измерений

2Л. Общая схема измерений

2.2. Системы регистрации заряженных частиц

2.3. Детекторы

2.4. Мишени

Глава 3. Упругое рассеяние 1бО+12С

3.1. Результаты измерений

3.2. Теоретические методы анализа

3.2.1. Квазиклассический анализ

3.2.2. Анализ в рамках оптической модели

3.2.3. Анализ в рамках фолдинг - модели
3.2.4. Дисперсионный анализ
3.3. Анализ экспериментальных данных
3.3.1. Идентификация радужных минимумов 3
3.3.2. Систематика0min - 1/Е и ее интерпретация
3.3.3. Близость 0min соответствующих порядков и их 51 энергетических зависимостей для пар 160+12С и 160+160
3.3.4. Экспериментальное исследование свойств динамического 52 поляризационного потенциала и получение информации
об энергетической зависимости среднего ядерного поля. Недостаточность фолдинг -модели
3.3.5. Снижение неоднозначности параметров ОП. 57 Влияние поглощения на поведение радужных структур
3.3.6. Одинаковость Jy для систем 12С+12С, 160+12С и 160+|б0. 63 «Аномальная ядерная дисперсия»
3.3.7. Условия наблюдения прозрачности в системе 160+12С
3.3.8. Демонстрация возможности исследования ядро - ядерного взаимодействия на малых расстояниях
3.3.9. Основные выводы главы
Глава 4. Упругое рассеяние ядер 160 на ядрах )4С, 13С и 9Ве
4.1. Одинаковость радужных структур в рассеянии 160 на изотопах углерода
4.2. Подобие радужных структур на изотопах углерода и ядре 9Ве
4.3. Обнаружение независимости преломляющих свойств ядерной среды от типа комбинации ядро
4.4. Определение величины ядерной сжимаемости из данных о рассеянии 160+12С и анализ возможности использования радужного рассеяния для получения эмпирического уравнения состояния холодной ядерной материи
4.5. Основные выводы главы
Глава 5. Граничные условия проявления радужных структур
5.1. Неупругое рассеяние
5.2. Реакции передачи
5.3. Основные выводы главы
Глава 6. Околобарьерное рассеяние ядер 12С и 160 на ядре 208РЬ
6.1. Наблюдение аномальной прозрачности
6.2. Поиски экзотических квазимолекулярных состояний
6.3 Основные выводы главы
Глава 7. Заключение Литература

Упругое рассеяние тяжелых ионов обычно рассматривается как краевые соударения, когда взаимодействие ограничено поверхностной областью. Для тяжелых ионов с А=6-20 и энергиями (10 - 30) МэВ/нуклон картина рассеяния другая. Большинство проведённых с ними измерений угловых распределений упругого рассеяния (УРУР) ограничивалось частью передней полусферы из-за резкого уменьшения величин дифференциальных сечений с углом. Получаемая при этом информация также, в основном, касается поверхностной области. Но если продвинуться в область больших углов, где сечения уменьшаются на 8 порядков по сравнению с передними углами, можно наблюдать эффекты преломления в виде отдельных минимумов и максимумов. Они чувствительны к внутренней части области взаимодействия.
Термин «преломление» взят из оптики. Ярким примером преломления света является атмосферная радуга. Ядерная радуга является ее аналогом. Однако в последние годы появился ряд работ [Вгаи98, №с98, М1э00, М1э01, Апп01], оспаривающих правильность использования термина «радуга» для ядерных процессов. Поэтому в данной работе используется более общее название «эффекты преломления». Тем не менее, согласно сложившейся традиции, в изложении часто используются термины «ядерная радуга», «радужные стуктуры», «рефракционное рассеяние».
Математическое выражение атмосферной радуги на основе волновых представлений дано англичанином Эйри. Оно используется при изучении эффектов преломления в ядерной физике. Это кривая синусоидального типа со слабо меняющимся периодом и амплитудой. В последовательности минимумов и максимумов (экстремумов), называемой радужной или Эйри структурой, различают первичный, соответствующий максимальному углу отклонения, и вторичные экстремумы. В зависимости от положения различают вторичные экстремумы разных порядков. Чем дальше от первичного, тем выше порядок

проявляются все возможные минимумы и такой расчет используется для их идентификации, что демонстрируется остальными рисунками рис. 3.12. В левой части сплошными линиями представлены сечения дальней
Рис. 3.12 Слева- сечения дальней составляющей 160+12С рассеяния при У=0 для более мелкого ОП (сплошные линии вверху) и более глубокого (внизу); справа- сечения дальней составляющей для 1бО+12С рассеяния при Е=200 МэВ с использованием мелкого ОП с разными степенями поглощения (вверху) и положение экспериментальных Эйри минимумов разных порядков в зависимости от 1/Ецм (внизу). Цифры над квадратиками означают энергию налетающих частиц в л.с.