Измерение времени жизни нейтрона методом хранения УХН с регистрацией неупругорассеянных нейтронов

• Автор: Фомин, Александр Иванович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 101 с.

Введение

Глава I. Общие сведения о хранении ультрахолодных нейтронов

§ 1. Взаимодействие УХН с веществом

§2. Теория хранения УХН в сосудах

§3. Хранение спектра УХН

Выводы к первой главе

Глава II. Описание методики эксперимента

§1. Методика эксперимента для моноэнергетического

газа УХН

§2. Методика для реального спектра УХН

Выводы ко второй главе

Глава III. Экспериментальная установка и измерительные
процедуры т
§1. Экспериментальная установка
§2. Детекторы
§3. Измерительные процедуры
§4. Зависимости скоростей счета детекторов от времени
§5. Расчет параметров сосудов хранения
Выводы к третьей главе
Глава IV. Методика обработки экспериментальных данных
и полученные результаты
§1. Исходные экспериментальные данные и первичная обработка
§2 Определение величин и Хш
§3. Извлечение параметра к из зависимости jit) на интервале
хранения
§4. Влияние потерь в комплексном сосуде в процессе регистрации на конечный результат
Выводы к четвертой главе
Глава V Вычисление методических погрешностей эксперимента_61 §1. Поправка на различие эффективности детектора тепловых
нейтронов
§2. Оценка методической погрешности измерения тр, связанной
с неравенством температур внутреннего сосуда и зазора
§3. Оценка методической погрешности измерений тр, связанной
с наличием в сосуде УХН с энергией Е > Егр = 106пеУ
§4. Оценка методической погрешности измерений тр, обусловленной остаточным газом в сосудах хранения
§5. Окончательный результат после введения поправок
Выводы к пятой главе
Заключение
Список литературы

Нестабильность свободного нейтрона относительно распада п->р + е + Уе впервые наблюдалась в 1948 году Снеллом и Миллером [1]. Интерес к распаду нейтрона обусловлен тем, что это уникальный случай р-распада, когда полулептонный процесс не подвержен влиянию нуклонов в ядре и слабое взаимодействие проявляется в чистом виде. Одной из важнейшей характеристик /?-распада является время жизни свободного нейтрона Тр, связанное в рамках У-А
варианта теории слабого взаимодействия с константами связи Сл и соотношением:
соответствующими радиационными поправками [2]. Это выражение определяет эллипс в координатах 0А и (рис.1). На этом же графике также отображены значение Оу, получаемое из данных по 0+ -»0+ переходам, и прямая ОА/Оу=Х, где величина X определяется из измерений угловых корреляций продуктов Д-распада нейтрона. Координаты точки пересечения этих кривых (точнее, область пересечения их доверительных интервалов) дают значения констант связи и Оу.
где К = “—, ґа =1.71465(15)- пространственный фактор с
те с
Выводы к третьей главе.

Приведено описание экспериментальной установки и функциональное назначение ее основных узлов. Схематично показана последовательность измерительных процедур. Приведены описания детекторов нейтронов и их амплитудные характеристики. Представлены характерные значения экспериментальных величин, получаемых в процессе измерений. Проведен анализ зависимостей скорости счета детекторов нейтронов от времени в процессе измерительного цикла. Произведены расчеты геометрических факторов сосудов хранения. Получены оценки на параметр ц при различных температурах сосудов хранения.