Статистическая теория сечений реакции и поляризации в глубоконеупругих столкновениях тяжелых ионов

• Автор: Выдруг-Власенко, Сергей Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Киев
• Количество страниц: 124 c. : ил

ГЛАВА I. ХАРАКТЕРИСТИКИ РЕАКЦИИ В ФИКСИРОВАННОМ КВАНТОВОМ

КАНАЛЕ

§ I. Планарность реакции и представление

спиральности

§ 2. Сечение реакции в фиксированном квантовом

канале

§ 3. Поляризация в фиксированном квантовом

канале

Глава II. СТАТИСТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АМПЛИТУД РЕАКЦИИ

И УСРЕДНЕННОЕ СЕЧЕНИЕ

§ I. Статистические свойства амплитуд реакции

§ 2. Корреляционная функция парциальных амплитуд
§ 3. Сечение в макроскопической реакции
Глава III. ПОЛЯРИЗАЦИЯ, УСРЕДНЕННАЯ ПО КАНАЛАМ РЕАКЦИИ
§ I. Функция распределения поляризации
§ 2. Усредненная поляризация в макроскопической
реакции
§ 3. Усредненная поляризация в планарной реакции
в присутствии когерентных процессов
ГЛАВА 17. МОДЕЛЬ МАКРОСКОПИЧЕСКОЙ ГЛУБОКОНЕУПРУГОЙ
РЕАКЦИИ
§ I. Вероятность реакции и энергетический спектр
продуктов
§ 2. Вероятность реакции с неполной диссипацией
энергии

§ 3. Угловые распределения в модели макроскопической
реакции
ЗАМШЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Интерес к изучению реакций с участием тяжелых ионов обусловлен новыми возможностями, которые открываются при использовании тяжелого ядра в качестве бомбардирующей частицы. К ним относятся повышенная вероятность кулоновского возбуждения, получение ядер с очень высоким спином, создание нейтроноизбыточных и сверхтяжелых элементов. С теоретической точки зрения, в реакциях с тяжелыми ионами появляется уникальная возможность изучать сильно неравновесные процессы в конечных системах.
В зависимости от величины прицельного параметра налетающего ядра можно выделить несколько процессов в столкновении тяжелых ионов /I/. При далеких пролетах, когда величина прицельного параметра много больше чем его значение, отвечающее касательному соударению, наблюдается упругое рассеяние и кулоновское возбуждение. Траектории движения частиц в этом случае полностью определяются кулоновским взаимодействием. При касательных столкновениях ядер-ное взаимодействие еще мало и не приводит к глубокой перестройке ядер. Такие события соответствуют прямым реакциям, затрагивающим лишь несколько степеней свободы. Наконец, при прицельных параметрах значительно меньших касательного, налетающая частица и мишень испытывают сильное Еозмущение из-за интенсивного ядерного взаимодействия. Такие столкновения могут привести к образованию составного ядра, которое затем распадается либо путем испускания частиц, либо, в случае более тяжелых систем, путем деления. Однако близкие пролеты тяжелых ионов приводят также к другому, отличному от компаунд-ядерного, процессу, а именно - к глубоконеупругим столкновениям. Это явление было открыто в Дубне /2/ и несколько позже, но независимо, в Орсэ /3/ и Беркли /4,5/. Оно получило несколько названий (квазиделение, реакции глубоконеупругих передач, диссипативные и сильнодемпфированные столкновения) в зависимости от

Докажем, для примера, первое из равенств (2.37). В результате простых алгебраических преобразований получим
7$) = / ы[7л~ *

+(ЬУ ')$++(У+3/)-$'^ ^ . (2.38)
Поскольку вклад в сумму (2.38) дают большие значения полного углового момента *7 , то из-за уореднения по ушу рассеяния $ быстро осциллирующие слагаемые обращаются в нуль. Аналогично доказываются все остальные равенства (2.37). Заметим, что средние (2.35) не исчезают при усреднении по , т.к. в них входят функции разности угловых моментов 7 и J/ , величина которой определяется длиной корреляции
Поскольку выше было показано, что действительные и мнимые части амплитуд реакции [$) распределены по нормальному закону, то их статистические свойства полностью определяются первым и вторым моментами. Поэтому равенства (2,37) означают, что рассмотренные 4 величины ( Л»/* А/ У А/ ) являются
статистически независимыми, т.е. их функции совместного распределения распадаются на произведения функции распределения каждой отдельной величины. Таким образом, результатом проведенного анализа являются следующие выражения для функций распределения амплитуд реакции
£ Гу Ч / ~М) -- % Гу *м) % Г/ ~М) (2.39)