Описание коллективного ядерного движения большой амплитуды в рамках квантового флуктуационно-диссипативного подхода

• Автор: Кузякин, Роман Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 123 с. : ил.

Оглавление
Введение

1 Квантовый диффузионный подход

1.1 Обобщенные немарковские уравнения Ланжевена

1.1.1 Флуктуационно-диссипативные соотношения

1.1.2 Транспортные коэффициенты

1.1.3 Связь с диффузионными уравнениями

1.1.4 Предел сильного затухания

1.2 Линейная связь по импульсу и координате

1.2.1 Линейная связь по импульсу

1.2.2 Линейная связь по координате

1.3 Выводы
2 Прохождение через параболический барьер и распад мета-стабильного состояния
2.1 Проницаемость параболического барьера
2.1.1 Линейная связь по импульсу
2.1.2 Линейная связь по координате
2.1.3 Линейная связь по импульсу и координате
2.2 Тепловой распад метастабильного состояния
2.3 Результаты расчетов
2.3.1 Проницаемость барьера
2.3.2 Скорость распада метастабильного состояния
2.4 Выводы

3 Квантовое диффузионное описание процесса подбарьерного захвата
3.1 Особенности подбарьерных процессов
3.2 Реакции со сферическими ядрами
3.2.1 Ядро-ядерный потенциал
3.2.2 Сечение захвата
3.2.3 Результаты и обсуждение
3.3 Изотопическая зависимость сечения захвата и среднеквадратичного углового момента. Результаты и обсуждение
3.3.1 Ядро-ядерный потенциал
3.3.2 Сечение захвата и среднеквадратичный угловой момент
3.3.3 Астрофизический 5-фактор, фактор и распределения барьеров
3.3.4 Безразмерное представление сечений захвата и среднеквадратичных угловых моментов
3.4 Реакции с деформированными ядрами
3.4.1 Ядро-ядерный потенциал
3.4.2 Сечение захвата
3.4.3 Результаты и обсуждение
3.5 Выводы
4 Точность формул Крамерса для скорости деления возбужденных ядер: канонический и микроканонический ансамбли
4.1 Особенности рассматриваемого подхода
4.2 Модель деления
4.2.1 Аналитические выражения для квазистационарной скорости деления
4.2.2 Динамическое моделирование
4.3 Результаты и обсуждение
4.4 Выводы
Заключение

Приложение
Список литературы

ские значения для Л9(£), Хр(Ь), т(Ь) и £(£):
(«1 + «2) + —(в! + в2 + 2у) - 7дк + + («1 + 52)1

Ад Ад(ОС))
2№+1(2+7£Йг) (?"*»)
(51+52)
Лр Ар(оо)
(8Х + в2)Ж + — Г71 + — + (в! + - 75/г(в! Н- в2 + 27)

2И'+7(2+7л5г) (г-*«)
(«1-»г)г((,1+7)(‘г + 7)+97)

”= т(“)"
( )г('Зй±7К«±7)
в1«2
£ = £(оо)
2Ж + 7[2 + 7) (*-кд
IV = (в! + 7)2 +7) (г —1+7V*- (+56)
Ц5152
В марковском пределе (7 —> оо) корни уравнения (1.52) запишутся в виде:

а / / , сЛ 2 4к
дк-м)+пзк+д) + „
2(1 +ад)
а I { , сЛ2 4к
52 -
2 ц / у 4 /V В этом случае транспортные коэффициенты не зависят от времени и прини-