Исследование свойств основных и возбужденных состояний ядер лантана С А = 132, 133, 134 и эрбия С А = 164

• Автор: Холматов, Акмалжон Хабибиллаевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 175 c. : ил

ТШБЛТШИ

ГЛАВА I. АППАРАТУРА И МЕТОДИЧЕСКИЕ ВОПРОСЫ ЭКСПЕРИМЕНТА

1.1. Бета-спектрографы с постоянным однородным магнитным нолем

1.2. Условия проведения экспериментов и измерения плотности почернения

1.2.1. Приготовление радиоактивных источников для

бета-спектрографа

1.2.2. Ядерные фотоэмульсии типа Р-50. Хранение, экспонирование и проявление

1.2.3. Фотометрирование изображений линий конверсионных электронов (КЭ)

1.2.4. Погрешности определения плотности почернения фотоэмульсии

1.3. Определение энергии КЭ

1.4. Метод определения относительных интенсивностей линий электронов внутренней конверсии
(ЭЕК)
1.4.1. Анализ точности определения интенсивностей
линий ЭЕК
1.4.2. Исследование зависимости плотности почернения от числа электронов
1.4.3. Влияние геометрии бета-спектрографа на интенсивности линий КЭ
1.4.4. Спектральная чувствительность фотоэмульсии
1.5. Авторадиографический метод усиления изображений линий КЭ на фотопластинках
1.5.1. Экспериментальная часть
1.5.2. Результаты н обсуждение

Глава II. ЖСШЕШМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ СВОЙСТВ ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИЙ ЯДЕР ЛАНТАНА С А = 132 И
2.1. Изучение распада I32Ce —**32L 2.1.1. Литературный обзор
2.1.2. Экспериментальные исследования спектров
/-лучей и ЭЖ
тор тя?
2.1.3. Схема распада Се —* La и обсуждение
результатов
2.2. Изучение распада I34Ce —vI34La
2.2.1. Литературный обзор
2.2.2. Экспериментальные исследования спектров

2.2.3. Схема распада ^Се ^La и обсуждение
результатов
Глава III. ЖСПЕРИМЕНТАДЫШВ ИССЛЕДОВАНИЯ РАСПАДА 133Се '
3.1. Литературный обзор
3.2. Экспериментальные исследования спектров электронов внутренней, конверсии Се
3.2.1. Распад 5-часового 133Се

3.2.2. Распад 97ниинутного Се
3.3. Вероятности электромагнитных переходов
3.4. Схема распада 133Се —» I33La

3.5. Бета-силовая функция распада Се
Глава IV. ЖСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ РАСПАДА I64lm . 0+-С0СТ0ЯНИЯ В ЯДРЕ 164 Ег4.1. Литературный обзор
4.2. Экспериментальные исследования спектров ЭЖ,
/ппучей и /-/-совпадений
4.3. Схема распада —*164Ег и обсуадение
результатов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
Важная задача физики атомного ядра - создание теории ядра, которая, исходя нз общих законов взаимодействия нуклонов в ядре, может объяснить и предсказать физические свойства атомных ядер. Эта задача очень трудна, так как, во-первых, силы взаимодействия между нуклонами в ядре очень сложны и недостаточно изучены и, во-вторых, атомные ядра, кроме самых легких, представляют собой системы большого числа сильно взаимодействующих частиц ^* В связи с этим развитие теории атомного ядра происходит на основе различных модельных представлений. На основе тех или иных упрощающих предположений о ядерних силах осуществляются попытки объяснить экспериментальные данные, предсказать свойства атомных ядер. Определенный успех в понимании структурі основных н возбужденных состояний ядер достигнут в последнее время на основе оболочечной модели, модели деформированных ядер, обобщенной модели, сверхтекучей модели, модели взаимодействующих бозонов и др. Известно, что с точки зрения этих моделей ядра делятся на сферические, деформированные И переходные
Настоящая работа посвящена экспериментальному исследованию основных н возбужденных состояний ядер лантана с А = 132, 133 и 134 нз распада соответствующих изотопов церия и исследованию возбужденных состояний 164£г при распаде 164Тт.
Актуальность темы исследования. Экспериментальное и теоретическое исследование свойств основных и возбужденных состояний ядер является одной нз важнейших задач ядерной физики. Получение новых экспериментальных данных и последующее сопоставление их с результатами модельных расчетов ведет в свою очередь не толь-

при максимуме спектральной чувствительности фотоэмульсии от толщины эмульсионного слоя:
Е<,~ i3,6Z-ct°'6i или o,o±s-E*6 (1Д4)
где Ее - значение начальной энергии электронов (в кэВ), при которой фотоэмульсия с толщиной d (в мкм) имеет максимальную чувствительность.
Для нашего случая ( с/ = 70 мкм) формула (1*14) дает Ее
= 198 кэВ, что совпадает с положением пика экспериментально построенной спектральной чувствительности (см. рис. 6).
Ейполненнне нами в настоящей работе методические исследования по определению относительных интенсивностей линий КЭ /6,8-10/ позволили сделать следующие выводы:
а) Экспериментально найдено значение параметра С (6,2+0,2), определяющего нелинейность зависимости оптической плотности почернения от экспозиции для эмульсий типа Р-50. Это значение существенно отличается от величины 1,81+0,05, полученного в /26/. Мы полагаем, что главная причина большого отличия связана с тем, что почти в два раза расширен диапазон используемых плотностей почернения. В настоящее время измерения проводятся в интервале £> = 0,05+2,7 вместо 2) = 0,1+1,5.
б) Построена для широкого диапазона энергий Ее = 3+II00 кэВ зависимость чувствительности фотоэмульсий типа Р-50 от энергии электронов с использованием новых калибровочных линий КЗ. Для электронов с энергией меньше 35 кэВ такая зависимость получена впервые.
в) Получена эмпирическая формула, связывающая значение энергии электронов (Ее) при максимуме спектральной чувствительности фотоэмульсии от толщины ( d ) эмульсионного слоя: