Радиационный захват мюонов сложными ядрами

• Автор: Тетерева, Татьяна Всеволодовна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 133 c. : ил

ГЛАВА I. ОПИСАНИЕ РАДИАЦИОННОГО //-ЗАХВАТА В
СТАНДАРТНОЙ ДИАГРАММНОЙ ТЕХНИКЕ
§1.1. Измеряемые характеристики РМЗ
§ 1.2. Элементарная амплитуда РМЗ
§ 1.3. Эффективный гамильтониан РМЗ в
стандартном импульсном приближении
Глава II. РАДИАЦИОННЫЙ //-ЗАХВАТ В РАМКАХ ІМПУЛЬСНОГО
ПРИБЛИЖЕНИЯ В МИКРОСКОПИЧЕСКОМ ПОДХОДЕ
§ 2.1. Энергетический спектр (/-квантов в РМЗ
на сложных ядрах . . .
§ 2.2. Мультипольное разложение матричных
элементов
§ 2.3. Ядерные волновые функции
§ 2.4. Результаты расчетов характеристик РМЗ
и их обсуждение
§ 2.5. Характеристики радиационного захвата
поляризованных уи -мезонов на ядрах ^0 и 40Са
2.5.1. Коэффициент угловой асимметрии фотонов и циркулярная поляризация фотонов
2.5.2. Результаты вычислений асимметрии
РМЗ в микроскопическом подходе
Выводы главы П
Глава III. ПЕРЕНОРМИРОВКА ФОРМФАКТОРОВ СЛАБОГО
ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ И РМЗ
§ 3.1. Эффективные заряды для изоспинов ого и спин-
-изоспинового полей
§ 3.2. Условие существования индуцированного
псевдоскалярного взаимодействия в ядерном веществе и формфактор

§ 3.3. Эффективные гамильтонианы ОМЗ и РМЗ на
сложных ядрах с учетом перенормировки слабых формфакторов
3.3.1. Эффективный гамильтониан ОМЗ
3.3.2. Эффективный гамильтониан РМЗ
§ 3.4. Расчеты характеристик ОМЗ и РМЗ на адСа
3.4.1. Скорости ОМЗ
3.4.2. Расчет спектров фотонов и скоростей
РМЗ на 40Са
3.4.3. Расчет циркулярной поляризации фотонов и коэффициента асимметрии испускания фотонов при захвате поляризованных уи-мезонов
3.4.4. Расчет с измененными параметрами поляризационного оператора пиона
3.4.5. Обсуждение результатов
Выводы главы Ш
Глава IV. УСЛОВИЕ НЕПРЕРЫВНОСТИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ТОКА
И ЕГО ВЛИЯНИЕ НА ПРОЦЕСС РМЗ
§ 4.1. Эффективный гамильтониан РМЗ
§ 4.2. Вычисление матричных элементов в модифицированном импульсном приближении (MIA)
§ 4.3. Результаты расчетов РМЗ на ядрах и
в MIA и их обсуждение
4.3.1. Вычисление характеристик реакции
1бО(у^))/)16
4.3.2. Вычисление характеристик реакции
40Са
Выводы главы 1У
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ I
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
РИСУНКИ

І. ВВЕДЕНИЕ
Слабое взаимодействие мюонов с протонами приводит к двум
Оба процесса привлекают к себе внимание уже в течение многих лет. В результате исследования процесса уи-захвата, слабых распадов мезонов, у -распада и т.д. были выявлены основные закономерности слабого лептон-адронного взаимодействия и сформулирована теория универсального слабого взаимодействия Ферми (УВФ)1 Эта теория позволила о общих позиций понять большую совокупность данных о слабых взаимодействиях.
В последние годы сделан очень важный шаг - создана единая теория электрослабого взаимодействия. В случае небольших переданных импульсов эта теория сводится к УВФ, где эффективный гамильтониан для процеосов с заряженными токами имеет вид
основным
процессам - обычному у -захвату /СЭМЗ )
и радиационному л/ -захвату РМЗ
уу~ч-р -> к + + у
Н-# Л+7а
(3)
где (у - константа слабого взаимодействия ($■- 10 Мр )* - заряженный ток, который является суммой лептонного
А-у Д.
и адронного ^х токов. Лептонный ток.имеет следующую структуру:

пи?)=п%1-п%р,
II м = [ 0,35-т* -о, г о со*]
Амплитуда распада пиона в ядерном веществе рассматривалась
/то оп с/: о
в работах' * . В пустоте эта амплитуда определяется константой распада пиона: ,
— (о I Ах(о) тт{ср)У = ЬУтг^А
Как показано в работах^49,49/, амплитуда распада пиона в ядерном веществе г определяется двумя формфакторами
пространственным ^(фр) и временным
'НО = { Ф(«>$)">, Ф (вф) /} (злз)
Посколвку в среде отсутствует инвариантность относительно преоб-
'г А
разований Лоренца, Г^- не является 4-вектором; вообще говоря, Зтгфзж • Гипотеза РСАС позволяет связать пространственный и временной формфакторы распада пиона в среде сР-и^ -волновыми частями поляризованного оператора пиона. В результате для получается выражение/30’49,88’8
Т'о /19 49/ (3*14)
Для формфактора •+7Г имеем'А,/