Динамический подход к нелинейным явлениям в электромагнитных процессах на лёгких кластеризованных ядах

• Автор: Буркова, Наталья Александровна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Алматы
• Количество страниц: 188 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ

НОРМАТИВНЫЕ ССЫЛКИ

СОКРАЩЕНИЯ И ОБОЗНАЧЕНИЯ

ВВЕДЕНИЕ
1 СПЕКТРОСКОПИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ КЛАСТЕРНЫХ КАНАЛОВ ФРАГМЕНТАЦИИ ЯДРА 9Ве С ОБРАЗОВАНИЕМ ИЗОТОПОВ ЛИТИЯ 8'7’6Li И ЯДРА 6Не

1.1 Проектирование 2ап волновой функции ядра 9Ве на (А-Ь)+Ь

кластерные каналы о О

1.28Li+p кластерный канал

1.3 7Li+d кластерный канал

1.46Li+t и 6Не+3Не кластерные каналы

2 ФОТОЯДЕРНЫЕ ПРОЦЕССЫ НА ЯДРЕ 9Ве В КАНАЛЕ 7LHd

2.1 Элементы формализма описания характеристик фотоядерных
процессов
2.2 Характеристики процесса 9Ве(у, d0+i)7Li
2.3 Реакция 7Li(d,y)9Be в области низких энергий
2.3.1 Реакция 7Li(d,y)9Be при Е(Г=6 МэВ
2.3.2 Поляризационные характеристики процесса 7Li( d ,у)9Ве
2.3.3 Реакция 7Li(d,y)9Be при Ed < 1 МэВ
2.4 Асимметрия углового распределения дейтронов в процессе
9Be(f,d)7Li
3 РЕЗОНАНСНАЯ СТРУКТУРА СЕЧЕНИЙ ПРОЦЕССА 9Ве(у ,р)х!Л
3.1 Дифференциальные характеристики процесса 9Ве( у ,p0)8Li
3.2 Дифференциальные характеристики процесса 9Ве(у ,p0+i)8Li
3.3 Фоторасщепление ядра Be в канале (у,р) линейно поляризованными фотонами
4 ОПИСАЕІИЕ РЕАКЦИЙ 9Ве(у ,t0)6Li И 9Ве(у ,3Не)6 Не В ПОТЕНЦИАЛЬНОМ КЛАСТЕРНОМ ПОДХОДЕ
4.1 Характеристики процесса 9Ве( у ,t0)6Li g I
4.2 Сравнительный анализ реакций 9Ве(у ,t0)6Li и 9Ве(у ,3Не)6 Не
4.3 О возможности построения atd -модели ядра 9Ве. Одноканальное приближение ду
5 ХАРАКТЕРИСТИКИ ПРОЦЕССОВ ДВУХНУКЛОННОЙ ФОТОЭМИССИИ A(y,NN)A-2
5.1 Кинематические методы описания процессов фотофрагментации A(y,NN)A-2

5.1.1 Дифференциальные характеристики. Фазовый объем
5.1.2 Симметричная компланарная кинематика
5.1.3 Несимметричная кинематика
5.2 Нуклонные степени свободы в процессах 6Ьі(у,пр)а и 6Не(у,пп)а
5.2.1 Элементы формализма описания процессов (у,НИ)
5.2.2 Характеристики процесса 6Ьі(у,пр)а в импульсном приближении
5.2.3 Характеристики процесса 6Не(у,пп)а в импульсном приближении
5.3 Обменные мезонные степени свободы в процессе 6Ьі(у,пр)а;
5.3.1 Координатное представление оператора парного обменного тока
5.3.2 Координатное представление оператора обменного мезонного тока
5.3.3 Регуляризация
5.3.4 Расчет спин-изоспиновых матричных элементов для процесса 61л(у,пр)а с учетом обменных мезонных токов
5.3.5 Полные матричные элементы с учетом обменных мезонных токов
для процесса бЬі(у,пр)а
6 ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ РАСЧЕТА ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ И ПОЛЯРИЗАЦИОННЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ПРОЦЕССА 6Ьі(у,пр)а С УЧЕТОМ ОМТ
6.1 Дифференциальные характеристики процесса 6Ьі(у,пр)а
6.2 Поляризационные характеристики процесса 6Ьі(у,пр)а
6.2.1 Основные определения поляризационных характеристик фотоядерных процессов
6.2.2 Результаты расчетов асимметрии в реакции 6Ьі( у ,пр)а
6.3 Структурные особенности ядра 6Ьі в процессе (у,пр) с
неполяризованными и линейно поляризованными фотонами
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ
факторам нет, но полученные результаты согласуются с расчетами в модели оболочек [125].
Таблица 5 - Спектроскопические факторы виртуального канала распада 9Ве->7Ш
модель 9Ве в АВ
комп. Ь5 йз/г 1-Т 3 /2 01/2 в §3/2 Оз/2 ГГ 1/2 Б
Ы &з. 0,0698 0,3377 0,0741 0,4816 0,0600 0,2486 0,0424 0,
'У , р1 ехс 0,0529 0,2602 0,0091 0,3222 0,0466 0,1998 0,0056 0,
1.4 6Ы+1 и 6Не+3Не кластерные каналы
При проектировании 2ап -волновой функции на ЫИ кластерный канал использовались ВФ, полученные в мультикластерной динамической апр-модели [30-33]. Основное состояние ядра 1л характеризуется квантовыми числами /,Т = Т,0.
Далее обсуждается только сферически симметричная компонента с орбитальными моментами Х1Ь - ООО и спином 5 = 1, вес которой порядка 90%. В этом случае из правил отбора формулы (1.11) следует, что в ВФ относительного движения 61л-Н будет отлична от нуля только Р-компонента, при этом она конструируется из Л1Ь = 011 и 211 компонент ВФ ядра 9Ве, а спин канала л = 1/2.
Приведем в явном виде выражения для спектроскопической амплитуды и соответствующей радиальной ВФ:
<ЧР),1/

2 Я2 (Ш
(1.19)
^(1-20)
Поскольку ВФ 61л имеет оболочечную конфигурацию л1 р1, на относительное движение 61л-И приходится три кванта. Таким образом, радиальная функция /?,р в ТИМО имеет узловое поведение и равна нулю при г =0.