Ассоциативное образование очарованных и странных частиц с большими поперечными импульсами в нейтринных реакциях

• Автор: Кулиев, Рафаил Гилал оглы
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 109 c. : ил

I. Ассоциативное образование странных и очарованных адронных струй с большими ^ в реакциях нейтрино (антинейтрино)-нуклонных взаимодействий
1.1. Физическая картина взаимодействия нейтрино с глюоном
1.2. Условие применимости теории возмущений КХД и характерные особенности рассматриваемых реакций
1.3. Особенности теоретико-возмущенческого формализма в применении к реакции (І.І)
1.4. Анализ триждццифференциальных распределений странных (очарованных) адронных струй в различных кинематических областях
1.5. Результаты численного анализа триждццифференци-ального сечения реакций (І.І)
1.6. Выводы
П. Средние кинематические характеристики и дифференциальное сечение реакций парного нейтрино образования странных и очарованных струй
П.І. Предварительные замечания
П.2. Средний квадрат поперечного импульса адронной
струи
П.З. Основные формулы для и средних кинематических характеристик исследуемых процессов...4%
П.4. Вычисление 0 -зависимостей и обсуждение результатов
П.5. Выводы

Ш. Интегральные свойства сечений и средних характеристик
процессов (1.1) в зависимости от энергии нейтрино
Ш.1. Предварительные замечания
111.2. Свойства сечений взаимодействия У -бозона с
глюоном. Асимптотический предел
Ш.З. Полное сечение и относительный выход событий ассоциативного образования очарованных и странных
адронных струй
Ш. 4. Средние кинематические характеристики
И1. 5. Выводы
Заключение
Приложение А
Приложение В
Использованная литература

В настоадее время проблема количественной проверки предсказаний современной теории сильных взаимодействий - квантовой хромодинамики (КХД) - приобретает все более актуальное значение. Еще совсем недавно основное внимание, связанное с приложениями КХД к конкретным процессам, уделялось вычислением моментов
структурных функций в реакциях глубоконеупругого взаимодействия

лептонов с нуклонами и €.е. -аннигиляции в адроны, а также не -которда простейшим расчетам сечений других процессов в низших порядках по константе сильного взаимодействия . При этом сравнение первых предсказаний теории с экспериментальными данными приводило к качественному, а иногда и к полуколичественно-му согласию. Сегодня подобные вычисления для проверки предсказаний такой фундаментальной теории как КХД представляются лишь первым этапом и встает вопрос о более детальном теоретическом и экспериментальном исследовании процессов с участием адронов. В отличие от других теоретико-полевых построений (таких, как квантовая электродинамика, стандартная теория электрослабого взаимодействия) экспериментальная проверка КХД вызывает значительные затруднения, основное из которых заключается в том, что теория и эксперимент в этом случае имеют дело с различными объектами. Хромодинамика, как калибровочная теория сильных взаимодействий, манипулирует с цветными кварками и глюонами, в то время как на опыте регистрируются реальные адроны. Поэтому каждое подтверждение основных представлений КХД возникает не как следствие какого-то одного эксперимента, а в результате осмысления целого ряда экспериментов по изучению различных процессов.
Основные предсказания КХД относятся к так называемым жестким процессам (к процессам с большими передаваемыми импульсами), в которых существенную роль играют взаимодействия кварков и глю-

1г = и--гР'}<>у ■тРт^гТТ= (±-ъ) (2.7)
о ги К11ш-Ат(г<+Аг)
где введены обозначения:
1-2+ (2.8)
Дт« *т 1-Яг
Введем также отношение этих величин А = ^г/лг , которое с учетом выражения ?+= X + Х^ (1-х) представим как
А = 6*/&т = 1 + -£
(2.9)
*т С*-*)

При фиксированных значениях <3 и •а/ с помощью соотношений (2.4-2.5) нетрудно установить допустимые границы изменения величины Л :
^ А 4 —— - I + }
1-1 4-Хт*ж
где под подразумевается верхняя граница на переменную *

при фиксированном значении 0 (см. (2.4) ).
Из выражения (2.7) для интеграла следует, что фактически нужно оценить интеграл
т/. Л (V. и-”)" <2Л0>
-1 ( Дф» А г) — 1 я к —7 ..-,
' ^ [ъс 1к+д(,(ги-Аг)
Нетрудно видеть, что этот интеграл как функция величин и А, характеризуется ростом при Ат-*-0 , Дг О и убывает в обратном предельном случае Аг , Аг од . Оценим этот интеграл в наиболее интересных для настоящего исследования случаях:
I. Область АТчАч^
При Дт, Аг->- 0 интеграл Дг) неограниченно растет, причем наибольший рост отвечает, очевидно, равенству