Эллипсоидальные фигуры равновесия и квадрупольные колебания быстровращающихся ядер

• Автор: Вайшвила, Зигмас Зигмович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Вильнюс
• Количество страниц: 119 c. : ил

Глава I. Моменты кинетического уравнения

1.1. Моменты кинетического уравнения по скоростям нуклонов

1.2. Применение метода вириальных теорем Чандрасекхара -Лебовица

Глава 2. Эллипсоидальные фигуры равновесия быстровращающихся

ядер

2.1. Сплюснутая сфероидальная капля

2.2. Эллипсоидальная и вытянутая сфероидальная капля

2.3. Бэкбендинг, форбендинг, изомеры формы

Глава 3. Устойчивость относительно малых возмущений и спектр

нормальных квадрупольных колебаний быстровращающихся ядер

3.1. Вариации, вызываемые малыми отклонениями от равновесия жидкости

3.2. Линеаризованные вириальные уравнения
3.3. Спектр нормальных квадрупольных колебаний быстровращающихся ядер
3.4. Гигантский квадрупольный резонанс, устойчивость капли ферми-жидкости, сравнение с классической жидкой каплей
Глава 4. Электромагнитные характеристики квадрупольных возбуждений
4.1. Приведение уравнений движения к гамильтоновой
форме
4.2. Квантование вибрационного гамильтониана
4.3. Спектр коллективных состояний и вероятности

Е 2 -переходов
Заключение
Приложение А. Индексные символы
Приложение Б. Формулы для В(Е2)-факторов
Литература

Открытие ротационных полос в энергетических спектрах атомных ядер [I] стало отправной точкой в развитии важного направления в изучении структуры ядра. При малых угловых моментах степени свободы, связанные с вращением и с внутренними возбуждениями, можно рассматривать как независимые (адиабатическое приближение). Обобщенная модель атомного ядра [2-4], основанная на предположении об адиабатически медленном вращении, позволила объяснить многие закономерности в спектрах и электромагнитных свойствах вращающихся ядер и оказалась удобной для детального изучения квази-частичных и коллективных степеней свободы. При этом была выяснена важная роль парных корреляций сверхпроводящего типа на характеристики квазичастичных и коллективных (колебательных) возбуждений [б-в]. Оказалось, что моменты инерции ядер также зависят от парных корреляций и существенно отличаются от моментов инерции жестких ротаторов с распределением массы, аналогичным имеющемуся в ядрах [9,10]. То же можно сказать и про некоторые другие характеристики ротационных состояний, например, гиромагнитные отношения.
Так изучение вращательного движения в ядрах стало одним из способов выяснения их структуры. Анализируя изменения в квазича-стичном и вибрационном спектре возбуждений по мере увеличения углового момента (т.е. по мере увеличения скорости вращения ), можно установить отклонения от адиабатической теории вращения и при этом получить дополнительную информацию о строении ядер. Важно и то, что вращение, как средство изучения структуры ядра, является весьма универсальным: влияние вращения на движение нуклонов в ядре может меняться от очень малых возмущений до состояний, когда центробежные силы разрывают ядро на части. Конечно,

уравнения (1.12). Предварительно, используя формулы раздела 3.1, вычислим некоторые вариации интегралов этого уравнения. Так,
2 $ Тц = 2Лх - У ($и4 Аис + $ис 4 х ='
= + (3.19)
^ л* = /?^Х<1Л’ ■'/г* ^ ^ ■ (3'20)
Вычисление первого интеграла уравнения (1.12) несколько сложнее.

Вне знака интеграла операции о и -гг перестановочны. Поэтому можно написать
^ -1 /г^
Исключая первый интеграл в правой части этого равенства при помощи соотношения (см. равенство (3.15) )
7Г ' <,7 /?^ VЛ’ "У/ ^ *«'^" 1П< а<
получаем
/г.^. ^-+^ (3.21)
Окончательно линеаризованное второе вириальное уравнение выглядит следующим образом:

^+ й ^ щ.+