Исследование оболочечной структуры магических и околомагических ядер с 40 ≤ A ≤ 132 в рамках дисперсионной модели среднего поля

• Автор: Ермакова, Татьяна Александровна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 149 с. : ил.

ГЛАВА I. СРЕДНЕЕ ПОЛЕ ДЛЯ ОПИСАНИЯ НУКЛОН-ЯДЕРНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ (КРАТКИЙ ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ).
§1.Введение
§2.0болочечная модель
§З.Оптическая модель
§4. Дисперсионная оптическая модель
ГЛАВА II. МЕТОД КОНСТРУИРОВАНИЯ ДИСПЕРСИОННОГО ОПТИЧЕСКОГО ПОТЕНЦИАЛА ДЛЯ ОПИСАНИЯ И ПРЕДСКАЗАНИЯ ЭНЕРГИЙ ОДНОЧАСТИЧНЫХ СОСТОЯНИЙ ЯДЕР.
§1. Введение
§2. Вопросы определения значений параметров ДОП для вычислений
одночастичных энергий
§3. Сопоставление Е%°к< и Еэ„1/п для нейтронных одночастичных
состояний ядра А0Са
§4. Сопоставление Е%°м и Е% для нейтронных одночастичных
состояний ядра 90гг
§5. Выводы
ГЛАВА III. ИССЛЕДОВАНИЕ НЕЙТРОННОЙ ОБОЛОЧЕЧНОЙ СТРУКТУРЫ ЧЕТНО-ЧЕТНЫХ изотопов 40-56са
§1. Введение
§2. Одночастичные энергии и вероятности заполнения нейтронных
состояний в40’42>44-46,48 са
§3. Сопоставление одночастичных энергий нейтронных состояний Е^п для 42>44*46’48Са с расчетными значениями Еор
§4. Сопоставление Е^сп и Е%°м для изотопов 42,44,4б,48Са

§5. Одночастичные энергии нейтронных состояний 1/ и 2р ядер
50,52,54,56^
§6. Выводы
ГЛАВА IV. ИССЛЕДОВАНИЕ ИЗОТОНИЧЕСКИХ И ИЗОТОПИЧЕСКИХ ЗАВИСИМОСТЕЙ ОДНОЧАСТИЧНЫХ ЭНЕРГИЙ НЕЙТРОННЫХ И ПРОТОННЫХ СОСТОЯНИЙ ЯДЕР С 20 < Я < 28.
§1. Введение
§2. Одночастичные энергии и вероятности заполнения нейтронных и протонных состояний в четно-четных ядрах 1/-2р оболочки с
20<г<28
§3. Анализ нуклонных одночастичных энергий в рамках ДОМ
§4. К вопросу о дважды магичности ядра ||№40
§5. Выводы
ГЛАВА V. ИССЛЕДОВАНИЕ ОСОБЕННОСТЕЙ ОДНОЧАСТИЧНОЙ
СТРУКТУРЫ ЯДЕР И 90'92’94’490бЯ/?. МАГИЧНОСТЬ ЧИСЕЛ
N = 50,56.
§1. Введение
§2. Нейтронные подоболочки ядер 84,86,88^. магическое ядро 885г
§3. Одночастичные энергии и вероятности заполнения нейтронных и
протонных состояний в
§4. Сопоставление одночастичных энергий нейтронных и протонных состояний Е°пуп с энергиями ДЛЯ 90,92'94’96 гг
§5. Особенности нейтронной и протонной оболочечной структуры ядер 90,92,94,962г _ %2г . новое дважды магическое ядро
§6. Выводы

ГЛАВА VI. ОДНОЧАСТИЧНАЯ СТРУКТУРА ЯДЕР П25А, ПбЯЛГ,
І185ЇУ, 120ялг, 124ллг,
§1. Введение
§2. Нейтронные одночастичные энергии в изотопах '^-ч6-118-120-12^
§3. Анализ данных по Е„у для «ю.нуїб.ііуго.ш.ізг^ в рамках ДОМ
§4. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Отметим, что в работе [43] использован традиционный метод определения параметров ДОП (см. раздел 2 этой главы). Для нахождения значения параметра гНР проводился анализ данных по ажсп(0) для
1,8 <Ек<24 МэВ в рамках ДОМ. При фиксированном значении анр = 0,665Фм значение гНР оказалось зависящим от Ек. При Ек< 9 МэВ 1,18<гНР <1,21, при £*~10-11 МэВ 1,21 <гИР < 1,24, при £*=24 МэВ 1,20 < гНР < 1,24 Фм. На основе этих данных авторы зафиксировали гНР = 1,21 Фм (т.е. среднее между 1,18 Фм и 1,24 Фм). Оптимальность значений г11Р =1,21Фм, аНР = 0,665 Фм по данным о Еж в [27] не проверялась. С использованием найденной системы параметров ДОП в [43] были вычислены значения Е$°и, представленные в таблице 5. Из табл.5 видно, что для состояний ^{П-ЫЪП в [43] не удалось найти значения Е$м, согласующихся с Еж. Это наглядно иллюстрирует отмеченную выше неточность определения зависимости УНР(Е) в энергетическом интервале от ЕЪ{П до ЕР в случае наличия данных
по ^"только вблизи энергии Ферми,. Из-за больших экспериментальных погрешностей в определении значений Е*?" несоответствие энергий Е%°м с £„э;)с"для СОСТОЯНИЙ Ц/2-1^3/2 приводит к большому значению X1 -11,5.
Для описания данных по Еэ„уп во всей области энергий в нашей работе [38] использован описанный в разделе 2 метод конструирования ДОП. Для системы п+90гг, основываясь на систематике параметров ОП стандартной ОМ [6], нами были вычислены зависимости объемных интегралов JS(E), Jd(E) и Jl{E) (см. формулы (59), (60) и (42), (43), (45), (46)). Для аппроксимации зависимостей JI(E) и JS(E) использовались формулы (62) для п = 4. Параметр а, формулы (62) находился из