Ядерная мультифрагментация в статистическом подходе

• Автор: Парван Александру
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 158 с. : ил

СОДЕРЖАНИЕ
Введение
Глава 1 Статистическая модель ядерной мультифрагментации
1 Формулировка статистической модели
1.1 Рекуррентные уравнения
1.2 Термодинамические средние
1.3 Ядерная система с несохраняюгцимся электрическим зарядом
2 Множественные распределения
2.1 Распределение по полной множественности фрагментов т
2.2 Распределение по множественности фрагментов промежуточной массы М
2.3 Рекуррентные соотношения для совместного распределения
по множественностям т и М
2.4 Распределение по множественности фрагментов Л'7; данного сорта (к,1)
3 Статистическая модель мультифрагментации с копенгагенской параметризацией свойств фрагментов
3.1 Средние по ансамблю
3.2 Калорическая кривая
3.3 Критический параметр т
4 Выводы
’"лава 2 Квантово - статистическая модель ядерной мультифрагментации

Идеальный квантовый газ N тождественных частиц
1.1 Рекуррентные уравнения
1.2 Флуктуации чисел заполнения
Идеальный многокомпонентный квантовый газ ядерных фрагментов
2.1 Термодинамические средние
Квантово-статистическая модель ядерной мультифрагментации с со хранением барионного заряда
3.1 Флуктуации
3.2 Термодинамические средние
3.3 Распределение по множественности фрагментов промежуточной массы
3.4 Распределение по полной множественности фрагментов
Квантово-статистическая модель ядерной мультифрагментации с со-
хранением барионного и электрического зарядов
Выводы
3 Ядерная мультифрагментация в обобщенной статистической механике Цаллиса
Обобщенная статистическая механика Цаллиса. Канонический ансамбль
Идеальный классический газ N тождественных частиц
2.1 Точный результат. Метод прямого интегрирования
2.2 Точный результат. Метод гамма-функции
2.3 Приближенный метод факторизации

3 Статистическая модель ядерной мультифрагментации
3.1 Приближенный метод факторизации
4 Выводы
Заключение
Приложения
А Полезное рекуррентное соотношение для статистической суммы и средних чисел заполнения
В Другое доказательство рекуррентных уравнений
С Суммирование по импульсу
Литература

региба в температурной зависимости средней энергии на нуклон. В этой точке возбужденная ядерная система ’’вскипает” и происходит фазовый переход типа жидкость - газ. Нерегулярности в поведении Су при высокой температуре отражают отмеченный выше недостаток копенгагенской параметризации свойств фрагментов [13]. Дальнейший неограниченный рост теплоемкости системы при больших значениях температуры в статистической модели мультифрагментации, как видно из (1.82), отличается от поведения идеального больцмановского газа фрагментов соответствующего первому члену в (1.82), что в основном обусловлено вкладом энергии возбуждения отдельных фрагментов в (1.80), (1.82) [13] .
Зависимость теплоемкости Су на нуклон от энергии возбуждения системы на нуклон приведено на рис. 1.3. Максимум теплоемкости Су находится при энергии возбуждения £*/А « 5 МэВ и его положение слабо меняется с изменением объема системы V. Энергия возбуждения системы при конечных температурах есть разность между средней энергией системы (1.26) и энергией ее основного состояния (1.81)
£*(Т) =£(Т) -£(0). (1.83)
Давление системы вычисляется по формулам (1.37), (1.39) с использованием выражения (1.79). Подставляя (1.79) в (1.39), получаем выражение для парщгалъного давления
1 А Ем
к1 = ру+ ЗУ ‘ ^'84^
Тогда давление (1.37) вычисляется с помощью (1.84) и (1.22).
Энтропия системы 5 на нуклон в зависимости от температуры приведена на рис. 1.4. Для вычисления энтропии было использовано стандартное выражение вида