Нарушающие четность ядерные силы в модели SU (2)L x U(1) x SU(3)C

• Автор: Зенкин, Сергей Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 147 c. : ил

1. ВВЕДЕНИЕ
2. ЭФФЕКТИВНЫЙ ГАМИЛЬТОНИАН НЕСОХРАНЯЩИХ ЧЕТНОСТЬ АДРОН-АДРОННЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ В МОДЕМ
$и(х)с* и(1)х 3)с
2.1. Общая структура эффективного гамильтониана
в калибровочных теориях
2.2. Ренормгрупповой анализ эффективного гамильтониана
2.3. Операторный базис. Вычисление аномальных размерностей
2.4. Эффективный гамильтониан в стандартной
модели
3. НЕСОХРАНЕНИЕ ЧЕТНОСТИ В Я N М ВЕИ1МНЕ
3.1. Общая структура НЧ тт&'д вершин
3.2. Расчет Ф вкладов в константу />
I п
3.3. Расчет НФ вкладов в
3.4. А в стандартной модели

4. НЕСОХРАНЕНИЕ ЧЕТНОСТИ В рЫЫ И шЫЫ ВЕРШИНАХ
4.1. Общая структура НЧ УШ вершин.
Ф вклады в константы Ау
4.2. Расчет НФ вкладов в к
4.3. Ау в стандартной модели
5. СЛЕДСТВИЯ СТАНДАРТНОЙ МОДЕЛИ ДЛЯ ЭФФЕКТОВ НЕСОХРАНЕНИЯ ЧЕТНОСТИ В ЯДЕРНЫХ ПРОЦЕССАХ

5.1. Эффекты НЧ при низких энергиях
5.2. НЧ NNI потенциал
5.3. Экспериментальные следствия стандартной
модели
6. ЗА1ШЛЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ А. Разложение операторов Qк по
неприводимым представлениям группы ьи(п.)
ПРИЛОЖЕНИЕ Б. Явный вид операторов 0 й в

(2.106), (2.107)
ПРИЛОЖЕНИЕ В. Расчет матричных элементов
(4.22), (4.23)
Таблицы 2.1 - 5
Рисунки I.I - 5.1
ЛИТЕРАТУРА

За последние 10 лет достигнут большой прогресс в понимании природы и структуры фундаментальных взаимодействий лептонов и кварков. Основу такого понимания составляют объединенные калибровочные теории (см., например, обзоры
Из реалистических моделей, объединяющих слабые, электромагнитные и сильные взаимодействия минимальной является т.н. стандартная модель. Она основана на калибровочной группе Ьи(2), * *и0) х ьи(з)с и представляет собой прямое объединение стандартной электрослабой модели (СЭСМ) (группа 5и(Х)их Щ4) )
и квантовой хромодинамики (1Щ) (группа цвета 5и(ъ)с , коммутирующая с группой СЭСМ и ответственная за сильные взаимодействия) . Стандартная модель перенормируема и в тех случаях, когда благодаря асимптотической свободе КХД обеспечивается малость эффективной константы цветовых взаимодействий се = ч5/4/г , т.е. при малых расстояниях между кварковыми токами , допускает последовательный анализ по теории возмущений лептонных, полулептонных и кварковых амплитуд.
В рамки стандартной модели укладываются все полученные к настоящему времени экспериментальные данные по лептонным и полуСтандартная модель-является основой для построения большинства моделей большого объединения (см., например У2//).
Здесь естественным масштабом, определяющим "большие" расстояния является характерный радиус конфайнмента =г I фм.

1 0 1 і 4
О4 -і 4 -4
0 4
о6 1 0 -4
1 г О і 4 о‘
1 о і 4
0г '
(2.104)
(2.105)
Явный вид этих операторов приведен также в приложении Б
{~%ї ^ 5 Г)
легко видеть, операторы и , О и и симметричны,
а 0А и 0*А - антисимметричны относительно перестановки цветов второго и четвертого (или первого и третьего) кварков. Операторы 05 и 06 не обладают определенной цветовой симметрией и имеют структуру (2.85). В результате мы получаем

А3=і

сгі 0» 3/2 3/2
+ сА 0, Ь (/2
+ с

<'1
Г$
с Ч иЧ
'/2
+ С
с 0 Ч
°Ч +

(2.106)

АЗ-О
• Я в-[ с2] о» * I (с? О? * с 0*1 *
1=0,1
+ СА;0А; + 0?Ч- с?. 0?) + сд0к+ см0м].
(2.107)