Исследование малонуклонных систем в области энергетических порогов методами микроскопической теории ядерных реакций Фешбаха

• Автор: Лазарев, Леонид Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Саров
• Количество страниц: 227 с. : ил

ИССЛЕДОВАНИЕ МАЛОНУКЛОНИЬТХ СИСТЕМ В ОБЛАСТИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ ПОРОГОВ МЕТОДАМИ МИЮЮСКОПИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ
ФЕШБАХА
Оглавление.
Введение
Глава I. Теория пороговых явлений. Развитие теории Фешбаха на многочастичные реакции.
Введение

§ 1 .Основные результаты теории Фешбаха в представлении проекционных

операторов

§2. Зависимость матрицы столкновений от энергии вблизи двухчастичного порога.

§3. Рассеяние трех тел. Зависимость матрицы рассеяния от энергии вблизи

порогов
§4. Одномерные уравнения Шредингера для реакций дейтронов и тритонов с
ядрами
§5.Расчет сечений трехчастичных реакций с нулевым радиусом взаимодействия и
с кластерными функциями ядра-мишени
§6. Метод расчета четырехчастичных ядерных реакций
§7. Угловая и энергетическая зависимость сечения рассеяния вблизи
трехчастичного порога
§8. Однозначное восстановление волновой функции из полного опыта вблизи
порога
§9. Основные соотношения теории пороговых явлений
Выводы
Глава И. Анализ экспериментальных данных но ядериым реакциям вблизи порогов.
Введение
§ 1. Пороговые аномалии в интегральном сечении реакций 71д (Гр) 91л и 1л (3Не,р) 9Ве вблизи нейтронных порогов реакций '1л (Гп) 9Ве (Т=3/2) и 71л (3Не,п) 9В
(Т=3/2)
§2. Изобарический мультиплет с Т=2 и массовым числом А=
§3. Аналоговый прогноз свойств ядра 101л

§4. Фазовый анализ дифференциального сечения упругого рассеяния 1л + р
вблизи нейтронных порогов реакции 71л(р,п) 7Ве(Т=1/2)
§5. Фазовый анализ дифференциальных сечений упругого рассеяния протонов на
ядрах Т и 3Не вблизи их порогов распада
§6. Исследование резонанса 3/2+(Ех=17,76 МэВ) ядра 5Не в реакции Т((3,п)4Ис.
Экстраполяция сечения реакции в область Е=
Выводы
Глава III. Перспективы развития теория Фешбаха в ядерно-физических
исследованиях
§1. Исследования нейтроно-избыточных легких ядер методами теории пороговых
явлений
§2. Резонансная оптическая модель упругого рассеяния нуклонов на легких ядрах.

§3.Экстраполяция сечений (р,у) реакции на изотопах С,И,О в область нуля
энергии в многорезонансном случае
Заключение
Благодарности
Список литературы

ВВЕДЕНИЕ
Пороговые явления в ядерных реакциях уже полвека [1] привлекают внимание физиков своей уникальной возможностью детального изучения струтстуры ядра вблизи энергетического порога рождения новых частиц или открытия новых каналов реакций. Вблизи пороговой энергии в ядре появляется новая мода движения, вызываемая формированием новой компоненты состояния ядерного вещества, новым типом “кластеров”, на которые возможен распад ядерной системы выше порога. Физическое изменение системы находит свое выражение в появлении значительных аномалий в энергетическом поведении физических величин, в том числе в сечениях каналов реакций, тесно связанных с пороговым каналом, в первую очередь по изотопическому спину. В пороговом канале в области кН<1 (к - волновое число, И- радиус канала реакции) энергетическая зависимость сечения может быть предсказана теорией. Постоянные коэффициенты теории определяются из сравнения экспериментальных данных с теоретической функцией сечения.
Изучение пороговых состояний и пороговых уровней ядер открывает широкое поле деятельности. Анализ уровней легких ядер [2], проведенный Б.Я.Гужовским вблизи нейтронных порогов распада А -^(А-1) + п в области массовых чисел ядер А=4-18 показал, что существует несколько десятков резонансных пороговых ситуаций. Нерезонансные пороги составляют около 20% случаев [2,3]. В большинстве случаев нейтронные пороги лежат при энергиях возбуждения ядра 10-20 МэВ, а минимальный орбитальный момент испускаемого нейтрона, как правило, равен нулю. Нейтронные пороговые уровни имеют изоспин в интервале Т=0-2. Уровни с более высокими значениями изоспина лежат, по-видимому, при более высоких энергиях возбуждения. Они, как правило, не исследованы. Изобарическая инвариантность сильных взаимодействий позволяет предположить, что в изобарическом мультиплете ядер с фиксированными значениями А и Т и различным составом нейтронов и протонов

иЛы-Са1ка1+1/22ра/Й2[<£а1Унг|/№(+)>+
+<£;,,РИдФ3><Фь0НРм^ы (,)>/( Е-с5-А(8)+1Г(8)/2)] ехр^). (1.42)
Слабо зависящие от энергии матричные элементы в скобках бра- кет (1.42) назовем приведенными:
шщ.ъг =2р/Й 2[<£а1УнЧ,ьг(+)>; Уаг(2ц/й2),/2<£а1РГШФ8>;
Уы-=(2ц/Й 2)1/2<Ф,дНРм4л-(+)>. (1.43)
Если порог канала Ь находится вблизи порога канала а или совпадает с ним, как это имеет место в случае упругого рассеяния, то с помощыо (Е38) найдем:
иш,-=Са1ка1+1/2Мг!1>ы.Сьгкь1Ч1/2ехр{Ксо1а-согь)},
МацъИШаш- +Уа1Уы- /( Е-е8-Д(8)+1Г(8)/2)]; (1.42')
та1.ь,=2рУЙ 2<№ 8ьг(+)>; уаГ=(2р/Й 2)1/2<£а1РНОФ8>;
уы-=(2 xJti 2)1/2<Ф5<2НР8ъг(+)>, (1.43')
где уд! называются амплитудами приведенных парциальных ширин, т ai.br -приведенной амплитудой прямого взаимодействия. Матрицу Му, где 1=а1, ]=Ы’ можно назвать приведенной матрицей столкновений. Для группы N перекрывающихся резонансов вблизи порога реакции матрица столкновений изменится несущественно:
иа1,ыи=Са1ка1+1/2[та1,ьг +£ у/} Уъг(5) /( Е-в8-А(8)+1Г(8)/2)] Сы4;ьг+1/2 ехр{1(ш1а-согь)},

(1.44)
где Уа1(к)=(2]л//г 2)1/2<ГгйР1Щюв>; уьг(5)-(2х!П2)1/2<го5ОНР8ы-(+)>, (1.45)