Исследование магнитных полей на ядрах 181Та в ферромагнитных интерметаллидах со структурами фаз Лавеса методом возмущенных угловых гамма-гамма корреляций

• Автор: Аксельрод, Зиновий Залманович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 165 c. : ил

ГЛАВА I. СВЕРХТОНКИЕ ПОЛЯ И МЕТОД БУК
§ I. Магнитное сверхтонкое взаимодействие в металлах
1.1. Одноэлектронный гамильтониан магнитного сверхтонкого взаимодействия
1.2. Немагнитный атом в металлическом ферромагнетике
1.2.1. Вклады матрицы
1.2.2. Вклады примесного немагнитного атома
1.3. Магнитный атом в металлическом ферромагнетике
1.4. Температурная зависимость сверхтонкого поля
1.4.1. Модель молекулярного поля
1.4.2. Модель Кэмпбелла
1.4.3. Тепловое расширение кристаллической решетки
§ 2. Фазы Лавеса
§ 3. Возмущенные угловые корреляции
3.1. Невозмущенная угловая корреляция каскадных
У -квантов
3.2. Возмущенные угловые У У -корреляции
3.2.Ї. Статические магнитные взаимодействия
3.2.2. Статические квадрупольные взаимодействия
3.2.3. Динамические возмущения угловой корреляции
Глава II. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА И ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ
ИЗМЕРЕНИЙ
§ I. Спектрометр
І.І. Блок-схема спектрометра

1.2. Рабочие характеристики спектрометра
1*3. Печь и электронный регулятор температуры
1.4. Камера давления
§ 2. Обработка результатов измерений
2.1. Предварительная обработка
2.2. Фурье-анаяиз
2.3. Модели для обработки спектров ДВУК
§ 3. Образцы и радиоактивные источники
Глава III. РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТА
§ I. Магнитные сверхтонкие поля на ядрах 181Та в
ферромагнитных сплавах
1.1. С2гхнт1_х)Ре2 , О £Х $ I
1.2. Сверхтонкое поле на 181Та в Н:№е2
1.3. Сверхтонкое поле на 181та в їРе2
§ 2. Температурная зависимость сверхтонкого магнитного поля
§ 3. Зависимость сверхтонкого поля от давления
ГЛАВА ІУ. ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ
§ I, Магнитное сверхтонкое взаимодействие 181Та в
ферромагнитных фазах Лавеса
§ 2. "Аномалия" температурной зависимости сверхтонкого магнитного поля
§ 3. Квадрупольное взаимодействие 181та в кубических фазах Лавеса
ВЫВОДЫ
СПИСОК ОПУБЛИКОВАННЫХ РАБОТ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ
ЛИТЕРАТУРА

Взаимодействие атомного ядра с его электронным окружением является основной проблемой сравнительно молодой области физики - физики сверхтонких взаимодействий. В настоящее время известны и хорошо изучены многочисленные эффекты, обусловленные сверхтонкими взаимодействиями (СТВ). На основе эффектов СТВ разработаны различные ядерно-физические методы исследования, в которых ядро выступает как зонд, способный отмечать тонкие детали структуры его электронных оболочек. Созданные для решения задач ядерной физики, эти методы получили широкое распространение в физике твердого тела, химии, биологии и т.д.
Методы физики СТВ можно разделить на две группы: одни из них имеют дело со стабильными изотопами - это ядерный магнитный резонанс (ЯМР) и электронный парамагнитный резонанс (ЭПР), другие - основаны на применении радиоактивных изотопов и наблюдении различных характеристик ядерных излучений. К радиоактивным методам относятся: ядерная гамма-резонансная спектроскопия (ЯГР), основанная на наблюдении эффекта Мессбауэра, ориентирование ядер во внешних магнитных полях при сверхнизких температурах (ОЯ), методы возмущенных угловых распределений (ВУР) и корреляций (БУК) ядерных излучений. Эти методы имеют свои области применения, перекрывающиеся и взаимодополняющие друг друга. Возможны и успешно развиваются комбинации различных методов, например, ЯМР (или ЯГР) на ориентированных ядрах.
Общим для всех методов СТВ является то, что в опытах всегда измеряют "константу сверхтонкого взаимодействия", а именно,

5 тс2. к(к+1)141(1+1) к(к-н)-1]
А-80Т (е^<у->
(35)
где <УЛ> - среднее значение Ч?г М ,% - время корреляции, которое определяется скоростью изменения локальной зарядовой конфигурации в области ядра.
В разбавленных водных растворах время корреляции следовательно, даже для сильной квадрупольной связи <есюй>%«1 ) ослабление угловой корреляции в жидких источниках мало, когда - времени жизни промежуточного состояния ядра. Поэтому на практике невозмущенную угловую корреляцию, как правило, наблюдают с жидкими и расплавленными металлическими источниками.
В случае электронной парамагнитной релаксации, обусловленной взаимодействием магнитного момента ядра с электронным спином оболочки атома 3 » направление которого непрерывно меняется вследствие спин-решеточной связи, постоянная релаксации равна:
Лк=^'п5со|к(к+1) 5(6+1), (36)
гдеЯ^з - время релаксации электронного спина, Сд$ - ларыо-ровская частота, соответствующая мгновенному СТ магнитному' полю на ядре.
Если , то коэффициенты ослабления угловой корреляции имеют вид (33) и (34).
Время релаксации электронного спина % в общем случае уменьшается с увеличением температуры. Поэтому угловая корре-