Исследование развала дейтрона протонами 0,6-1,9 ГэВ с испусканием вперед протонной пары

• Автор: Дымов, Сергей Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 124 с. : ил.

Страница
Глава 1. Взаимодействие протонов с дейтронами при высоких передаваемых импульсах
1.1 Проблема взаимодействия адронов с ядрами при высоких передаваемых импульсах
1.2 Протон-дейтронные взаимодействия при высоких передаваемых импульсах
1.2.1 Инклюзивный развал дейтрона
1.2.2 Упругое prf-рассеяние назад
1.2.3 Эксклюзивный безмезонный развал дейтрона
1.3 Развал дейтрона протонами в кинематике, близкой кинематике упругого pd—рассеяния назад
Глава 2. Постановка опытов и экспериментальная установка
2.1 Ускоритель COSY
2.2 Спектрометр ANKE
2.2.1 Триггер и система сбора данных
2.3 Передняя детекторная система ANKE
2.3.1 Сцинтилляционный и черенковский годоскопы
2.3.2 Пропорциональные камеры
2.3.3 Использование детекторной системы в экспериментах на ANKE

2.4 Спектаторный полупроводниковый детектор
2.5 Процедура измерения
2.5.1 Дифференциальное сечение
2.5.2 Векторная анализирующая способность
2.5.3 Калибровка детектора
Глава 3. Методы обработки данных эксперимента
3.1 Элементы системы обработки данных
3.2 Реконструкция треков в переднем детекторе
3.2.1 Условия поиска трека
3.2.2 Поиск трека с фиксированными трековыми плоскостями
3.2.3 Поиск трека с перебором плоскостей
3.3 Определение эффективности восстановления треков
3.3.1 Эффективность срабатывания годоскопа
3.3.2 Эффективность срабатывания пропорциональных камер
3.3.3 Поправка на неэффективность пропорциональных камер
3.3.4 Эффективность алгоритма поиска трека
3.4 Реконструкция 3-х импульса частиц
3.4.1 Полиномиальный метод
3.4.2 Трассировка методом Рунге-Кутта
3.5 Подстройка геометрических констант установки
3.6 Критерии подавления фона
3.7 Обработка экспериментальных данных и идентификация частиц
3.7.1 Однотрековые события
3.7.2 Двух-трековые события
3.8 Монте-Карло моделирование установки
3.8.1 Импульсное разрешение. Сравнение с моделированием

Глава 4. Результаты опытов и их обсуждение
4.1 Идентификация процесса

4.1.1 Использование недостающей массы
4.1.2 Определение типа частиц в паре
4.1.3 Итоговая процедура
4.2 Процедура определения дифференциальных сечений
4.2.1 Расчёт светимости
4.2.2 Моделирование процесса pd —» (рр)п и учёт аксептанса установки
4.3 Дифференциальные сечения процесса
4.4 Энергетическая зависимость сечения
4.4.1 Сравнение с теоретическим описанием процесса
4.5 Векторная анализирующая способность процесса pd —* (pp)sn
Заключение
Литература
Приложение А. Кинематика процесса pd —* ррп ■
Приложение В. Вероятность истинности найденного трека
Приложение С. Определение светимости и аксептанса

бы избежать этого, при поиске треков вводится запрет на использование одного и того же проволочного кластера в разных треках. Как будет показано в разделе 3.3.4, малый шаг проволок позволяет сделать это без существенного подавления восстановления пар близких треков, образованных реально прошедшими частицами.
Чтобы достичь требуемого разрешения в 3-х импульсе, прямая трека должна быть определена с помощью проволочных кластеров, то есть, должна содержать кластеры на, по меньшей мере, двух X и двух У проволочных плоскостях. Мы будем называть такой набор срабатываний минимально необходимым для построения трека (минимальным). При этом, поиск трека осложнён из-за низкой эффективности регистрации в пропорциональных камерах, как описано подробнее в разделе 3.3.2. Величина эффективности такова, что требование срабатывания даже двух фиксированных X- и двух фиксированных У- проволочных плоскостей на одном треке приводит к потере ~ 30 — 70% треков (в зависимости от места прохождения трека через МУРС). Потери 2-х трековых событий при требовании срабатывания проволочных и стриповых на всех 3-х камерах в таких условиях неприемлемо велики. В связи с этим, при конечной обработке событий использовался специальный алгоритм поиска трека, не требующий срабатывания каждой конкретной плоскости, но рассматривающий все возможные минимальные наборы из двух X и двух У проволочных плоскостей. Использование этого алгоритма требует точной относительной выстройки всех детекторов и информации об эффективности камер.
В то же время, для ряда целей, таких, как определение эффективности камер, калибровка годоскопа, подбор критериев подавления фона и подстройки геометрических параметров, было необходимо использовать более простой, использующий фиксированные плоскости, алгоритм поиска. Ниже оба эти алгоритма рассмотрены подробнее.