Полумикроскопическое описание структуры и прямого нуклонного распада гигантских резонансов в атомных ядрах

• Автор: Горелик, Михаил Леонидович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 90 с.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
Глава I. ПОЛУМИКРОСКОПИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ
ОСНОВНЫХ СВОЙСТВ ГИГАНТСКИХ РЕЗОНАНСОВ
В (3~ ЗАРЯДОВО-ОБМЕННОМ КАНАЛЕ
1.1. Фермиевская силовая функция
1.2. Парциальные протонные ширины изобарического
аналогового резонанса
1.3. Приближенный учет спаривания нуклонов
1.4. Результаты расчетов парциальных протонных ширин изобарического аналогового резонанса
1.5. ’’Кулоновское описание” парциальных протонных
ширин изобарического аналогового резонанса
1.6. ’’Кулоновское описание” изовекторного монопольного гигантского резонанса
Глава II. ПОЛУМИКРОСКОПИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ ОСНОВНЫХ СВОЙСТВ БЕССПИНОВЫХ ГИГАНТСКИХ РЕЗОНАНСОВ В НЕЙТРАЛЬНОМ КАНАЛЕ
2.1. Основные соотношения континуумного приближения
случайной фазы
2.2. Силовая функция, амплитуды прямого нуклонного распада гигантского резонанса в рамках континуумного приближения случайной фазы
2.3. Учет связи с много частичными конфигурациями с помощью
параметризации Брейта-Вигнера для эффективного поля
2.4 Учет связи с многочастичными конфигурациями в случае перекрывающихся входных резонансов. Основные свойства гигантских резонансов в рамках полумикроскопического подхода

Глава III. ИЗОСКАЛЯРНЫЕ МОНОПОЛЬНЫЙ И
ДИПОЛЬНЫЙ ГИГАНТСКИЕ РЕЗОНАНСЫ
3.1. Метод приближенного восстановления трансляционной инвариантности полумикроскопического подхода
3.2. Парциальные нуклонные ширины изоскалярного монопольного гигантского резонанса
3.3. Основные свойства изоскалярных монопольного и дипольного
гигантских резонансов
•3.4. Обертон изоскалярного монопольного гигантского резонанса.
3.5. Обсуждение результатов расчета
Глава IV. ИЗОВЕКТОРНЫЕ ДИПОЛЬНЫЙ И
КВАДРУПОЛЬНЫЙ ГИГАНТСКИЕ РЕЗОНАНСЫ
4.1. Силовые функции изовекторных дипольного и квадрупольного гигантских резонансов
4.2. Асимметрия углового распределения (у. ?г)-реакции в области энергии изовекторного квадрупольного гигантского резонанса
4.3. Обсуждение результатов расчета
Глава V. ВЫБОР ПАРАМЕТРОВ МОДЕЛИ
5.1. Параметризация оболочечного потенциала и взаимодействия в канале частица-дырка
5.2. Параметризация величин, используемых при учете связи с многочастичными конфигурациями
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ
Гигантские резонансы являются одним из наиболее интересных явлений физики атомного ядра. В настоящее время продолжается интенсивное экспериментальное и теоретическое исследование основных свойств гигантских резонансов. Во многом, такой интерес объясняется тем, что в этом феномене комбинируют одночастичный, коллективный и многочастичный аспекты ядерной динамики. Достаточно полное описание основных характеристик (энергии, ширины, доли исчерпывания правила сумм, переходной плотности и др.) гигантских резонансов является серьезным тестом моделей ядерной структуры и ядерных реакций. Важным аргументом для использования микроскопических подходов является возможность рассмотрения прямого нуклонного распада гигантских резонансов, т.е. распада в основное и низковозбужденное состояния простой (однодырочной) структуры ядра-продукта. В представленной работе в рамках полумикроскопического подхода исследуются основные свойства ряда бесспиновых гигантских резонансов в средних и тяжелых сферических ядрах. Полумикроскопический подход основан на использовании континуумного приближения случайной фазы (КПСФ) в формулировке теории конечных ферми-систем [1]. Важным элементом подхода являются условия самосогласования, которым должны удовлетворять среднее поле ядра и взаимодействие в канале частица-дырка. В рамках используемого полумикроскопического подхода связь формирующих гигантский резонанс входных состояний типа частица-дырка с многочастичными конфигурациями учитывается феноменологически.
Первая часть диссертации посвящена теоретическому описанию гигантских резонансов в (3~ зарядово-обменном канале: изобарического аналогового резонанса (ПАР) и изовекторного монопольного гигантского резонанса (ИВМР(Ч). (Мы ввели индекс обозначающий /3~ зарядовообменный канал.) Большой объем экспериментальных данных по ис-
удовлетворяет уравнению:
ЙДг, и) = и,»(Г) + £ I А%г, г»ЙДг', и) а/, (22)

где Рар(г) - бесспиновая часть остаточного взаимодействия в канале частица-дырка, выбранная в виде сил Ландау-Мигдала.
Выражение для функции отклика ядра А£(г, г', си) можно представить в виде:
Аа = Е [д(“)(г, г', + си) + р(аА)(г, г', ^ - си)] . (23)
М,(Л)
Здесь = Лф(2ф, +1)-1 - числа заполнения, - число нуклонов, занимающих одночастичный уровень /1 (= {е^,^,/^}), г_1Х^(г) ~ радиальная волновая функция связанного состояния, р(А) (г, г',е) - функция Грина радиального одночастичного уравнения Шредингера с квантовыми числами (Л) = и ^(/Ц — (2Ь + 1)_1/,2((Л)||1х||(ц)) - кинематический фак-
тор, пропорциональный приведенному матричному элементу. Координатное представление для функции отклика ядра позволяет точно учесть одночастичный непрерывный спектр (континуум) [64].
2.2. Силовая функция, амплитуды прямого нуклонного распада гигантского резонанса в рамках континуумного приближения случайной фазы
Из уравнений (21) и (22) можно получить удобное для изучения прямого нуклонного распада гигантских резонансов выражение для силовой функции 5т(си) [46] :
5’хМ = --1т£ I VIЛГ1 Ш)Аа(Г 1 Г> 1 ш)^ь,а(г и) бг'. (24)
7Г а ■>
Пользуясь выражением (23) силовую функцию представим в виде:
5тН = £|Мс»|2, (25)