Флуктуационно-диссипативная динамика формирования распределений осколков деления

• Автор: Гончар, Игорь Иванович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 231 c. : ил

ВВЕДШИЕ

ГЛАВА I:. РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ОСКОЛКОВ ПО МАССАМ,ЗАРЯДАМ,ЭНЕРГИЯМ:

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ДАННЫЕ И ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ

§ I. Основные черты массового.зарядового и энергетического распределений

§ 2. Статистическая модель

§ 3. Динамическая модель

Глава II. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ УРАВНЕНИЯ ФОКК ЕРА-ПЛАНКА ДЛЯ ОПИСАНИЯ

. ПРОЦЕССА ДЕЛЕНИЯ

§ I. Методы решения УФП

§ 2. Вывод УФП из уравнения для матрицы плотности

§ 3. Первые применения УФП к описанию распределений осколков деления

Глава III. МОДЕЛЬ
§ I. УФП для функции распределения по координатам и скоростям
§ 2. Динамика флуктуаций координаты осциллятора
§ 3. Параметризация формы делящегося ядра
§ 4. Метод вычисления средних значений
Глава IV.ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ
§ I. Модель с линейными коэффициентами
§ 2. Предельные случаи ФДД
§ 3. Результаты расчетов
§ 4. Сравнение рассчитанных дисперсий с экспериментальными данными
Глава V. МАССОВОЕ И ЗАРЯДОВОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ
§ I. Массовое распределение
§ 2. Зарядовое распределение

ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ I
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ б
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРА Г/РА

ВВ ЕДЕНИЕ
Реакция деления является источником уникальной информации о структуре ядра - многонуклонной системы, занимающей промежуточное положение между статистическими системами с числом частиц порядка 10е2- 1(£2 и системами 2-3 частиц, с которыми имеют дело классическая и квантовая механики. Если в отношении числа частиц ядро имеет общие черты с многоэлектронными атомами, то сама по себе реакция деления, приводящая к коренной перестройке системы, не имеет аналога и представляется поэтому чрезвычайно интересной. Однако извлекать информацию о структуре ядра из данных по делению очень трудно, так как теория этой реакции развита еще недостаточно. Поэтому представляется интересной разработка таких теоретических моделей деления, которые бы объясняли единым образом по возможности больший круг экспериментальных данных. Существенно, что хорошая теоретическая модель деления должна учитывать возможную неравновесность этой реакции., ее динамику, а не ограничиваться асимптотическим анализом.
В последние 10-15 лет потенциальная энергия и инерционные параметры в районе седловой точки были изучены достаточно полно благодаря методу оболочечной поправки Струтинского. Однако для больших деформаций, отвечающих физической точке разрыва, параметры, определяющие динамику флуктуаций коллективных координат, известны плохо. Это относится и к потенциальной энергии., и к инерционным и фрикционным параметрам. Недостаток знаний об этих параметрах служит серьезным препятствием на пути построения удовлетворительной теории деления.
Данная диссертация посвящена разработке новой модели деления-- флуктуационно-диссипативной динамики - и расчетам в рамках этой модели первых и вторых моментов энергетического, массового и заря-

уравнения (П.68) достаточно выполнение трех неравенств: (П.57) и (П. 67).
Используя связь^/1/ и <тМ , даваемую уравнениями. (П.62) и (П.66'), из уравнения (П.58) получаем:

^ гГ ~1?[Л-Х*хЗ,£1^Г11Лр грс/,£] -
г[Г1[И1М-§;[2х*М£]-Щ-Т[[1р],х]

с~2“”М, у°2тМ, т--“’М.
Для упрощения уравнения (П.68) можно воспользоваться принципом
Л л
соответствия. Согласно ему следует заменить С[.А,В] на классические скобки Пуссона {А,ё} ,£(Л,В]Г - на произведение АВ , а статистический оператор с1(Ь) - на классическую функцию распределения Р(хр,4) . Тогда уравнение (П.68) переходит в классическое уравнение Фоккера-Планка:
§~№МН1Р*,*)-ч{4 -ПЯ*Ы 4 {-Ри-Т1 Р (п.7о)
Раскрывая скобки Пуассона, получаем:
г$к ■ (п-71)
(П.68)
(П. 69)
Мы видим, что это уравнение отличается от (П.6) наличием добавок -со: п ~-и'к силе, а также последним членом со смешанной производной. Постоянные с и /77 , за счет которых возникают эти добавки, обусловлены недиссипативным откликом квантовой подсистемы внутренних степеней свободы на внешнее воздействие со стороны коллективной подсистемы. Эти постоянные должны вычисляться при помощи микроскопически найденной функции отклика 7^' . Из формул (П.59) можно оценить порядок Сит:
(П.72)
Следовательно с имеет порядок малости Тс0Осо^ , а т-Тссг)со££