Коллективное движение в нагретых ядрах

• Автор: Стороженко, Алексей Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 88 с. : ил.

Содержание
Введение
1 ТЕРМОПОЛЕВАЯ ДИНАМИКА
1.1 Основные положения ТПД
1.2 Элементарные примеры
1.2.1 Тепловой вакуум
1.2.2 Одноуровневый ферми - осциллятор
1.2.3 Физическая интерпретация
2 ПРИБЛИЖЕННЫЕ МЕТОДЫ ИЗУЧЕНИЯ КОЛЛЕКТИВНЫХ
ВОЗБУЖДЕНИЙ В НАГРЕТЫХ ФЕРМИ-СИСТЕМАХ
2.1 Тепловое приближение среднего поля
2.2 Обобщенное тепловое приближение случайных фаз
3 ВЛИЯНИЕ ПОПРАВОК К ТЕПЛОВОМУ ПСФ НА СТАТИСТИЧЕСКИЕ
СВОЙСТВА Би(2)Ша МОДЕЛИ
3.1 Модель
3.2 Влияние корреляций в основном состоянии на статистические
свойства Би(2)Шо модели
3.2.1 Основные формулы
3.2.2 Результаты расчетов и обсуждение
3.3 Обобщенное тепловое ПСФ с Би(2)шо моделью
3.3.1 Обобщенное тепловое приближение среднего поля
3.3.2 Уравнения обобщенного ТПСФ
3.3.3 Результаты расчетов

4 АНАЛИЗ СЕЧЕНИЙ ФОТО ДЕЛЕНИЯ ЧЕТНО-ЧЕТНЫХ АКТИНИДОВ В
ПОДБАРЬЕРНОЙ ОБЛАСТИ
4.1 Исходная экспериментальная информация
4.2 Вычисление сечения фотоделения
3.3 Результаты вычислений и анализ
Заключение
Список литературы

Введение
Микроскопические модели ядра, трактующие его как конечную систему нуклонов, широко используют методы, приближения и приемы теории многих тел. При этом методы и приближения развитые при изучении иных объектов (таких, например, как плазма, конденсированные среды и др.) не только используются, но происходит их дальнейшее совершенствование, равно как и возникновение новых. Так, при изучении свойств ядра интенсивно развивались методы, выходящие за рамки приближения случайных фаз (ПСФ) - приближения, впервые предложенного при изучении колебаний плазмы в [1] и использованного в теории ядра в конце 50-х -начале 60-х годов [2-4].
Разработка новых методов теории ядра продолжается и в последнее десятилетие. Этому есть по крайней мере две причины. Первая - это чрезвычайно быстрое накопление новых данных о свойствах атомных ядер: их возбужденных состояниях промежуточных и высоких энергий, их поведении при больших деформациях и угловых моментах, данных о короткоживущих нуклидах с аномальным соотношением чисел протонов и нейтронов. Все эти успехи эксперимента связаны с созданием нового поколения детекторов типа “crystall ball” высокого разрешения, позволяющих проводить измерения быстро, с высокими точностью и разрешающей способностью. Был обнаружен целый ряд новых явлений: гигантские дипольные резонансы в нагретых ядрах, двойные гигантские резонансы, супер- и гипердеформированные ядра, синтезированы и исследованы новые дважды

магические нуклиды ( Sn, Sn). Помимо этого заметно улучшилась и техника традиционных экспериментов , например, - фотоделения ядер или резонансной флуоресценции. Все это способствовало лучшему пониманию физики происходящих процессов и сильно подтолкнуло развитие теории. Вторая причина - огромный прогресс в развитии вычислительной техники, позволивший проводить в разумное время расчеты ранее просто невозможные.
Спектры ядер тел можно теоретически анализировать, основываясь на представлении об элементарных возбуждениях, которые представляют собой

Н ->ОСЕ
ехР-

Е1~к-2{х + у,)к Т
(3.5)
Х£*Х(МЛ1м)ехр

£Г-2(х + У,> Т
(З.б)
(ЗСЕ ~ '
£;* -2(т + у,)х,'
(3.7)
3.2 Влияние корреляций в основном состоянии на статистические свойства 8и(2)ы«; модели
Сначала рассмотрим на примере 811(2)Ша модели тепловое перенормированное приближение случайной фазы. ТГТПСФ уже упоминалось в предыдущей главе, это приближение представляет собой частный случай обобщенного ТПСФ. В ТППСФ не учитываются эффекты связи ХФ переменных с коллективными и изменение тепловых чисел заполнения из-за остаточного взаимодействия. Основное отличие ТППСФ от обычного ТПСФ состоит в том, что в нем учитываются дополнительные корреляции в тепловом вакууме, связанные с более последовательной трактовкой принципа Паули. Идея ТППСФ, впервые рассмотренного в [39], восходит к работам Кен-жи Хары [19] и Д.Роу [21].
В этом параграфе мы получим уравнения ТППСФ для 811(2)ьмо модели и сравним его результаты с точными, а также с результатами ТПХФ и ТПСФ.
3.2.1 Основные формулы
На первом шаге сформулируем тепловое приближение Хартри - Фока. С этой целью совершим унитарное преобразование О (2.8) от операторов рождения и уничтожения исходных частиц с*,с* - к операторам хартри - фоковских квазичастиц