Дифракционные методы в теории ядерных реакций при промежуточных энергиях

• Автор: Фурса, Аркадий Дмитриевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Киев
• Количество страниц: 293 c. : ил

Приложение А. Эйкональное приближение в задаче рассеяния
Приложение Б. Эйкональное приближение в адрон-ядерном рассеянии
ГЛАВА I. ПРОЦЕССЫ УПРУГОГО И НЕУПРУГОГО ДИФРАКЦИОННОГО РАССЕЯНИЕ АДРОНОВ ЯДРАМИ
1.1. Упругое рассеяние протонов ядрами %е и % при энергии
156 МэВ
IЛ Л.Профильная функция, амплитуда процесса
1.1.2.Численные результаты
1.2. Упругое рассеяние протонов ядрами ^Не и при энергии
600 МэВ
1.2Л.Волновые функции метода К-гармоник,профиль перехода
и амплитуда рассеяния
1.2.2.Уравнение Шредингера для радиальных функций.
Численный анализ угловых распределений
1.3. Профильная функция,амплитуда рассеяния адрона и формфактор в простейшей модели ядра
1.4. Упругое и неупругое дифракционное фассеяние протонов и кластерная структура ядра
1.4Л.Вычисление амплитуды рассеяния протонов на ядре 6LIb модели нуклонных ассоциаций. Общий случай
1.4.2.Амплитуда рассеяния в представлении точечных
вС - и d- -кластеров
1.4,3.Определение параметров модели,расчёты сечений при энергии 185 и 600 МэВ,сравнение с экспериментом и обсуждение
1.5. Упругое и неупругое рассеяние дейтронов ядрами
I.5.1.Оператор профиля,амплитуда и дифференциальное
сечение рассеяния
1.5.2.Численные расчёты сечений и сравнение с экспериментом

1.6* Дифракционное рассеяние протонов и структура ядра • •
1.6.1.Вычисление амплитуды упругого и неупругого рассеяния протонов ядрами 'ц в кластерной модели
1.6.2.Расчёт угловых распределений рассеяния и обсуждение
1.7. Неупругое рассеяние Ж~ -мезонов ядрами
ГЛАВА II. ВЫСОКОЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ МЕТОД ИСКАЖЁННЫХ ВОЛН
В ТЕОРИИ ЯЦЕРНЫХ ПРОЦЕССОВ
2.1. Введение
2.2. Адрон-нуклонное рассеяние,обобщённые профильные функции
2.3. Адрон-ядерное рассеяние,искажённые волны
2.4. Рассеяние адронов ядрами $ -оболочки
2.4.1.Обобщённый ядерный профиль и амплитуда рассеяния в
модели с потенциалом гармонического осциллятора
2.4.2.Учёт движения центра инерции; модель,воспроизводящая зарядовый формфактор
2.4.3.Приближение когерентности
2.5. Рассеяние адронов ядрами р-оболочки
2.5.1.Профильная функция ядра и амплитуды рассеяния для
некоторых моделей многочастичной плотности
2.5.2.Оптический предел для упругого рассеяния
2.6. Численные расчёты рассеяния при I ГэВ и обсуждение
2.7. Реакции однонуклонной передачи при промежуточных энергиях
2.7.1.Эйкональная модель процессов подхвата
2.8. Реакция ^Не/р.оС/^Не
2.8Л.Численные расчёты углового распределения дейтронов
и функции возбуждения в реакции 4Не/р,оС/3Не
ГЛАВА III. ДИФРАКЦИОННОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ ЯДЕР
3.1. Введение
3.2. Общие формулы для дифференциального сечения процесса выбивания нуклонов нуклонами из ядер

3.2Л.Амплитуда нуклон-нуклонного рассеяния
3.2.2 .Дифференциальное сечение квазисвободного выбивания
3.2.3.Оператор профиля ядра в приближении одного глубоконеупругого столкновения
3.2.4.Профильная функция перехода. Выделение движения
центра инерции
3.3. Реакция двухчастичного расщепления 3Не/р,2р/оС
3.3.1.Дифференциальное сечение,оператор профиля,волновые функции начального и конечного состояний, вычисление амплитуды реакции
3.3.2.Кинематика реакции двухчастичного расщепления ®He
3.3.3.Численные расчёты сечения реакции при энергии 155 МэВ в копланарной геометрии и сравнение с экспериментом
3.4. Реакция ^е/р.Зр/оС при энергии 590 МэВ в некопланарной
геометрии
3.4.1.Волновая функция конечного состояния ядерной системы в непрерывном спектре. Особенности кинематики
3.4.2.Вычисление матричных элементов для амплитуды реакции
3.4.3.Эффекты взаимодействия в конечном состоянии и роль
продольной составляющей передаваемого импульса
3.5. Реакция трёхчастичного расщепления 3Не/р,2р/пр
3.5.1.Четырёхчастичная кинематика реакции
3.5.2.Вывод общей формулы для дифференциального сечения
3.5.3.Волновые функции начального и конечного состояний. Профильная функция перехода
3.5.4.Вычисление амплитуды реакции полного расщепления
3.5.5.Расчёт угловых корреляционных спектров при энергии 155 МэВ. Обсуждение роли различных эффектов
3.6. Дифракционное расщепление дейтронов ядрами
3.6.1.Дифференциальное сечение развала,обобщение оператора профиля ядра,волновые функции пр-системы
Получим теперь выражение для профильной функции и амплитуды с учётом поправки на нефизическое движение центра масс в оболочеч-ной модели. Точная амплитуда упругого рассеяния по-прежнему определяется выражением /1.1.1/, в котором
а£?;-{тке»У Флю ?}), /1.3.8
где фА -трансляционно-инвариантная волновая функция внутреннего движения ядра, а <Г -функция фиксирует положение центра масс ядра в начале координат и тем самым накладывает необходимое ограничение на область интегрирования по всем координатам нуклонов. Из оболочечной волновой функции ^ в случае использования однонуклон-ных осцилляторных функций вида
ЧС*)* ф* еоср(-/1.3.9/ можно выделить часть,описывающую движение центра масс ядра
/1.3.Ю
где внутреннее движение в ядре описывается функцией
VФ • /1.3.11
Тогда
З-'? «
С помощью замены переменных Г,к получим
^; ?-'■ 4;^(?-^^ ^ Д^р;", /1.3.12
где фактор отдачи
"*(-&)■ /1-ЗЛЗ/ Сравнивая /1.3.8/ с /1.3.12/ находим известную связь точной амплитуды с оболочечно-модельной величиной
/1.3.14
Амплитуде /1.3.14/ соответствует следующая профильная функция
А -ъ+4 . - - • = , £> -V Л