Модель двойной ядерной системы в изучении структуры ядер и деления

• Автор: Шнейдман, Тимур Маркович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 118 с. : ил

Содержание
Введение
Кластерная интерпретация сильнодеформированных состояний ядер
1.1 Мультипольные моменты ДЯС
1.2 Потенциальная энергия ДЯС
1.3 Моменты инерции ДЯС
1.4 Результаты расчета
1.5 Основные результаты
Описание полос альтернативной четности в модели Двойной Ядерной Системы
2.1 Модель
2.2 Расчет расщепления по четности
2.3 ЕЛ-переходы
2.4 Основные результаты
Роль колебаний изгиба в формировании углового момента фрагментов деления
3.1 Угловые колебания фрагментов ДЯ С. Колебания изгиба
3.2 Энергия возбуждения ДЯС и ТКЕ фрагментов деления
3.3 Результаты расчета
3.4 Кулоновское возбуждение фрагментов после разрыва
3.5 Основные результаты
Заключение
Приложение А
Приложение Б
Список литературы

Введение
Выбор коллективных координат.
Движение нуклонов в ядре может быть сильно коррелированным, что дает возможность вместо решения многочастичной проблемы ограничиться изучением небольшого числа коллективных степеней свободы. Поскольку коллективные степени свободы связаны с изменением состояния движения очень большого числа нуклонов, они допускают макроскопическую трактовку. Например, при описании низкоэнергетических свойств ядер [1,2] форма ядра задается мультипольным разложением и коэффициенты разложения (параметры деформации) играют роль коллективных координат. Рассчитанные формы ядер близки к эллипсоидам вращения.
Кластерные степени свободы также являются коллективными степенями свободы, связанными с изменением формы ядра. Кластерные степени свободы, о которых пойдет речь в данной диссертационной работе, связаны с относительным движением кластеров, формирующих рассматриваемое ядро и с изменением масс и зарядов кластеров путем обмена нуклонами.
Существует целый ряд явлений, при описании которых кластерные степени свободы играют важную роль и их рассмотрение в качестве коллективных позволяет значительно упростить задачу.

Рис. 1.5: Потенциальная энергия ДЯС, как функция г/, для ядер
232Т11 240ТЬ 74Кг (сверху вниз) при £=0.