Аналитический расчет инклюзивных нуклон - ядерных реакций методом кинетических уравнений

• Автор: Парьев, Эдуард Яковлевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 166 c. : ил

Глава I. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ И ОБЩИЙ ФОРМАЛИЗМ
§ 1.1. Исходные предположения
§ 1.2. Система кинетических уравнений
§ 1.3. Формулировка выражений для сечений
и других функционалов
§ 1.4. Линеаризация системы кинетических
уравнений
§ 1.5. Разделение линеаризованной системы КУ на две 'системы: для возбужденных нуклонов и дырок. Общая схема их решения
Глава II. НУКЛОННЫЙ КАСКАД ПРИ СРЕДНИХ
ЭНЕРГИЯХ
§ 2.1. Сечение неупругого взаимодействия и
квазисвободные нуклоны
§ 2.2. Кинетическое уравнение для каскадных
нуклонов
§ 2.3. Решение КУ для каскадных нуклонов в малоугловом приближении (область энергий близких к начальной энергии)
§ 2.4. Решение КУ для каскадных нуклонов в
Р^ - приближении (область малых энергий вторичных нуклонов)

§ 2.5. Программа расчета инклюзивных сечений ядерных реакций при взаимодействии нуклонов средних энергий с ядрами
<»Ш>
§ 2.6. Сравнение полученных результатов с экспериментом и расчетами других авторов
Глава III. НУКЛОННЫЙ КАСКАД ПРИ НИЗКИХ ЭНЕРГИЯХ
§ 3.1. Особенности нуклонного каскада при
низких энергиях
§ 3.2. Расчет квазисвободных и каскадных
нуклонов при низких энергиях
§ 3.3. Система КУ для функций распределения дырок под поверхностью Ферми ядра и нуклонов, образованных за счет разрядки дырок
§ 3.4. Сечение образования нуклонов на ядре
за счет разрядки дырок
§ 3.5. Сравнение с экспериментом и выводы
Глава IV. СРЕДНЕЕ ЧИСЛО ВЫБИВАЕМЫХ НУКЛОНОВ И
СРЕДНЯЯ ЭНЕРГИЯ ВОЗБУЖДЕНИЯ ОСТАТОЧНОГО
ЯДРА
§ 4.1. Среднее число выбиваемых нуклонов
§ 4.2. Средняя энергия возбуждения

остаточного ядра
§ 4.3. Сравнение с экспериментом и расчетами

методом Монте-Карло

ВЫВОДЫ И ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ. Кинетическое уравнение для каскадных
нуклонов в pJ - приближении
ЛИТЕРАТУРА

5^)4
, £ 1—5 Л при. Х&0,5,
(2.1.16)
, 21'}х+§х^~х)^
где Ор^> , о^>/£ - полные сечения , ^>— /2, - рассеяния.
Учет релятивизма, как показывает расчет, приводит в рассматриваемом диапазоне энергий практически к тому же результату, что и формула (2.1.16). Так, например, эффективное сечение Р“*Р рассеяния в ядре при = 400 МэВ, &-ли = 34 МэВ без учета релятивизма равно ЫвоШ1£0) = 20,51 мбн, а с учетом - 20,49 мбн. Далее, Р-Р рассеяние при & ^500 МэВ
/7 56 / _ |Л
практически изотропно в с.ц.м. а Р—./£ рассеяние
хотя и анизотропно, но принцип Паули (запрещающий рассеяние на
малые углы) эффективно сглаживает эту анизотропию. Поэтому её
в первом приближении при расчете величины ^ можно не учитывать.
Для приближенных оценок выражения (2.1.10) можно воспользоваться моделью однородного ядрами учесть, что длина свободного пробега нуклона (равная АС (X и) ) в ядерном веществе
/34
слабо зависит от его энергии (см.рис.I) ' . Тогда согласно
(2.1.11)-(2.1.13) получим /45,46
12 ->

(2.1.17)