Правила сумм квантовой хромодинамики и статические свойства барионов в унитарных и кварковых моделях

• Автор: Замиралов, Валерий Семенович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 224 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
1 Магнитные моменты барионов в унитарной и кварковой моделях
1.1 Модель унитарной симметрии и магнитные моменты барионов
1.2 Кварковая модель и магнитные моменты барионов
1.3 Кварк-бикварковая модель
1.3.1 Кварк-бикварковая модель для магнитных моментов барионов
1.3.2 Лептонные распады гиперонов в кварк-бикварковой модели
1.3.3 Массовые формулы для барионов в кварк-бикварковой модели .
1.3.4 Обобщение модели Сегала
1.4 Многопараметрилеские модели магнитных моментов барионов
1.4.1 Новые феноменологические кварковые модели
1.4.2 Точные решения для модели Бартелского-Роденберга-Карла-Скэдрона
1.4.3 Магнитные моменты барионов в киралытой модели СКРТ
1.4.4 Нарушение октетной симметрии электромагнитного тока
1.4.5 Связь унитарной модели с моделями Герасимова и БРКС
1.4.6 Модель ”Общей Параметризации”
1.4.7 Кварковая модель с тремя мезонными токами
1.4.8 Сравнение кварк-солитонной модели и модели унитарной симметрии
1.4.9 Сравнение модели кирального гипермешка и унитарной модели .
1.4.10 Магнитные моменты барионов в модели с нулевыми инстантонами
1.5 Однопетлевые поправки к магнитным моментам барионов октета
1.5.1 Введение в киральные формулы
1.5.2 Киральные лагранжианы в НВуРТ
1.5.3 Однопетлевые поправки к магнитным моментам октета барионов в НуСЬРТ
1.5.4 Вклады собственно-энергетических диаграмм с барионами декуплета на внутренних линиях
1.5.5 Вклады мезонных токов с барионами октета на внутренних линиях
1.5.6 Мезонные токи с барионами декуплета на внутренних линиях
диаграмм
1.5.7 Вершинные диаграммы с октетными барионными токами
1.5.8 Вершинные диаграммы с декуплетными барионными токами .
1.5.9 Вклады переходных октетно-декуплетных барионных токов
1.5.10 Обсуждение результатов расчетов

2 Слабое радиационное излучение гиперонов
2.1 Радиационное излучение гиперонов
2.1.1 Введение
2.1.2 Кинематика процессов радиационного распада гиперонов
2.1.3 Новая трактовка формулы Вазанти
2.2 РИМ и радиационные распады гиперонов
2.2.1 Предсказание Хара и слабый ток Кабиббо
2.2.2 Модель ГИМ и радиационные распады гиперонов
2.2.3 Радиационные распады шармовых барионов
2.3 Радиационные распады гиперонов в модели кварков
2.3.1 Введение
2.3.2 О структуре 1-кварковой амплитуды слабого радиационного распада
2.3.3 О структуре двухкварковой амплитуды слабого радиационного распада
2.3.4 Переход от PC-амплитуд унитарной модели к 1- и 2-кварковым
2.3.5 PV-амшштуды в унитарной и кварковой моделях
3 Правила сумм КХД для магнитных моментов гиперонов Е° и А
3.1 Введение
3.2 Борелсвское преобразование и правило сумм
3.3 Правила сумм КХД
3.4 Соотношение между поляризационными операторами для Е°- и Л-токов
в КХД
3.5 Соотношения между борелевскими правилами сумм для масс Е° и А .
3.6 Новые соотношения между БПС для магнитных моментов Е° и А
3.7 Заключение
4 Правила сумм КХД для мезон - барионных констант связи
4.1 Правила сумм КХД для <7,,лл и д^ле
4.1.1 Введение
4.1.2 Соотношения между константами связи 5г°и?;сЕиАв SU( 3)
4.1.3 Соотношения между поляризационными операторами для гиперонов Е° и Л
4.1.4 Правила сумм КХД на световом конусе для и 4.1.5 Борелевские правила сумм КХД для gnAZ и дт,АА
4.1.6 Обсуждение результатов и выводы
4.2 Правила сумм КХД для констант gKYN и дкуз
4.2.1 Соотношения между константами KNY, KEY и тгЕК в 5(7(3) .
4.2.2 Поляризационные операторы и правила сумм КХД
4.2.3 Борелевские правила сумм для лоренц-структуры 75°1и/3/1р1/ • •
4.2.4 Борелевские правила сумм для сильных констант связи при лоренц-структуре г'
4.2.5 Борелевские правила сумм для сильных констант связи при лоренц-структуре г^ъд
4.2.6 Заключение

4.3 Правила сумм КХД на световом конусе для констант связи псевдоскалярных мезонов с барионами
4.3.1 Корреляционные функции
4.3.2 Соотношения между корреляционными функциями
4.3.3 Выражения для функций Пі
4.3.4 Численный анализ
4.4 Константы связи векторных мезонов с барионами
4.4.1 SU(3)^-классификация барионных констант связи с векторными
мезонами
4.4.2 Правила сумм на световом конусе для барионных констант связи
с нонетом векторных мезонов
4.4.3 Коэффициентные функции электрического типа
4.4.4 Коэффициентные функции магнитного типа
4.4.5 Численный анализ и обсуждение результатов

и ? и d ( > d S7 S
(1 d и и и и
S 3 S S d d
Рис.II.2.1. Кварковые диаграммы Е°, соответствующие первым двум членам в (1.48) с факторами (еи 4- е^) и еа

и І 7 и d і Г d
d d и и
S 3 3 s
Рис.П.2.2. Кварковые диаграммы S0, соответствующие члену с фактором (уи + yj)
Это же справедливо и для других киральных моделей: практически все они избегают нулевого значения для (1.59), но в точности удовлетворяют соотношению (1.42): значения ACG и 5 равны, соответственно, 0.49 и -0-03 [152], 0.303 и -0.005 [153], 0.489 и -0.08 [156],0.503 и -0.04 [146], 0.48 и 0.00 [158], 0.49 и 0.00 [164].
Эти результаты справедливы и для многих других моделей, даже прямо не свя-
занных с киральной теорией возмущений.
1.4.5 Связь унитарной модели с моделями Герасимова и БРКС
Покажем теперь, что модели типа Герасимова[52, 53, 54] и БРКС, [56],[57],[71], восходящие основаниями к [59], эффективно сводятся к обсуждаемой нами унитарной модели переопределением параметров. Подробно изложим переход. Модель Герасимова задается формулами [52]:
ц{в) = n{qe)g2 + д(<7о)<71 + С (В) + А,
2 1 12 fj,(А) = /x(s)(-g2 - ~gi) + (д(м) + ii{d)){-g2 + -д) + А,
MAS) = - gi) + С(ЛЕ). (1.60)
Здесь /i(qe) означает магнитный момент ’’четного” (’’even”) кварка, для нас кварка из бикварка (qq) in B(qq, q'). a ji,(q0) означает магнитный момент ’’нечетного” (’’odd”) кварка, для нас одиночного кварка q’ из B(qq. с/'). С(В) отличны от нуля только для протона, нейтрона и перехода Е°Л, С(р) = —С(п).