Конденсационные механизмы улавливания субмикронных пылей в мокрых газоочистителях

• Автор: Хромова, Елена Михайловна
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 152 с. : ил.

ГЛАВА 1. МЕХАНИЗМЫ ИНТЕНСИФИКАЦИИ УЛАВЛИВАНИЯ ТОНКОДИСПЕСНЫХ ПЫЛ ЕЙ В МОКРЫХ ГАЗООЧИСТИТЕЛЯХ

1.1. Характеристика мокрых газоочистителей

1.2. Механизмы интенсификации процессов пылеулавливания

1.3. Теоретические исследования механизмов конденсационного пылеулавливания

1.4. Экспериментальные исследования конденсационного пылеулавливания

ГЛАВА 2. ОЦЕНКА ИНЕРЦИОННОГО МЕХАНИЗМА УЛАВЛИВАНИЯ СУБМИКРОННЫХ ПЫЛЕЙ В ПЕННЫХ И ЦЕНТРОБЕЖНО-БАРБОТАЖНЫХ АППАРАТАХ

2.1. Постановка задачи

2.2. Зависимости для фракционного коэффициента проскока при конденсации водяных паров на частицах в ПА
2.3. Зависимости для фракционного коэффициента проскока при конденсации водяных паров на частицах в ЦБА
2.4. Результаты анализа влияния конденсации водяных паров в объеме ПА и ЦБА на инерционные механизмы пылеулавливания
ГЛАВА 3. ТЕОРИЯ УЛАВЛИВАНИЯ ЧАСТИЦ СУБМИКРОННЫХ РАЗМЕРОВ В ПА И ЦБА ЗА СЧЕТ ПРОЯВЛЕНИЯ ДИФФУЗИОННОГО И ИНЕРЦИОННОГО МЕХАНИЗМОВ
3.1. Основные положения теории
3.1.1. Дифференциальное уравнение изменения концентрации частиц
3.1.2. Скорость радиального дрейфа частиц к поверхности пузыря
3.1.3. Скорость газа %1¥
3.1.3. Решение дифференциального уравнения

3.1.4. Связь коэффициентов проскока с параметрами тепломассообмена
3.1.5. Фракционный коэффициент проскока
3.2. Сопоставление теории с опытными данными
3.2.1. Очистка крекинг газов от сажевых частиц в ПА
3.2.2. Очистка воздуха от свинцовой пыли в ПА
ГЛАВА 4. ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПРОЦЕССОВ ТЕПЛОМАССООБМЕНА ПРИ ПОВЫШЕННЫХ ВЛАГОСОДЕРЖАНИЯХ ПАРОГАЗОВОЙ СМЕСИ
4.1. Постановка задачи. Основные допущения
4.2. Однотемпературная физико-математическая модель тепломассообмена на стадии формирования пузырей при повышенных влагосодержаниях парогазовой смеси
4.2.1. Дифференциальное уравнение сохранения тепла
4.2.2. Дифференциальное уравнение сохранения массы
4.2.3. Система уравнений. Граничные условия
4.2.4. Коэффициенты тепло- и массообмена
4.2.5. Двухпараметрическая зависимость для определения Уд в ЦБА
#' 4.2.6. Температура поверхности пузыря
4.2.7. Размеры растущего пузыря
4.2.8. Параметры состояния
4.2.9. Средняя плотность водяных паров у поверхности пузыря
4.3. Параметрический анализ процессов тепломассообмена
4.3.1. Обезразмеривание системы уравнений
4.3.2. Частота отрыва пузырей
4.3.3. Численное решение системы уравнений
* 4.4. Обсузвдение результатов расчетов

4.4.1. Зависимости р и а от среднерасходной скорости воздуха
4.4.2. Зависимости (3 и а от времени формирования пузырей
4.4.3. Зависимости средних (5 и а от среднерасходной скорости без учета и с учетом поправки на стефанов поток
4.4.4. Зависимости отношений (3 и а с учетом поправки на стефанов поток и без учета от различных начальных влагосодержаний воздуха
4.4.5. Зависимость отношения радиусов растущего пузыря

4.5. Двухтемпературная модель тепломассообмена на стадии формирования пузырей при повышенных влагосодержаниях парогазовой смеси
4.5.1. Основные уравнения модели тепломассообмена
4.5.2. Алгоритм численного решения задачи
4.5.3. Обсуждение результатов расчета
ГЛАВА 5. ОСАЖДЕНИЕ ТОНКОДИСПЕРСНОЙ ПЫЛИ НА КАПЛИ В ПОЛЫХ ФОРСУНОЧНЫХ СКРУББЕРАХ ЗА СЧЕТ КОНДЕНСАЦИОННОГО ЭФФЕКТА
5.1. Постановка задачи о диффузионном осаждении пыли в ПФС
5.1.1 Фракционный коэффициент проскока в ПФС
5.1.2. Размер капель и скорость в ПФС
5.2. Инерционное осаждение пыли в ПФС
5.3. Сопоставление теории с опытными данными для ПФС
5.3.1. Оценка диффузионного осаждения частиц пыли на капли
5.3.2. Оценка инерционного осаждения частиц пыли на капли
ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА
ОБОЗНАЧЕНИЯ

К5=^ = ехр «60
Г ~1
г«гк 48 0 с12У0 24 х5У02№ А ( 5 У~П 1игУ

2-п
1-п
2-п + У
ПЛУПУ
<3г,

(3.1.14)
где п§к и П50 “ концентрации частиц размером 5 на входе в отверстие решетки и в пузыре на момент его отрыва от отверстия.
Выражение (3.1.14) можно представить в форме
Кб.

^ гук
— I ,2
(3.1.15)

О а^Уо
где К§0 - фракционный проскок в отсутствии диффузионного потока водяного пара к поверхности пузыря и его конденсации на этой поверхности.
Поскольку фракционные проскоки К§о и К§ зависят от размеров частиц, то полные проскоки в ПА можно записать в виде

К£0 = |К608(6)16, КЕ = 1К88(6))6, о о
(3.1.16)
где К20 _ полный проскок в ПА без учета конденсационного эффекта,
ё(8) - весовая дифференциальная функция распределения частиц по размерам.
Выражение, определяющее чистый конденсационный эффект дополнительного улавливания мелких частиц в сферических пузырях ПА за счет диффузии пара к их поверхностям можно представить в виде

(3.1.17)

Дй гук
Л^ПуГу^%