Закономерности нелинейных переходных процессов реодинамики и теплообмена при нестационарных напорных течениях наследственных жидкостей

• Автор: Шабунина, Зоя Александровна
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 138 c. : ил

ОСНОВНЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ
1. РЕОЛОГИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ (РУС) НЕИЗОТЕРМИЧЕСКИХ НАСЛЕДСТВЕННЫХ ЖИДКОСТЕЙ
1.1. Описание движения наследственной жидкости и характеристики деформаций.
1.2. Основные понятия теории простой жидкости
1.3. Релаксационные РУС
1.4. Интегральные РУС
1.5. Условия эквивалентности релаксационных и интегральных РУС
1.6. Спектральные характеристики реологических .
уравнений
1.7. Температурная зависимость реологических свойств и релаксационных характеристик,;
1.8. РУС для растворов полимеров (выводы)
2. ПРОЦЕССЫ КОНВЕКТИВНОГО ПЕРЕНОСА ПРИ НЕСТАЦИОНАРНОМ НАПОРНОМ ТЕЧЕНИИ НЕЛИНЕЙНОЙ НАСЛЕДСТВЕННОЙ ЖИДКОСТИ В КОЛЬЦЕВОМ КАНАЛЕ
2.1. Состояние проблемы
2.1.1. Развитие и остановка течения
2.1.2. Наложение пульсаций
2.2. Система уравнений переноса
2.2.1. Законы сохранения
2.2.2. Перенос импульса и РУС
2.2.3. Режимы изменения градиента давления. . . . . .ЗЦ
2.3. Гидродинамический начальный участок
2.4. Безразмерные параметры

2.4Л. Геометрические критерии
2.4.2. Параметры упруговязкости El.We.De
2.4.3. Температурные и энергетические критерии ^ и &.Д2
2.5. Гидродинамическая и тепловая нестационарности
2.6. Тепловые режимы течения
2.6.1. Стационарное температурное поле при граничных условиях I, 2, и 3 родов
2.6.2. Диссипативное тепловыделение
2.7. Численный метод решения задачи
2.8. Математическая формулировка задачи (выводы) 53 .
3. РАЗВИТИЕ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОГО ТЕЧЕНИЯ НЕЛИНЕЙНОЙ НАСЛЕДСТВЕННОЙ СРЕДИ
3.1. Релаксационный спектр не зависит от интенсивности . . . деформирования
3.2. Релаксационный спектр зависит от скорости деформации и
температуры - физические нелинейности
3.3. Влияние теплового режима ... . ... .6В
3.4. Сопоставление с известными экспериментальными данными
3.5. Переходные процессы при неизотермическом развитии те- . чения (основные выводы)
4. ОСТАНОВКА НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОГО ТЕЧЕНИЯ НЕЛИНЕЙНОЙ НАСЛЕДСТВЕННОЙ ЖИДКОСТИ
4.1. Упругий возврат (реологические свойства постоянны)
4.2. Мгновенное снятие перепада давления в нелинейной жидкости (тепловой напор отсутствует)
4.3. Влияние теплового режима
4.4. Развитие и остановка течения при плавном изменении градиента давления (РУС наиболее общего типа)
4.5. Сопоставление с известными экспериментальными исследо-

ваниями
4.6. Упругий возврат в неизотермических условиях (выводы). Я5.
5. ПУЛЬС ИРШЦЙЕ ТЕЧЕНИЯ
5.1. Упруговязкая жидкость со спектром, не зависящим от

температуры и скорости деформации
5.2. Нелинейноупруговязкая жидкость
5.2.1. Развитие течения
5.2.2. Установившиеся колебания

5.3. Влияние теплового режима
5.4. Энергетические затраты
5.5. Анализ известных экспериментальных исследований . . /-Ц
5.6. Особенности течений при пульсирующем градиенте давления в неизотермических условиях (основные выводы)
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ И ВЫВОДА
ЛИТЕРАТУРА

ПРИЛОЖЕНИЯ
I. Конечно-разностные соотношения

П. Оценки погрешностей
Ш. Материалы практического использования

аналогов формул (1.14), в которых берется
ЯДР = Уе
Здесь ( А ) означает, что данная величина вычисляется на j + 1-ом временном слое:
Л 1 = •
Граничные условия для разностных уравнении:
'».-о ; ч
Начальные условия:
^ 5+£/2 0; 8 и/2
Бесконечный ряд Т -21 Т, представляется в разностном
*г«1
аналоге в виде:
А Ь* А
5+1'г ы у5+112-Ум|4
А <2* Л во ,Х « Ц
Т„„. Ч Т, +7 Г), Ш
(2.30)
Суммирование бесконечного остатка прекращается, если разность между предыдущим и последующим значением сумм становится меньше некоторого заданного числа С* . Как показали расчеты в вычислениях достаточно ограничиваться значениями I? ~ Ю ~г~ {У при £Д10 ^ -г 10 ^ (см. Таблицу 2.8)
Выражая в виде функций ПрИ_
ходим к уравнению трехточечной прогонки для значений скорости:
А А Л а
А г> - В ч) + С V =Г с 2. ЗБ)
Л / / _
Значения коэффициентов А$, В£, С£, приведены в Приложении I.
Для нелинейных РУС осуществляется итерационный процесс. В качестве начальной итерации берутся значения функций на предыдущем временном слое. Последовательный расчет итераций ведется до тех пор, пока не выполнится неравенство: