Ферромагнетизм и элементарные возбуждения в моделях переходных и редкоземельных металлов

• Автор: Николаев, Михаил Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 108 c. : ил

СОДЕНКАНИЕ.

I. ВВЕДЕНИЕ

2* ГЛАВА I. Литературный обзор

$1. Обоснование и обсуждение модели Хаббарда

§2. Обзор работ, посвященных изучению модели

Хаббарда

§3. $- С модель для редкоземельных металлов

§4. Краткие итоги ГЛАВЫ I

3. ГЛАВА II. Диаграммная техника для операторов

Хаббарда

§1. Операторы Хаббарда

§2. Обзор методик
§3. Обобщенная теорема Вика
§4. Графические элементы
§5. Правило "выпутывания
§6. Средние от произведения диагональных операторов
§7. Правило знаков

§8. Краткие итоги ГЛАВЫ II. /Правила диаграммной
техники для операторов Хаббарда
4. ГЛАВА III. Элементарные возбуждения ферми-типа в ферромагнитной модели Хаббарда.
§1. Исследуемый случай.
§2. Электроны со спином "+" /по намагниченности/.
Уравнение Дайсона и спектр.
§3. Электроны со спином /против намагниченности. Уравнение, определяющее Я °
§4. Электрон-магнонная вершинная часть. Суммирование паркета.
§5. Электроны со спином Функция Грина и спектральная функция.
§6. Закон дисперсии и затухание электронов со спи ном при
§7. Число электронов со спином "+” и Причина ферромагнетизма.
§8. Краткие итоги ГЛАВЫ III.
5. ГЛАВА ІУ. Элементарные возбуждения бозе-типа в в ферромагнитной модели Хаббарда
§1. Уравнение Дайсона для магнонов. Переход к паркетному приближению
§2. Закон дисперсии ферромагнонов. Случай предельно малых концентраций вакансий

§3. Закон дисперсии ферромагнонов с учетом фермифона вакансий
§4. Случай конечных "У . Закон дисперсии магноно в. Неоднородное решение
§5. Область существования ферромагнитной фазы в
модели Хаббарда
§6. Краткие итоги ГЛАВЫ 1У
6. Глава V. Закон дисперсии спиновых волн в редкоземельных металлах
§1. Постановка задачи
§2. Спектр спиновых волн в ферромагнитной фазе
§3. Спектр спиновых волн в геликоидальной фазе
§4. Краткие итоги ГЛАВЫ У
7. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
8. РИСУНКИ
9. Ж ТЕРАТУРА.

§2. Электроны со спином "+" /по намагниченности/.
Уравнение Дайсона и спектр.
Поскольку при предельно малых концентрациях вакансий справедлива теорема Нагаоки [9] и основное состояние системы для ПКиОЦК решеток - ферромагнитное, будем в нашем рассмотрении стартовать из этого основного состояния.
Предположим, что число электронов со спином "+" - Иу+-С , а число электронов со спином = О .
Тогда функция Грина для электронов со спином "+" /<тГ'Г°> = <Г / определяется следующим уравнением Дайсона:
ЙГ* ~ Л0 + ^60
Здесь параметром малости, по которому производится отбор диаграмм, является импульс Ферми вакансий рР / ^д.3 -
В уравнении /60/ сохранены только члены,не содержащие петель и имеющие порядок А , а все отброшенные члены содержат пет-ли, пропорциональные рр
Например отброшены диаграммы +-
4 о +°

и т.п. Решение уравнения /60/ дает функцию Грина для электронов со спином "+"
= (- + -Ь?)/61/