Магнитные свойства тройных систем на основе 4f-3d интерметаллидов с конкурирующими взаимодействиями

• Автор: Кучин, Анатолий Георгиевич
• Шифр специальности: 01.04.11
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 340 с.

СОДЕРЖАНИЕ
Введение

Глава 1. Конкурирующая анизотропия в системах

1.1. Магнитные свойства соединений ОудЕг1_д.№5 и Nd. Sm1.vNi5

1.2. Магнитные Т-х фазовые диаграммы для систем 13удЕ1щдТм5 и

1.3. Магнитные свойства и нейтронография соединений ТЬдЕг].д№5

1.4. Магнитные свойства соединений

1.5. Теплоемкость соединений ТЬгщДМз

1.6. Магнитные свойства соединений Ргд8т].Л№5

1.7. Магнитные свойства соединений ШгщДЗогдгд и ШодБтоСоьД'Л
1.8. Заключение по главе
Глава 2. Хаотическая локальная анизотропия и зонный магнетизм в
системах К№5_дСид
2.1. Растворимость меди в системах 1Ш15_дСид
2.2. Магнитные и тепловые свойства парамагнетиков Паули КЕщСи
Я = У, Ьа, Се, Ьи
2.3. Зонные расчеты магнитных и тепловых свойств парамагнетиков Паули К№5_дСид, К = У, Ьа, Се
2.3.1. Детали расчетов электронной структуры
2.3.2. Расчет электронной структуры и магнитных свойств бинарных соединений 1Г№5, Л = У, Ьа, Се
2.3.3. Влияние замещения никеля медью на электронный спектр и магнитные свойства соединений 1Е№5.дСид
2.4. Температура Кюри ферромагнетиков К№5_ДМ» М = Си, А1
2.5. Намагниченность ферромагнетиков КК15_ДМД, М = Си, А1
2.6. Расчет намагниченности соединений К№5.дСид в модели локальных кристаллических полей
2.7. Коэрцитивная сила в системах КЛцДМ« М = Си, А1
2.8. Ферромагнитное упорядочение в системе PrNi5,vCu
2.8.1. Магнитные свойства соединений PrNi5_xCux
2.8.2. Теплоемкость соединений Рг№5.дСид
2.8.3. Магнитные свойства соединений Рг№5.дСид под давлением
2.9. Заключение по главе
Глава 3. Объемный и электронный факторы в магнетизме систем
RaFeMu, R = Се, Lu, Y; М = Fe, Si, Al
3.1. Конкуренция обменных Fe-Fe взаимодействий в соединении Ce2Fe17
3.2. Магнитные состояния соединений Ceen-vÄ и Lu2Fei7Si
3.3. Структурные параметры соединений RFen-JVF, R = Ce, Lu, Y;
M = Al, Si
3.4. Расчет электронной структуры соединений Се2Ге]7.дМЛ, М = Al, Si
3.5. Оптическая проводимость соединений R2Fei7.JVF, R = Y, Се, Lu;
М = А1, Si
3.6. Низкотемпературная теплоемкость соединений Y2Fe17_xMv, М = Al, Si
3.7. Магнитообъемные свойства соединений Y2Fe17.xM, М = Al, Si
3.8. Заключение по главе
Глава 4. Магнитные и структурные свойства соединений Се2Ге17_хМпх
и их гидридов
4.1. Магнитные свойства соединений Ce2Fei7.TMnx
4.1.1. Магнитная Т-х фазовая диаграмма для системы Ce2Fei7_vMnx,

4.1.2. Гистерезис намагничивания геликоидальных магнетиков Ce2Fe17-xMnx
4.1.3. Магнитные свойства соединений Ce2Fei7.xMnx в высоких полях
4.1.4. Магнитная анизотропия соединений Ce2Fe17.xMnx
4.2. Нейтронография соединений Ce2Fe17
4.2.1. Нейтронография Ce2Fei7
4.2.2. Нейтронография Ce2Fei6,5Mn0j5 и Ce2Fe16Mn
4.2.3. Нейтронография CeaFeMnu
4.3. Нетипичность магнитной Т - х фазовой диаграммы системы СеЖеМщ .'
4.4. Магнитные свойства соединений Се2Ре17.*Мпх под давлением
4.5. Магнитные свойства гидридов СегРепМгцНу
4.5.1. Типы магнитных состояний гидридов Се2Те17.дМпхН>;
4.5.2. Магнитная анизотропия гидридов СепРеп
4.5.3. Магнитные Т-у фазовые диаграммы гидридов СегРепМпЛЗу
4.6. Нейтронография дейтеридов Се2Ре17ДУ1пчД,
4.7. Заключение по главе
Заключение
Приложение: образцы и методы измерений
П.1. Приготовление сплавов и их гидридов
П.2. Рентгенографические исследования
П.З. Магнитные измерения
П.4. Исследования под гидростатическим давлением
П.5. Измерения теплоемкости
П.6. Измерения оптической проводимости
П. 7. Нейтронографические исследования
П. 8. Дилатометрические измерения
П. 9. Единицы измерения
Литература

смешанной Ъ<Л полосы проводимости [2], в результате поляризации которой осуществляется косвенное обменное /-/ взаимодействие между редкоземельными ионами [62]. В самом деле, в работе [63] было экспериментально установлено, что в системе <34У1.х№5 при х < 0,25 зависимость величины поляризации Зс/ полосы от х становится нелинейной, что можно объяснить схлопыва-нием заполненной 3с1 полосы из-за критического ослабления поляризующего действия со стороны магнитных ионов Об (см. также [64]). Учитывая аналогичность структур смешанной 3с1 полосы в соединениях КМц [62], можно предположить, что то же самое происходит и во всех рассматриваемых здесь КДТДЬ или [ДД Косвенным подтверждением этому служит примерная пропорциональность величины интервала концентраций, на котором выполняется линейность Тс(х) для ОфУ1ДП5 [63], ГЗу,У]15, УДДДД (см. рис. 1.8), значению Тс для соответствующего бинарного соединения К№5 (7с = 32 К для вбМэ [63]). В таком случае, можно ожидать, что линейность Тс(х) нарушается для УДтцДД при х > 0,8, а для Nd.Y1.vNi5 выполняется лишь при х > 0,8, что и наблюдается в наших измерениях (см. рис. 1.8 и 1.9).
Согласно приведенной на рис. 1.8 фазовой диаграмме, интервал концентраций, в котором при Т = 4,2 К в соединениях БуД-Дц реализуется угловая магнитная фаза, оказывается заметно меньше предполагавшегося из результатов измерения кривых намагничивания и вращающего момента. Расхождение объясняется тем, что внешние магнитные поля ~ (0,1 - 7) Тл оказывали подмаг-ничивающее действие на редкоземельные ионы. В результате возможно появление при 4,2 К ферромагнитного порядка в неупорядоченной при этой температуре Я подсистеме. Возможность такого эффекта была установлена нами из изучения Хяс(Т) в статических полях — 0,1 Тл. Для состава х = 0,6 в системе ШДпц.ДД ферромагнитное упорядочение в магнитном поле обсуждалось выше.
1.3. Магнитные свойства и нейтронография соединений ТЬхЕг1_х№5