Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО
Петров, Дмитрий Анатольевич
01.04.11
Кандидатская
2011
Красноярск
98 с. : ил.
Стоимость:
499 руб.
ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР
1.1. Техника ионной имплантации
1.2. Анизотропия планарных структур
1.3. Магнитные свойства планарных ансамблей наночастиц
1.4. Магнитооптика систем с имплантированными магнитными наночастицами
1.5. Приближение эффективной среды
ГЛАВА 2. МАГНИТОСТАТИЧЕСКИЕ ПОЛЯ В ПЛАНАРНЫХ АНСАМБЛЯХ МАГНИТНЫХ НАНОЧАСТИЦ
2.1. Однослойная модель
2.2. Многослойная модель
2.2.1. Простая кубическая решётка
2.2.2. Объёмо-центрированная кубическая решётка
2.3. Расчёт магнитостатических полей
ГЛАВА 3. ОБРАЗЦЫ И МЕТОДИКИ ЭКСПЕРИМЕНТА
3.1. Образцы
3.2. Электронная микроскопия
3.3. Ферромагнитный резонанс
3.4. Магнитные и магнитооптические методы исследования
ГЛАВА 4. МОРФОЛОГИЯ И СТРУКТУРА ЧАСТИЦ №
ГЛАВА 5. МАГНИТНЫЕ И МАГНИТООПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА
5.1. Полевые и температурные зависимости намагниченности
5.2. Ферромагнитный резонанс
5.2.1. Результаты измерений ФМР
5.2.2. Форма линий и разложение ФМР сигнала на компоненты
5.3. Магнитооптические эффекты
5.3.1. Результаты измерений магнитооптических эффектов
5.3.2. Обсуждение магнитооптических эффектов
ВЫВОДЫ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ
ВВЕДЕНИЕ
В наноразмерных магнитных системах обнаружено большое количество новых эффектов, связанных с малыми размерами частиц, взаимодействием их между собой и с материалом матрицы. С практической точки зрения интерес к магнитным наносистемам обусловлен их широким применением в современных высокотехнологичных устройствах. Весьма перспективной для создания магнитных материалов является технология ионной имплантации. Благодаря возможности имплантировать практически любой материал в любую матрицу и управлять свойствами нанокомпозита, варьируя параметры имплантации, она является многообещающей технологией для создания наночастиц с широким спектром свойств.
, Начиная- с 1973 года, метод ионного синтеза широко используется для формирования наночастиц, в основном, благородных металлов в диэлектрических матрицах с целью получения новых нанокомнозитных материалов для индустрии магнитной записи и создания высокоскоростных оптических устройств с рекордными значениями нелинейных оптических параметров (см. обзоры [1-5] и ссылки в них). Этот метод позволяет создавать материалы, в которых сочетаются магнитные свойства и прозрачность в видимом диапазоне спектра, что может представлять интерес не только для магнитной записи и нелинейной оптики, но также и для получения новых комбинированных магнитооптических материалов. К настоящему времени известны работы, посвященные магнитооптическим явлениям, в основном, исследованию эффекта Керра (ЭК) в ионно-синтезированных нанокомпозитных материалах. В частности, в работе [6] был исследован ЭК в ансамбле наночастиц N1, формируемых в аморфном слое БЮг путем имплантации отрицательно заряженных ионов N1. В [7] представлены магнитные свойства и спектральные зависимости магнитооптических эффектов в ансамбле наночастиц кобальта, создаваемых в матрице аморфного диоксида кремния с помощью имплантации высокоэнер-
очень близки к пунктирным кривым, рассчитаным для ЛгЧ~ = Я- = 0, которые соответствуют ОДНОСЛОЙНОЙ модели. Следовательно, ПОЛЯ Я™ и Я|"К в данной частице, по большей части, состоят из собственного поля частицы и внешних полей, произведённых частицами, принадлежащими этому слою. Следовательно, на практике суммирование по слоям Аг+ и Ы~ не обязательно.
Предел £ —> 0 соответствует большому расстоянию между частицами, по сравнению с их размером. В этом случае дипольное взаимодействие между
_ ~ГгПК Ттпк
частицами зануляется, и оба поля, Я х иЯц , стремятся к одному и тому же пределу, соответствующему среднему размагничивающему полю куба, равному размагничивающему полю сферы, —4-7гМ/3 [62,63]. С увеличением £ абсолютное значение Я™ увеличивается, и для £ = 1 оно достигает значения 4-7ГМ, соответствующего Ях однородной пластинки, намагниченной вдоль её нормали. Поле Я"к уменьшается с увеличением £ и зануляется при £ = 1.
Результаты расчётов средних полей Я?™ и Я|°цк в частицах, образующих ОЦК решётку, показаны на рис. 2.5, как функция г) = 2а/Ь. В этом случае
Рис. 2.5. Средние магнитостатические поля Ях (кривые 1 и 1') и Яц (кривые 2 и 2') в ОЦК решётке, в зависимости от относительного размера частиц т] — 2а/Ь.
Название работы | Автор | Дата защиты |
---|---|---|
Магнитные свойства и локальные состояния ионов Fe в магнитных сверхрешетках на основе Fe/Co/Mo | Сенина, Вера Алексеевна | 2015 |
Наночастицы феррита марганца в матрице боратного стекла | Иванова, Оксана Станиславовна | 2007 |
Аномальный эффект Холла в гранулированных сплавах: температурная зависимость, размерный эффект и процессы спин-флипа | Ханикаев, Александр Борисович | 2002 |