Особенности поведения узкозонных полупроводников во внешних полях

• Автор: Зайко, Юрий Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.10
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 100 c. : ил

ГЛАВА I. СОСТОЯНИЯ В ЗАПРЕЩЕННОЙ ЗОНЕ КРИСТАЛЛА, ЛОКАЛИЗОВАННЫЕ В ОБЛАСТИ НЕОДНОРОДНОСТИ ВНЕШНЕГО ПОЛЯ

1.1. Вывод уравнений двухзонной модели

1.2. Туннельные состояния

1.3. Состояния таммовского типа

1.4. Влияние на спектр кристалла примеси, обладающейошпольным моментом

1.5. Обсуждение результатов

Глава II. ВЛИЯНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ С ЗАРЯШШОЙ ПРИМЕСИ) НА

ТУННЕЛИРОВАНИЕ

П.1. Пороговое поведение одноэлектронного туннельного тока

П.2. Учет взаимодействия туннелирующего электрона с заряженной примесью

П.З. Вычисление элементов $> - матрицы

П.4. Квазиклассическое приближение в случае
потенциала с аксиальной симметрией
П.5. Обсуждение результатов
Глава III. ЭФФЕКТ ОДП НА ОСНОВЕ РЕЗОНАНСНОГО ТУННЕЛИРОВАНИЯ
Ш.1. Введение
Ш.2. Резонансная ОДП в модели Фридкина-Ваннье.
Одномерный случай
Ш.З. Результаты численного расчета ВАХ в трехмерном случае
Ш.4. Обсуждение результатов
- 3 -

ГЛАВА 17. ТУННЕЛИРОВАНИЕ В ПОЛУПРОВОДНИКАХ В МАГНИТНОМ
ПОЛЕ
1У.1. Полупроводник оо сложной структурой валентной зоны в магнитном и электрическом полях
1У.2. Обсуждение результатов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
- 49 -
отмечалось выше, данная задача является двухканальной.
Величины . и вычисляются как коэффициенты отражения и прохождения, соответственно, для волны, падающей на барьер слева (рис.З). Получаемые таким образом
V- V И
удовлеворяют необходимым условиям аналитичности: они имеют полюса в плоскости комплексной энергии, обусловленные наличием связанных состояний в кулоновской яме при значениях Г
где - энергия, Г - ширина квазистационаргного уровня.
Кроме того, автоматически выполняется соотношение унитарности, т.е. закон сохранения потока:
|5иггГ ^ 5»с^ 1 (П.ЗЗ)
Для выполнения условий квазиклассичности следует потребовать выполнения следующих неравенств: 4=- » 1 (туннелирование чеСГ 2"
рез запрещенную зону диэлектрика квазиклассично); ^ » 1 (туннелирование из связанного состояния квазиклассично) и
— »1; хг-]1т _ скорость частицы на связанной орбите
(условие применимости квазиклассики в кулоновском поле). Эти условия не противоречат друг другу и им легко удовлетворить, считая внешнее поле слабым, а энергию связи £св малой, или

Приступим к непосредственному вычислению 2^ и . По условиям задачи в области I (рис.З) есть волна, движущаяся вправо х х
V- / Г
ад=[ гад'

<2*р ~^р% -1ехр[^рсЬ<] Г
о,

(П.34)