Особенности энергетических спектров и рассеяния электронов проводимости в полупроводниках в квантующих магнитных полях

• Автор: Бреслер, Михаил Семенович
• Шифр специальности: 01.04.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 361 c. : ил

ЧАСТЬ I. ТЕРМО-ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В КВАНТУЮЩИХ
МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ
ГЛАВА I. ЭЛЕКТРОНЫ В СИЛЬНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ
§ 1.1. Квантование энергетического спектра электронов в сильном магнитном поле
§ 1.2. Теория кинетических явлений в квантующих магнитных полях
Глава II. КВАНТОВЫЕ ОСЦИЛЛЯЦИИ ЯВЛЕНИЙ ПЕРЕНОСА В ПОЛУПРОВОДНИКАХ С ИЗОТРОПНЫМ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ
СПЕКТРОМ
§ 2.1. Физические свойства антимонвда и арсенида индия
§ 2.2. Методика эксперимента,
§ 2.3. Квантовые осцилляции термоэдс в п-1п$в и
" ' п-1пА$
§ 2.4. Эф|ект Нернста в п-1п£в в квантующих магнитных полях
§ 2.5. Влияние э^екта увлечения электронов йононами на квантовые термомагнитные явления в п-1п$8
и п-1пА$
Выводы
ЧАСТЬ П. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР И РАССЕЯНИЕ ДЫРОК В
ТЕЛЛУРЕ
Глава III. МАГНЕТОФОНОННЫЙ РЕЗОНАНС В ТЕЛЛУРЕ
§ 3.1. Физические свойства теллура
§ 3.2. Энергетический спектр валентной зоны теллура

в отсутствие магнитного поля
§3.3. Магнетофононный резонанс (общие представления)
§ 3.4. Магнетофононный резонанс в теллуре (эксперимент)
' **
§ 3.5. Энергетический спектр валентной зоны теллура в
магнитном поле (квазиклассический подход)
§ 3.6. Длинноволновые оптические колебания решётки в
теллуре
§ 3.7. Магнетофононный резонанс в теллуре (обсуждение
результатов)
Выводы
Глава IV.КВАНТОВЫЕ ОСЦИЛЛЯЦИИ ШУБНИКОВА-де ГААЗА В ТЕЛ-ЛУРЕ КАК МЕТОД ИССЛЕДОВАНИЯ ОСОБЕННОСТЕЙ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО ' СПЕКТРА ДЫРОК
§ 4.1. Магнитный яр обой в теллуре
§ 4.2. Инверсионная асимметрия уровней Ландау в валентной зоне теллура
§ 4.3. Уровни Ландау валентной зоны теллура (квантовые
расчёты)
Выводы
ЧАСТЬ Ш. МАГНИТНЫЕ РЕЗОНАНСЫ НЕЛИНЕЙНОЙ ОПТИЧЕСКОЙ ВОСПРИИМЧИВОСТИ В АНТЙМОНВДЕ ИНДИЯ
Глава V. ЦИКЛОТРОННЫЙ РЕЗОНАНС
§ 5.1. Нелинейные оптические явления в узкозонных полупроводниках
§ 5.2. Методика исследования магнитных резонансов нелинейной оптической восприимчивости
§ 5.3. Теория циклотронного резонанса нелинейной оптической восприимчивости
§ 5.4. Результаты и обсуждение экспериментов
Выводы

Глава VІ.СПИНОВЫЙ РЕЗОНАНС НЕЛИНЕЙНОЙ ОПТИЧЕСКОЙ ВОСПРИИМЧИВОСТИ" XСд)(в
§ 6.1. Теория спинового резонанса нелинейной оптической
восприимчивости
§ 6.2. Результаты и обсуждение экспериментов по спиновому резонансу нелинейной оптической восприимчивости 300 § 6.3. Концентрационные аномалии спинового резонанса нелинейной оптической восприимчивости

Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

(типа Р -функций: X , У , Z ). Взаимодействие этих четырёх зон с более далёкими зонами учитывается по теории возмущений.
Закон дисперсии зоны проводимости и трёх валентных зон находится из кейновского секулярного уравнения
(£+%)[£'(£/+ £?)(£+ер-<-л)-к*Р*(£'+£р+ у)] = О, (2.1.1) где Р = _£$<ЗрхХ>, £'(£)=
Здесь энергия отсчитывается от края зоны проводимости, взаимодействие зоны проводимости и валентных зон с более далёкими зонами не учтено, 6^. - энергия запрещённой зоны, А -энергия спин-орбитального расщепления.
Секулярное уравнение (2.1.1) соответствует так называемо-

му трёхзонному приближению Кейна, в котором эффективная масса тяжёлых дырок совпадает с массой свободного электрона, так как зона тяжёлых дырок не взаимодействует с тремя другими зонами (корень £' - О ). В этом же приближении отсутствует гофриров-ка дырочных изоэнергетических поверхностей.
Мы будем пользоваться двузонным приближением Кейна, в котором делается приближение £У« £^+ , а закон дисперсии электронов а лёгких дырок находится из квадратного уравнения
*4* ~ 2 ' 2 I1 £*(£п+А) У
(2.1.2)
€р(£# +Д)
где верхний знак относится к электронам, нижний - к лёгким дыркам.
В двузонном приближении Кейна законы дисперсии электронов и лёгких дырок отличаотся только знаком: непараболичность этих зон одинакова. Если интересоваться не слишком высокими энергиями электронов (по сравнению с ), то квадратный корень