Новые типы интеркаляционных кристаллов и исследование процесса интеркаляции

• Автор: Мильнер, Алла Павловна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 153 c. : ил

В в е д Глава I
Глава
Глава

ение
. ЯВЛЕНИЕ ИНТЕРКАЛЯЦИИ (ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР)
1.1. Кристаллическая структура и стехиометрия интеркаляционных соединений
1.2. Взаимодействие интеркалянтов в неорганической матрице
1.3. Физические свойства интеркаляционных соединений
. НОВЫЕ МАТРИЦЫ ДЛЯ ИНТЕРКАЛЯЦИИ И НОВЫЕ ИНТЕРКАЛЯЦИОННЫЕ СОЕДИНЕНИЯ
2.1. Выбор неорганических матриц для донорной интеркаляции
2.2. Структурный принцип отбора неорганических слоистых матриц для акцепторной интеркаляции
2.3. Экспериментальные методики интеркаляции и исследования новых интеркаляционных соединений
2.4. Рентгеноструктурные данные об интеркаляционных соединениях на основе Р61,.,ЬЛА, £пССг ,АдгТ и Т1г$
. РАЗРАБОТКА МЕТОДОВ ВЫРАЩИВАНИЯ МОНОКРИСТАЛЛОВ
ИНТЕРКАЛЯЦИОННЫХ СОЕДИНЕНИЙ И ИХ ВОЗМОЖНЫЕ
СТРУКТУРНЫЕ МОДЕЛИ
3.1. Получение монокристаллов интеркаляционных соединений из раствора
3.2. Получение монокристаллов интеркаляционных соединений методом рекристаллизации
3.3. Рентгенографическое и электронографиче-ское исследование монокристаллов интеркаляционных соединений
3.4. Возможные структурные модели интеркаляционных соединений
3.4.1. Соединения на основе рё1г и б/Г3
3.4.2. Структурные модели акцепторных интеркаляционных соединений
Глава 4. ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССА ИНТЕРКАЛЯЦИИ
4.1. Экспериментальные результаты
4.2. Обсуждение экспериментов по кинетике интеркаляции в области малых одноосных давлений
4.3. Явление экстеркаляции
4.4. Кинетика интеркаляции ненагруженных слоистых кристаллов
4.5. О зависимости скорости интеркаляции от времени
Основные результаты и выводы
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ
ПРИМЕЧАНИЕ
Стр.'

pax определялись по рентгеновским дифрактограммам от порошков.
Рентгеноструктурные исследования полученных систем выполнялись на дифрактометре ДРОН-2 с графитовым монохроматором в излучении при напряжении на аноде 37 кВ и токе
через трубку 18 мА. Так как вследствие ожидаемого большого значения параметра С представляла интерес область малых углов рассеяния 2 9, то падающий рентгеновский пучок пропускали через щель 0,1 мм, а рассеянный пучок регистрировали со щелью у счетчика ОД или 0,05 мм. Это позволило регистрировать рассеяние, начиная с углов 2 G ~ 2*3°. На рис.21 показаны для сравнения характерные дифрактограммы mz и систем mz -анилин и Я^-нониламин. Видно, что после интеркаляции появляются малоутловые линии, соответствующие большим межплоскостным расстояниям. Были получены дифрактограммы от всех исследовавшихся систем.
Межплоскостные расстояния рассчитывались по закону Вульфа-Брэгга:
плоскостей.
Определялась пирометрическая плотность интеркаляцион-ных комплексов. Использовалась методика, предложенная в /144/ для ми кропи кноме трии порошковых образцов. Прибор представляет собою пробирку с пришлифованным капилляром, в которую насыпается исследуемый порошок. Затем система ва-куумируется и под вакуумом заполняется пирометрической жидкостью, чтобы исключить наличие пузырьков воздуха. Вычисления плотности проводились по формуле:
где: 9 - угол скольжения; Л - длина волны рентгеновского излучения; сС - межплоскостные расстояния рассматриваемых