Исследования сильно-неравновесных конденсированных систем

• Автор: Михайлов, Александр Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 323 c. : ил

Глава I. Исследования сильно«неравновесного состояния системы параметрически возбужденных спиновых волк

§ I. Параметрический резонанс спиновых волн

§ 2. Квантовая теория сильно-неравновесного состояния системы спиновых волн за порогом

параметрического резонанса

§ 3. Свойства стационарного состояния системы

параметрически возбужденных спиновых волн

§ ц. Стохастические автоколебания при параметрическом возбуждении спиновых волн

Глава 2. Взаимодействие интенсивных спиновых волн

с парамагнитными примесными ионами

§ I. Парамагнитные примесные ионы в магнитоупорядоченных кристаллах

§ 2. Одномагнонный процесс релаксации на парамагнитных примесях

§ 3. ^Медленная" релаксация спиновых волн в пределе
плавной модуляции
§ Д. Выключение "медленной" релаксации при
высокой интенсивности спиновых ВОЛН
§ 5. "Медленнай"релаксация спиновых волн в пределе быстрой модуляции
§ б. Двух- и трехмагнонные процессы релаксации интенсивных спиновых волн на парамагнитных примесях

Глава 3, Критические явления в средах с размножением,
распадом и диффузией
§ I. Введение
§ 2. Системы со случайным раемножением и распадом
2.1. Сильные и слабые центры размножения
2.2. Порог взрывной неустойчивости для сильных центров
2.3. Порог взрывной неустойчивости для слабых центров
2А. Роль редких кластеров
2.5. Кинетический переход типа "заселения среды"
2.6. Гауссовские флуктуации в скоростях распада
и размножения
§ 3. Процессы конкуренции в флуктуирующих средах
Глава 4. Влияние флуктуаций внешних параметров на
кинетические режимы в средах с диффузией
§ I. Диффузия на случайной флуктуирующей поверхности.
§ 2. Стохастическое движение распространяющегося
фронта в бистабильных средах
Глава 5. Квантово-полевые методы в кинетической теории классических неравновесных реагирующих систем с диффузией
. § I. Представление управляющего уравнения во
"вторично-квантованной" форме
§ 2. Решение управляющего уравнения в виде
интеграла по траекториям
§ 3. ВКБ-асимптотика решений управляющего
уравнения

§ 4. Диаграммная техника теории возмущений для
диффузионно-контролируемых реакций
§ 5. Диффузионно-контролируемые реакции в средах
низкой размерности.;
Глава 6. Теория автоволновых источников в распределенных активных средах
§ I. Спиральные волны в активных средах
1.1. Закон дисперсии автоволн
1.2. Спиральные волны в кольцевом канале
1.3. Уединенная спиральная волна в однородной
среде
1.4. Спиральные волны в модели активной среды Ринцеля-Келлера
1.5. Сравнение с данными численного расчета
§ 2. Ведущие центры в активных средах
Заключение
Литература

Как следует из (2.386) и (2.ОД), выражение для частоты релаксации ПВСВ У*. оказывается тем же, что и в отсутствие накачки и совпадает со стандартным выражением для конкретного рассматриваемого нами процесса взаимодействия с квазичастицами термостата (см. )• Хотя этот вывод заранее не очевиден, ему
может быть дана простая физическая интерпретация. Действительно, мы рассматриваем ситуацию, когда взаимодействие с термостатом сводится к рассеянию термостатных квазичастиц, сопровождающимся рождением или уничтожением всего одной ПВСВ. Это означает, что при таком процессе несущественна аномальная корреляция между пасами ПВСВ с противоположными волновыми векторами. Кроме того,-поскольку в процессе участвует одна ПВСВ, затухание ^ не может зависеть от ее интенсивности
Исходя из сделанных замечаний, можно утверждать, что уравнение (2.37) останется справедливым и при рассмотрении иных процессов взаимодействия с квазичастицами термостата с участием одной ПВСВ - изменяются лишь выражения для затухания , сдвига
частоты ^и)к^ и коэффициенты , причем к
дут по-прежнему связаны соотношением (2.39). Мы не рассматриваем процессов с участием двух ПВСВ (например, слияние ПВСВ в фонон), считая, что они запрещены законами сохранения. Известно (см. $1), что когда эти процессы разрешены, они дают сильное нелинейное затухание, обеспечивающее запороговое ограничение параметрическое
го резонанса.
Как видно из выражения (2.38в), перенормировка частоты спиновых волн за счет взаимодействия с термостатом не зависит
от интенсивности накачки. Поэтому ниже мы будем считать поправку уже включенной в закон дисперсии СВ С увеличением интенсивности ПВСВ функция квазивероятности