Волноводная магнитооптика

• Автор: Агеев, Александр Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 371 c. : ил

Глава I. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В ПЛАНАРНЫХ ВОЛНОВОДАХ, СОДЕРЖАЩИХ МАГНИТОУПОРЯДОЧЕННЫЕ ДИЭЛЕКТРИКИ
§1.1. Уравнения Максвелла, материальные соотношения и граничные условия для магнитных сред на оптических частотах

§1.2. Моды распространения, связанные моды,

невзаимность преобразования мод

§1.3. Волноводные структуры на основе эпитаксиальных

пленок

§1.4. Периодические магнитооптические волноводные

структуры

§1.5. Выводы

Глава 2. СВОЙСТВА ЭПИТАКСИАЛЬНЫХ ПЛЕНОК ФЕРРИТОВ-ГРАНАТОВ

КАК ОПТИЧЕСКИХ ВОЛНОВОДОВ

§2.1. Синтез эпитаксиальных пленок ферритов-гранатов
§2.2. Механические свойства и рентгеновские измерения
§2.3. Магнитные свойства
§2.4. Оптические и магнитооптические свойства
§2.5. Выводы

Глава 3. ВОЛНОВОДНОЕ РАСПРОСТРАНЕНИЕ СВЕТА В
ЭПИТАКСИАЛЬНЫХ ПЛЕНКАХ ФЕРРИТОВ-ГРАНАТОВ. ... IOI §3.1. Волноводнооптический метод исследования тонких
пленок ферритов
а) Спектр волноводных мод
б) Измерение потерь в волноводе
в) Преобразование мод
г) Измерение спектра мод в условиях сильного поглощения
§3.2. Потери
§3.3. Стратификация
§3.4. Двупреломление
§3.5. Преобразование мод
§3.6. Невзаимность преобразования мод
§3.7. Дисперсия показателя преломления
§3.8. Распространение света в градиентных
анизотропных волноводах
§3.9. Выводы
Глава 4. ПРИМЕНЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПЛЕНОК В ИНТЕГРАЛЬНОЙ
ОПТИКЕ
§4.1. Невзаимные функциональные элементы
§4.2. Взаимные функциональные элементы в интегральной
оптике, использующие магнитные пленки
§4.3. Выводы

Глава 5. ИССЛЕДОВАНИЕ ФЕРРИТОВ-ГРАНАТОВ МЕТОДОМ
ФЕРРОМАГНИТНОГО РЕЗОНАНСА
§5.1. ФМР в ферритах, содержащих примесные
парамагнитные ионы
а) Общие формулы для сдвига и ширины линии ФМР
б) Статические сдвиги линии ФМР
в) Механизм поперечной релаксации
г) Механизм медленной релаксации
д) Процессы, определяющие частоту релаксации примесных ионов
е) Случай ИЖГ с редкоземельными ионами
§5.2. Методика исследований ФМР
а) Экспериментальная установка
б) Образцы
в) Измерения ширины линии
§5.3. ФМР в гранатах с ионами тербия
а) Ион тербия в ИЖГ
б) ИЖГ с тербием и галлием
в) Гадолиний-железный гранат с тербием
г) Кальций-висмут-ванадий-железный гранат с тербием
д) Влияние высокого гидростатического давления на
ФМР в гранатах с тербием
§5.4. ФМР в ИЖГ с примесью ионов гольмия
§5.5. ФМР в ИЖГ с примесью ионов празеодима
§5.6. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ

в терминах гибридных мод с амплитудами, неизменными в процессе распространения, то они будут иметь следующие эффективные показатели преломления /413/:
(> шГп = } ± К (1Лб)

Как видно из (1.46) (см.рисД.Зг), кривые показателей преломления гибридных мод не пересекаются, а сближаются в точках фазового синхронизма, где / =0.

Как следует из (1.43) и (1.37), компоненты тензора £ и
Л . , .
, обусловленные оптической анизотропией: £4 , ^ , <£6 и
, а также гиротропией: (X, , и определяют
коэффициенты связи, а диагональные компоненты £ и обусловленные гиротропией - СХЛ и ^ - сдвиг мод.
Особое значение для практического использования (см.§4.1) волноводов с магнитными средами имеет возможность получения невзаимного преобразования связанных мод. При этом следует стремиться, чтобы при распространении света в одном направлении (скажем, '’прямом1') коэффициент преобразования был равен нулю (К = 0), а при обратном - единице (К =1). Невзаимность
преобразования можно определить, как
(1.47)
1 +
-I- К” I"
где I"*" и Г - интенсивности возбуждаемой моды при распространении в прямом и обратном направлениях, соответственно.