Исследование явлений переноса в кристаллах без центра симметрии

• Автор: Стурман, Борис Ицхакович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 251 c. : ил

Глава I. УРАВНЕНИЯ КИНЕТИКИ В ОТСУТСТВИЕ
ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ
§ I. Асимметрия элементарных процессов
1.1. Асимметрия рассеяния (23); 1.2. Асимметрия фотовозбуждения и рекомбинации (29 ).
§ 2. Интегралы столкновений в отсутствие
детального равновесия
2.1. Общие соотношения (42); 2.2. Интеграл столкновений для упругого рассеяния (43 )
2.3. Интеграл столкновений для процессов фотоионизации и рекомбинации электронов ( 52 );
2.4. Фононные процессы (58).
§ 3. Уравнение Фоккера-Планка в отсутствие
детального равновесия
§ 4. Сдвиги частиц в элементарных процессах
Глава II. ФОТОГАЛЬВАНИЧЕСКИЁ И ФОТОТЕРМИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТЫ
§ 5. Феноменологические соотношения
§ 6. Механизмы фотогалъванического эффекта
6.1. Общие формулы (86); 6.2. Механизм рассеяния (88); 6.3. Механизм фотовозбуждения и
рекомбинации (91); 6.4. Сравнение с экспериментом ( IOI) •
§ 7. Фотогальванический эффект при больших
интенсивностях света
7.1. Динамическая модель (105); 7.2. Переход к квазичастичному представлению (108); 7*3. Бездиссипативный ток (112).

§ 8. Сдвиговый фотогальванический эффект
§ 9. Фототермический эффект в кристаллах без
центра симметрии
Глава III. РЕЛАКСАЦИОННЫЕ ТОКИ И АСИММЕТРИЯ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТИ В ПОЛЯРНЫХ ДИЭЛЕКТРИКАХ
§ 10. Ионные механизмы токов
§ II. Электронный механизм токов
§ 12. Релаксационные токи и электретный эффект
§ 13. Активация релаксационных токов светом
§ 14. Асимметрия электропроводности в пироэлектриках. Ионная модель
§ 15. Асимметрия электропроводности в модели макроскопических потенциальных барьеров
Глава IV. МЕХАНИЗМЫ ПЕРЕНОСА ЗАРЯДА В ФОТОРЕФРАКТИВНЫХ КРИСТАЛЛАХ
§ 16. Основная модель
§ 17. Фотоиндуцированные поля в кристаллах
§ 18. Неравновесные эффекты в световой решетке
§ 19. Пространственно-осциллирующий ток, обусловленный ФГЭ и диффузией фотоэлектронов
§ 20. Влияние электрического поля
Глава V. ОСОБЕННОСТИ НЕЛИНЕЙНО-ОПТИЧЕСКИХ ЯВЛЕНИЙ В
ФОТОРЕФРАКТИВНЫХ СЕГНЕТОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛАХ.
§ 21. Основные уравнения
§ 22. Стационарный энергообмен. Асимметрия
коэффициента усиления
§ 23. Нестационарные явления
23.1. Приближение тонких кристаллов (208);
23.2. Взаимодействие пучков (£^ =о) (213);
23.3. Взаимодействие пучков, обусловленное

диффузией (218).
§ 24. Нелинейные эффекты отражения и просветления
§ 25. Поляризационное взаимодействие волн
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

(2.17) нетрудно убедиться, что применительно к ферми частицам (электронам, дыркам) интеграл столкновений обеспечивает эволюцию функции распределения, согласующуюся с принципом Паули -если при ~Ь- о выполнено неравенство И к г- I , то оно остается справедливым и в последующие моменты времени.
Докажем для упругого рассеяния Н-теорему Больцмана о возрастании энтропии газа частиц. Энтропия неравновесных ферми и Бозе-газов определяется формулами [б9]
с = — [>к ^ ^ К С1- ^ и.) О ~~ У
Н * (2.20)
5>6=- Х|>кЙ, Ик - О+*'!<')•&> 0 +и„)] )
(для удобства от интегралов мы перешли к суммам). Б классическом пределе, т.е. при «I для ферми-частиц и при И*» I для бозе эти выражения переходят в &°р = — X Ук
* (2’21> Й06=1. .

Покажем, что (2.5) обеспечивает такую эволюцию » при кото-рой ^ ^ о , причем равенство имеет место только по достижению изотропного распределения И (£ = ТГЧ С* - о) , черта означает усреднение по изоэнергетической поверхности. Доказательство начнем со случая невырожденного ферми-газа. Согласно (2.5), (2.21)
(УЪ* . (2.22)
КК' ”
В отсутствие детального равновесия часть членов этой суммы могут быть отрицательными, поэтому Н-теорема не является очевидной. Совершим в (2.22) замену
И к = "ЙСЕ,.) €> . (2.23)
Поскольку со £
Учитывая (2.17) убедимся прежде всего, что &р(Х=о) = о , а при малых отклонениях от равновесия (IX *|г« ( 2>°р >° • Да-