Спектры локализованных возбуждений в кристаллах при учете взаимодействия между примесями

• Автор: Иванов, Михаил Алексеевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Киев
• Количество страниц: 386 c. : ил

ЧАСТЬ I. СПЕКТРЫ НЕИДЕАЛЬНЫХ КРИСТАЛЛОВ ПРИ НАЛИЧИИ

ПРИМЕСНЫХ СОСТОЯНИЙ БОЛЬШОГО РАДИУСА

1. Методика описания спектров неупорядоченных

твердых растворов

1.1. Основные вопросы теории спектров неупорядоченных

систем и экспериментальные результаты

1.2. Разложение диагональной функции Грина в ряд по группам взаимодействующих примесных центров

2. Электронный спектр кристалла с примесными уровнями

вблизи края зоны

2.1. Плотность состояний при малой концентрации примесей

2.2. Уширение двухцентровых уровней и критерий разрешимости тонкой структуры в плотности СОСТОЯНИЙ
2.3. Условия локализации флуктуационных состояний
2.4. Высокие концентрации примесей
3. Фононный спектр кристалла с тяжелыми примесными
атомами
3.1. Групповые разложения для диагональной функции Грина
и сечение неупругого рассеяния нейтронов
3.2. Спектр кристалла при высокой концентрации тяжелых примесей
3.3. Поглощение инфракрасного света
4. Общий характер коллективной перестройки электронного спектра кристалла
4.1. Волновая функция и электронный спектр кристалла
при малой концентрации примесей
4.2. Электронный спектр при высокой концентрации примесных центров
“ 1:5 “
5. Перестройка фонрнного спектра кристалла при наличии
разного шла щшмеошх ооотошй большого цадидоа
5.1. Диагональная функция Грина при учете взаимодействия примесей и пространственное распределение локализованных состояний
5.2. Перестройка колебательного спектра при наличии
уровней: в акустической области
5.3. Примесный уровень у верхнего края акустической зоны
5.4. Слабо связанные примеси. Произвольная модель
кристалла
5.5. Поглощение света вблизи края оптической зоны в кристалле с примесными состояниями большого радиуса
6. Спектр магнитных возбуждений ферромагнетика при высокой концентрации слабо связанных примесей
6.1. Спектр ферромагнетика с антиферромагнитными примесными центрами
6.2. Поглощение электромагнитного излучения связанными электронно-ядерными возбуждениями
7. Коллективная перестройка спектра спиновых возбуждений антиферромагнетика с магнитными примесями во внешнем поле
7.1. Спектр магнитных возбуждений и поглощение электромагнитного излучения в антиферромагнетике с примесями
7.2. Поглощение инфракрасного света на примесных возбуждениях вблизи оптически неактивного края спин-волновой зоны антиферромагнетика
ЧАСТЬ П. СПЕКТРЫ ПРИ?,ТЕСНЫХ ВОЗБУЖДЕНИЙ В РАЗБАВЛЕННЫХ
РАСТВОРАХ
8. Спектральное распределение локальных колебаний
8.1. Модуляционное уширение и расщепление спектрального
распределения локальных колебаний
8.2. О природе уширения линий инфракрасного поглощения
на высокочастотных локальных колебаниях
- 4 -

8.3. Спектральное распределение вырожденных локальных и квазилокальных колебаний
8.4. Влияние полей напряжений, создаваемых точечными дефектами, на спектральное распределение локальных колебаний
8.5. Уширение локальных колебаний в ферромагнетиках
9. Резонансные явления для локальных колебаний
9.1. Резонанс между локальным колебанием и электронным переходом
9.2. Резонанс между квазилокальными колебаниями и комбинационное рассеяние света
10. Локализованные возбуждения и свойства кристаллов при
наличии примесей с вырожденным основным состоянием
ЮЛ. Свойства квадрупольного центра в антиферромагнетике
10.2. Взаимодействие квадрупольных центров и магнитные свойства примесной системы
10.3. Свойства неупорядоченных кристаллов при наличии центров с орбитально вырожденным основным состоянием
В Ы В 0 Д Ы
ЛИТЕРАТУРА

будем рассматривать хаотическое (нескоррелированное) расположение примесей.
Учитывая только группы из двух примесных центров, т.е. отбрасывая слагаемые, в которые входит суммирование по трем и больше несовпадающим индексам Sc , усредненное выражение для поляризационного оператора (1.13) принимает вид:
с кг^ ~
л С. Л/~~ /у ^ г> к , ). п ^ V- '^ов. ^ -Г'ёО
&г= ТлгсГ^ л *■■■)>& -X— % ;ъ—-а-16)
Выражение (1.16) представляет собой разложение обратной пункции Грина
по концентрации примесных центров. ПерЕое слагаемое в скобках описы
вает рассеяние электронов на изолированных примесных центрах, второе к )
(с.В>л ) - на всевозможных группах из двух примесей, опущенные слагаемые описывают рассеяние группами из трех и большего числа примесных

центров. Нули знаменателя в выражении для определяют уровни
энергии электрона, локализированного'на двух примесных атомах, распо-ложенных на узлах О к €■ . Величина описывает косвенное взаимодействие между примесями, обусловленное обменом возбуждениями непрерывного спектра. Как видно (1.16) полученное выражение для поляркза -иконного оператора представляет собой самосогласованное выражение, поскольку в него входят величины $ ■ И , содержащие в СБОЮ очередь искомую величину7 . Поэтому представление функции Грина в вице (1.8), (1.16) может быть названо перенормированным. о г
Выражение для С ^ в (1.16) удобно преобразовать к виду С в/=-СЛо-<МЛо + -- (Ы7).
* л» / - ■*£
Нетрудно убедиться, что теперь в последней сумме в (1.17) во всех зелнчинах можно избавиться от ограничений при суммировании по
К (добавленные члены внесут вклад порядка ) .
Помимо перенормированного представления, для диагональной функции