Последовательность развития фаз и дисперсионное твердение в сплавах Cu-Ti-Me, Cu-Ni-Al-Mn

• Автор: Апарова, Людмила Сергеевна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 225 c. : ил

ГЛАВА I. Закономерности формирования новой фазы и дисперсионное твердение в сплавах с квазипериоди-ческой структурой
1.1. Теоретический анализ распада сателлитных сплавов
1.2. Экспериментальное исследование сплавов с квазипериодическими структурами
1.3. Дисперсионное твердение в сплавах с ква-зипериодической структурой
Глава II. Постановка задач,. Выбор материалов и методика
исследования
2.1. Постановка задач исследования
2.2. Выбор материала и методика исследования
Глава III. Последовательность распада и особенности развития квазипериодической структуры в сплавах Си-Ии-М-Мп , Си-Т1'Мг
3.1. Исследование особенностей образования модулированной структуры в сплавах
Си-Н1-А£-Мп различного состава
3.2. Общая характеристика распада и кинетика
его развития в сплавах Си-71-Не
3.3. Особенности развития квазипериодической структуры в сплавах Си-77-/7 е
3.4. Особенности кинетики развития квазипериодической структуры в тонких фольгах
Глава IV .Дисперсионное твердение сплавов Си-Т1~Ме.,
Си- Ыс-М-Мп

4.1. Кинетика дисперсионного твердения сплавов
Си-Ті-Ме, Си-N1- АС- Мп
4.2. Температурная зависимость критического напряжения в сплавах Си-Мі-АС-Пп
4.3. Двойникование в сплавах Сії-Мі-АС-Мп
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Известно, что сплавы с квазипериодической структурой представляют особую группу сплавов с характерными особенностями ранних стадий распада - при отсутствии прямых структурных данных о наличии частиц вторичных фаз около основных рефлексов на рентгенограммах обнаруживаются сателлиты и периодический контраст на микрофотографиях. Это свидетельствует либо о формировании в сплавах концентрационных неоднородностей состава или кластеров, либо о наличии скореллирован-ного пространственного распределения частиц второй фазы. До сих пор для многих сплавов структурное состояние на стадии появления сателлитов остается невыясненным.
Дискуссионным также остается вопрос о механизме распада сплавов с сателлитами. До недавнего времени предполагалось, что распад в этом случае происходит по схеме спинодального распада Хиллерта или Кана.
Однако, во-первых, в работах Мананка, Тяпкина Ю.Д., Чу-истова К.В. было показано, что сателлиты должны наблюдаться при отличном от случайного распределении частиц вторичных фаз. При этом контраст на микрофотографиях однозначно связан с характером диффузного рассеяния. Следовательно, периодический контраст не является самостоятельным структурным признаком характера распада и служит свидетельством тех же особенностей, что и сателлиты.
Во-вторых, в последнее время появились новые теоретические работы Лангера и др. по анализу морфологических особенностей спинодального распада , выводы которых существенно отличны от общепринятых по теориям Кана, Хиллерта. В частности, в теориях Лангера и др. отсутствуют предсказания

{Г, {+1^^у^^х)-з^(|^)+тН40)
где У ист, У- И (М2) ,Т - линейное натяжение дислокации, ~ - изменение параметра решетки с концентрацией. Предполагая, в соответствии с характером внутренних напряжений, синусоидальную форму дислокаций, для случая Л ^ У 8*^ ТВ было найдено ТКр . В качестве ТКр принимались значения напряжений, для которых отсутствует периодическое решение уравнения (40). Соответственно для краевой и винтовой дислокации было наДцено
т$ = Л21)2А Уг тг _ ЯгХ У2
бЛ-Лб’&в (41>’ КР (5-8 • <42)
Таким образом, эффект дисперсионного твердения
Ткр ~ Л2я (43)
оказывается пропорциональным периоду модуляции и не зависит от объемной доли второй фазы.
Модель Кана была в последние годы модернизирована [89]. Оказалось, что существенным недостатком модели Кана является использование в качестве скользящих краевых и винтовых дислокаций. С учетом изменения протяженности области внутренних напряжений изменения ориентации скользящей дислокации вариационным методом было наивно решение уравнения (40) для смешаной слабоизогнутой дислокации, испытывающей наибольшее сопротивление в поле периодических внутренних напряжений. Найдено, что стабильное периодическое решение отсутствует

Т > I кр ~ . (44)
Видно, что характерной особенностью полученного решения является ТО, ЧТО 'Т'кр не зависит от Л и объемной доли второй фазы.