Влияние электронов проводимости на низкотемпературную пластическую деформацию нормальных и сверхпроводящих металлов

• Автор: Крыловский, Владимир Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 199 c. : ил

СПИСОК СИМВОЛОВ ...
ГЛАВА I. ЭЛЕКТРОННОЕ ТОРМОЖЕНИЕ ДИСЛОКАЦИЙ В МЕТАЛЛАХ
1.1. Электронная вязкость нормальных металлов
1.2. Разупрочнение металла при сверхпроводящем переходе
1.3. Дефектная структура после деформации в разных состояниях
1.4. Механизмы разупрочнения металла в сверхпроводящем состоянии
1.4.1. Особенности электронного торможения дислокации
в сверхпроводнике
1.4.2. Инерционная модель
1.4.3. Термическая активация и инерциальные свойства дислокаций
,1.4.4. Термофлуктуационная модель
1.4.5. Квазистатические механизмы разупрочнения металла
1.5. Электронное торможение дислокации в сильном магнитном поле
1.5.1. Классический случай
1.5.2. Квантовое приближение
1.5.3. Ориентация магнитного поля
1.5.4. Осцилляции силы электронного торможения в квантующем магнитном поле
1.5.5. Ультраквантовый предел
1.5.6. Индукционный механизм торможения

1.6. Деформация нормальных металлов в магнитном
поле
ГЛАВА 2. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА И ОБЪЕКТЫ ИССЛЕДОВАНИЯ
2.1. Разрывная машина
2.1.1. Деформационное устройство, криосгат
2.1.2. Схема регистрации нагрузки
2.2. Расчет упрочнения моно- и поликристаллов
2.3. Создание магнитного поля
2.4. Получение температур в интервале 1,5-300 К
2.5. Измерение электросопротивления
2.6. Объекты исследования
ГЛАВА 3. НИЗКОТЕМПЕРАТУРНАЯ ДЕФОРМАЦИЯ НОРМАЛЬНЫХ ГЦК
МЕТАЛЛОВ
3.1. Остаточное электросопротивление - мера совершенства реального кристалла
3.2. Деформирующее напряжение и электросопротивление нормальных металлов
3.2.1. Степень деформации моно- и поликристалла
3.2.2. Химическая чистота
3.2.3. Масштабный фактор
3.2.4. Температура испытаний
3.3. Спектр дефектов искаженного кристалла
3.4. Деформационное упрочнение и механизм пластического течения металла
Краткие выводы
ГЛАВА 4. ВЛИЯНИЕ СВЕРХПРОВОДЯЩЕГО ПЕРЕХОДА НА ДЕФОРМИРУЮЩЕЕ
НАПРЯЖЕНИЕ И СТРУКТУРУ МЕТАЛЛА
4.1. Несовершенства кристаллической решетки и разупрочнение металла в сверхпроводящем состоянии
4.I.I. Степень деформации

4.1.2. Примесные атомы
4.1.3. Размер зерна поликристалла
4.1.4. Роль поверхности
4.1.5. Сопоставление с теоретическими моделями
4.2. Структурные дефекты после пластической деформации металла в нормальном или сверхпроводящем состоянии
4.2.1. Последовательная смена состояний
4.2.2. Деформирование в одном состоянии
4.2.2.1. Степень деформации
4.2.2.2. Чистота металла и температура испытаний
4.3. Концентрация точечных и линейных дефектов после нагружения в разных состояниях
4.4. Повышение генерации точечных дефектов в сверхпроводящем состоянии
Краткие выводы
ГЛАВА 5. ЭЛЕКТРОННОЕ ТОРМОЖЕНИЕ ДИСЛОКАЦИЙ В МАГНИТНОМ
ПОЛЕ
5.1. Особенности испытаний в магнитном поле
5.1.Х. Изменение фиксируемого усилия
5.1.2. Критерий сильного магнитного поля
5.2. Прирост деформирующего напряжения в магнитном
поле
5.2.1. Разные металлы
5.2.2. Скорость деформации
5.2.3. Деформационные дефекты
5.2.4. Примеси
5.2.5. Температура испытаний
5.2.6. Напряженность магнитного поля
В [15] авторы обращают внимание на существование области параметров (температура Т, частота соударений У , угол Ф), когда квантовые осцилляции силы торможения дислокаций, оси которых почти параллельны магнитному полю, усиливаются. При этом предполагается, что величина Н удовлетворяет неравенству
где ТЭф = . Левое неравенство необходимо для существования
квантовых эффектов, а правое является условием квазиклассичности (большое количество уровней Ландау под ). Детальное рассмотрение приводит к следующим результатам [15],
1. В области малых ^ и при сравнительно небольших скоростях дислокации обычные квантовые осцилляции усиливаются в Я./#У раз по сравнению с (1.58)
£&) я.
"• гущ? ' *» ' (1-39)
При больших скоростях дислокации у V» У сила торможения больше по сравнению с (1.38) в я/рУ раз.
2. Изменение осциллирующей части силы электронного торможения от Н вблизи Т = 0 связано с тем, что все эффекты разыгрываются на экстремальном сечении поверхности Ферми и, изменяя параметр
с помощью магнитного поля, можно входить в резонанс или выходить из него, чем и обусловлены дополнительные динамические осцилляции силы торможения.