Аномалии сублимации, излучательной способности и электросопротивления кобальта вблизи точки Кюри

• Автор: Хандрос, Виктор Осипович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 146 c. : ил

1. Введение

2. РАЗВИТИЕ МАСС-СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО МЕТОДА ИССЛЕДОВАНИЯ ПАРОВ

3. ВЛИЯНИЕ ПРОЦЕССОВ, ПРОИСХОДЯЩИХ В ТВЕРДОЙ ФАЗЕ, НА

ИСПАРЕНИЕ КРИСТАЛЛА

4. ВЫБОР ОБЪЕКТА ИССЛЕДОВАНИЯ И ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ

5. ИССЛЕДОВАНИЕ ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЯ И ЕГО ПРОИЗВОДНОЙ

ПО ТЕМПЕРАТУРЕ В ОКРЕСТНОСТИ ТОЧКИ КЮРИ КОБАЛЬТА

5.1. Образцы кобальта

5.2. Вакуумная система

5.3. Предварительные эксперименты, измерение электросопротивления кобальта в широком температурном интервале
5.4. Исследование температурной зависимости электросопротивления и его производной по температуре вблизи точки Кюри
5.5. Выводы
6. ИССЛЕДОВАНИЕ СУБЛИМАЦИИ КОБАЛЬТА В ОКРЕСТНОСТИ ТОЧКИ
КЮРИ
6.1. Выбор метода испарения образца
6.2. Экспериментальная установка
6.3. Образцы кобальта, использовавшиеся в экспериментах
6.4. Одновременное измерение скорости сублимации и электросопротивления кобальта
6.5. Детальное исследование скорости сублимации кобальта
вблизи температуры Кюри
6.5.1. Применявшаяся методика и результаты измере-

6.5.2. Обсуждение результатов измерений
6.6. Выводы
7. ИЗУЧЕНИЕ ИНТЕГРАЛЬНОЙ ПОЛУСФЕРИЧЕСКОЙ ИЗЛУЧАТЕЛЬНОЙ
СПОСОБНОСТИ КОБАЛЬТА ВБЛИЗИ ТОЧКИ КЮРИ
7.1. Постановка задачи
7.2. Обзор литературных данных
7.3. Образцы и методика измерений
7.4. Результаты измерений и их обсуждение
7.5. Выводы
8. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
9. Литература

I. ВВЕДЕНИЕ
Применение масс-спектрометров для исследования испарения твердых тел, начавшееся в первой половине пятидесятых годов, за сравнительно короткое время получило очень широкое распространение. Такой успех был обусловлен рядом существенных преимуществ масс-спектрометрического метода по сравнению с другими методами, применявшимися для исследования паров. Обзор работ, выполненных в первое десятилетие развития масс-спектрометрического метода исследования паров, приведен в [I], а обширная библиография в [2].
Как в первый период развития, так и в дальнейшем, абсолютное большинство работ, выполненных этим методом, было посвящено исследованиям термодинамики процесса испарения или кинетики химических реакций в системе твердое тело - пар. Несмотря на то, что теоретические соотношения, устанавливающие связь между равновесным давлением паров над кристаллом и состоянием атомов в решетке твердого тела, были получены давно ГЗ], нам известно только несколько экспериментальных работ, задачей которых было получение информации о физическом состоянии твердого тела при исследовании его равновесных паров. Примером таких работ служат исследования сублимации лантаноидов [4] и актиноидов 15], в которых, при сопоставлении данных о теплотах испарения металлов с их электронной структурой, была получена интересная информация о природе энергии связи в этих металлах и факторах,

щее время измерения и регистрации (печати) этих величин составляло 9-11 с. При использовавшихся в процессе измерений скоростях нагрева изменение температуры за это время было ^ I К.
Перед началом эксперимента, регулируя вручную ток нагрева образца, устанавливали температуру, с которой начинались измерения. Затем, с помощью потенциометров 8 и 9 компенсировалась основная часть (до десятых долей милливольта) напряжений V , и £ и включалась температурная развертка. При изменении температуры образца транскриптор регистрирует нескомпенсиро-ванную часть напряжений л/ , д/с и &£ . При обработке
результатов измерений эти значения складываются с показаниями, считанными с курбелей потенциометров. Таким образом, регистрируется 6 значащих цифр при измерении V и V; и 5 - 6 цифр при измерении £ .
При изменении в процессе развертки значений V и ^ больше чем на 0,1 - 0,2 мВ производилась дополнительная компенсация этих напряжений вручную, чтобы избежать нелинейных искажений в усилителях потенциометров. Точность определения значений V , 1 , & были не хуже 0,01$, абсолютная погрешность измерения температуры & 1-1,5$.
Как отмечалось выше, для управления температурной разверткой использовались импульсы генератора 4 пилообразной и треугольной формы с частотой 0,001 Гц. В первом случае диапазон развертки составлял 80 - 90 К, во втором - диапазон уменьшился вдвое. При использовании треугольных импульсов исследуемый температурный интервал проходился дважды - при росте и понижении температуры. Это позволяло проверять воспроизводимость результатов и контролировать влияние испарения образца на рост его электросопротивления при высоких температурах. Появ-