Распределение сил осцилляторов в области резонансной структуры ультрамягких рентгеновских спектров поглощения молекул и твердых тел

• Автор: Сивков, Виктор Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 401 с. : ил

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ (Общая характеристика работы)
ГЛАВА I. ОБЩИЕ ВОПРОСЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ ГГ Основные модели интерпретации ближней тонкой
структуры молекул и твердых тел
1.2. Статистическая ошибка и аппаратурные искажения в измерениях
спектральных зависимостей коэффициента поглощения ц
ГЛАВА II. АППАРАТУРА И МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ БЛИЖНЕЙ ТОНКОЙ СТРУКТУРЫ УЛЬТРАМЯГКИХ РЕНТГЕНОВСКИХ СПЕКТРОВ ПОГЛОЩЕНИЯ СВОБОДНЫХ МОЛЕКУЛ И ТВЕРДЫХ ТЕЛ
2.1. Описание спектрометра - монохроматора РСМ-
2.2. Методы исследования БТС РСП молекул и твердых тел
2.3. Основные результаты
ГЛАВА III. МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЯ АБСОЛЮТНЫХ СЕЧЕНИЙ
ПОГЛОЩЕНИЯ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ СИЛ ОСЦИЛЛЯТОРОВ РЕЗОНАНСОВ ФОРМЫ В УЛЬТРАМЯГКОЙ РЕНТГЕНОВСКОЙ ОБЛАСТИ СПЕКТРА
3.1 Общий подход к проблеме измерений абсолютных сечений поглощения и определения силы осцилляторов резонансов
формы из рентгеновских спектров поглощения
3.2 Метод измерения сечений поглощения и метод учета фона в непрерывном спектре с помощью рентгеновских эмиссионных линий
3.3 Метод “абсорбционного титанового фильтра” измерения
фона в непрерывном монохроматическом излучении

3.4 Методы тестирования тонких пленок
3.5 Методы измерения поверхностной и объемной плотности
тонких пленок
3.6 Основные результаты
ГЛАВА IV. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СИЛ ОСЦИЛЛЯТОРОВ В ОБЛАСТИ
РЕЗОНАНСНОЙ СТРУКТУРЫ РСП ПРОСТЫХ ЛИНЕЙНЫХ МОЛЕКУЛ
4.1. Распределение сил осцилляторов в К - спектре поглощения линейной двухатомной молекулы И
4.2. Распределение сил осцилляторов в СК-спектре поглощения линейной трехатомной молекулы С
4.3. Основные результаты
ГЛАВА V. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СИЛ ОСЦИЛЛЯТОРОВ В ОБЛАСТИ
РЕЗОНАНСНОЙ СТРУКТУРЫ РСП СОЕДИНЕНИЙ С ПЛОСКИМИ ГРУППАМИ АТОМОВ II ПЕРИОДА
5.1. Распределение сил осцилляторов в ИК - спектрах поглощения кристаллов №N03 и КЖ)
5.2. Распределение сил осцилляторов в АГК- спектре поглощения кристалла №Ы02 и молекулы СНзЖ)
5.3. К - спектры поглощения плоских анионов С032~ в кристаллах ИаНСОз и Ы2С
5.4. Распределение сил осцилляторов в К - спектрах поглощения молекулы бензола и ее производных
5.5. Сравнительный анализ распределения сил осцилляторов в РСП соединений, содержащих плоские многоатомные группы
5.6. Основные результаты

ГЛАВА VI. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СИЛ ОСЦИЛЛЯТОРОВ В ОБЛАСТИ
РЕЗОНАНСНОЙ СТРУКТУРЫ РСП ВЫСОКОСИММЕТРИЧНЫХ СОЕДИНЕНИЙ АТОМОВ II ПЕРИОДА
6.1 Распределение сил осцилляторов в К - спектрах поглощения углерода и фтора в молекулах СН4, CF4 и CF3CI
6.2 Распределение сил осцилляторов в NK - спектрах поглощения галогенидов аммония
6.3 Основные результаты
ГЛАВА VII. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СИЛ ОСЦИЛЛЯТОРОВ В ОБЛАСТИ
РЕЗОНАНСНОЙ СТРУКТУРЫ Ь2>3 - СПЕКТРОВ ПОГЛОЩЕНИЯ 3d -ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ И ИХ СОЕДИНЕНИЙ
7.1. Распределение сил осцилляторов в L2;3 - спектрах поглощения металлов от Са до Си
7.2. Распределение сил осцилляторов в L2j3 - спектрах поглощения атомов К, Са и Sc в кристаллах KN03, КС1, CaF2 и Sc203.
7.3. Основные результаты
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ванный на возможности применения качественных результатов теории кристаллического поля (ТКП) для классификации по симметрии резонансных состояний вБТС РСП целого ряда химических соединений, является альтернативным механизмом ее формирования. Метод МРВ не позволяет объяснить механизм такого расщепления, напротив, по данным МРВ расчетов, радиальные ВФ, соответствующие резонансным состояниям, представляемые в рамках ТКП как компоненты расщепленного атомного состояния, интерпретируются как заметно различные друг от друга [56].
О тесной связи БТС РСП молекулярных соединений с состояниями поглощающего атома свидетельствует применимость приближения «г +1 эффективного остова» для интерпретации дискретной структуры в области порогов ионизации внутренних оболочек [15,25,75]. Это приближение хорошо известно в теории рентгеновских спектров и позволяет высоковозбужденным состояниям атома А в молекуле 7А[Х]П поставить в соответствие оптические возбуждения молекулы 2+1А[Х]п , где А' имеет порядковый номер 2+1 на единицу больше , чем атом А. Качество этого приближения было подтверждено исследованиями К - спектра поглощения молекулы N2 с высоким энергетическим разрешением [76]. Серии Ридберга в виде 14 пиков перед МС - порогом ионизации, были интерпретированы путем сопоставления с оптическими спектрами молекулы N0 [77], являющейся «г+1 аналогом» молекулы N2. Заметим, что впервые вывод о применимости модели «г+1 приближения » для описания серии Ридберга в К- спектре азота был сделан в работе [78]. Более детальное обсуждение К - спектра поглощения молекулы азота будет проведено в главе 4.
Проведенный в работе [20] подробный анализ обширного экспериментального материала позволил сделать вывод о принципиальной возможности рассмотрения рентгеновского поглощения в молекулах и твердых телах как атомного процесса, характеристики которого искажены интегральным действием соседних атомов. В результате проведенных теоретических исследова-