Преобразование структуры и динамика доменной стенки в пленках ферритов-гранатов с перпендикулярной магнитной анизотропией

• Автор: Волков, Вадим Викторович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 316 с. : ил.

I. ЛИНЕЙНАЯ ДИНАМИКА ДОМЕННОЙ СТЕНКИ В ПЛЕНКАХ

ФЕРРИТОВ-ГРАНАТОВ С МАЛЫМ ПАРАМЕТРОМ ДИССИПАЦИИ

1.1. Статика и линейная динамика доменной стенки в пленках ферритов-гранатов

( обзор литературы)

1.1.1. Статическая структура доменной стенки

1.1.2. Стационарное движение доменной стенки: одномерная

модель

1.1.3. Стационарное движение доменной стенки: двумерная

модель и численные методы решения задачи

1.1.4. Подвижность доменной стенки: анализ основных экспериментальных данных

1.2. Определение параметров пленок ферритов-гранатов и методика

исследования подвижности доменной стенки
1.2.1. Пленки для исследования и определение их толщины
1.2.2. Определение намагниченности насыщения пленок
1.2.3. Определение константы одноосной магнитной анизотропии и
других параметров пленок
1.2.4. Определение подвижности доменной стенки : метод трансляционного движения цилиндрических магнитных доменов
и высокоскоростная регистрация изображения
1.3. Линейная подвижность доменной стенки в пленках ферритов-гранатов
с малым параметром диссипации
1.4. Релаксационные потери при линейном движении доменной стенки
Выводы
II. СРЫВ СТАЦИОНАРНОГО ДВИЖЕНИЯ ДОМЕННОЙ СТЕНКИ
В ПЛЕНКАХ ФЕРРИТОВ-ГРАНАТОВ
2.1. Максимальная скорость стационарного движения доменной стенки:
выводы теории и экспериментальные данные ( обзор литературы)
2.2. Метод динамического коллапса цилиндрических магнитных доменов
для исследования динамики доменной стенки
2.3. Некоторые закономерности движения доменной стенки в пленках
ферритов - гранатов
2.3.1. Характер зависимости скорости доменной стенки от продвигающего магнитного поля
2.3.2. Радиальное движение доменной стенки цилиндрического магнитного домена
2.3.3. Динамика доменной стенки в имплантированной феррит-гранатовой пленке
2.4. Срыв стационарного движения доменной стенки: влияние
постоянного поля, приложенного в плоскости пленки
2.4.1. Предельная скорость стационарного движения доменной стенки в присутствии постоянного поля, приложенного в плоскости пленки ( обзор литературы )
2.4.2 Зависимость максимальной скорости стационарного движения доменной стенки от постоянного поля, приложенного в плоскости пленки

Выводы
Ш. ЭФФЕКТ НАСЫЩЕНИЯ СКОРОСТИ ДОМЕННОЙ СТЕНКИ В
ПЛЕНКАХ ФЕРРИТОВ-ГРАНАТОВ
3.1. Нелинейная динамика доменной стенки: основные выводы теории
и экспериментальные данные (обзор литературы )
3.1.1. Одномерная и двумерная модели нелинейного движения
доменной стенки
3.1.2. Результаты применения численных методов решения задачи
3.1.3. Анализ экспериментальных данных по нелинейной
динамике доменной стенки
А* 3.2. Влияние параметров пленки на скорость насыщения доменной стенки
3.2.1. Динамика доменной стенки после срыва стационарного движения
3.2.2. Влияние толщины пленки на скорость насыщения
доменной стенки
3.2.3. Влияние энергии одноосной магнитной анизотропии на
скорость насыщения доменной стенки
3.2.4. Влияние намагниченности и параметра диссипации материала
на скорость насыщения доменной стенки
3.3. Эмпирическая формула для скорости насыщения доменной стенки
3.3.1. Зависимость от температуры магнитных параметров пленок
3.3.2. Обоснование эмпирической формулы и характер движения доменной стенки в области насыщения скорости
Выводы

намагниченности и связанных с ними параметров. В [76] были получены следующие формулы для погрешностей А1/1 и АМ/М :
Д1 ДЬ ,.Р.ГАЬ Ар,
т*т+А(к)[тг р1 • <47>
ДМ ДН0 Р ДЬ АР,
= + В(—)[ 1 , (48)
М Н„ V1 Ь Р J ;
где А и В - числовые коэффициенты, значения которых в интервале 0 < Р/Ь < 2.5 представлены в [76] в виде графика. Если, например, считать, что отношения АР/Р = 2/5%, АН/Но = 0.5% и АЬ/Ь = 0.5%, то с помощью формул (47), (48) и графика из [76] легко найти, что, скажем, для характерного случая, когда Р/Ь = 2, Д1/1 = 4% и Д( 4яМ)/ ( 4яМ ) = 2.5%.
1.2.3. Определение константы одноосной магнитной анизотропии и других параметров пленок
Для нахождения константы одноосной магнитной анизотропии применялись два метода. Первый из них основан на определении поля анизотропии На по моменту исчезновения визуального фарадеевского контраста между доменами при приложении постоянного поля Нр в плоскости образца [77]. Поле Нр ориентируется в одном из направлений типа [110], в этом случае намагничивание происходит путем вращения вектора намагниченности и площади смежных доменов остаются одинаковыми. В общем случае, из-за существования таких видов энергии, как энергия кубической анизотропии, энергия доменной границы и энергия размагничивания, поле Нр* исчезновения доменной структуры несколько отличается от поля анизотропии. Влияние кубической анизотропии