Динамические свойства ферритовых поликристаллов и ансамблей частиц

• Автор: Гольчевский, Юрий Валентинович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Сыктывкар
• Количество страниц: 128 с. : ил.

НАИБОЛЕЕ ЧАСТО ВСТРЕЧАЮЩИЕСЯ В РАБОТЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ ДЛЯ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН

ГЛАВА 1. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ

1.1. Доменная структура магнетиков

1.2. Проницаемость, обусловленная колебаниями доменных стенок

1.3. Проницаемость, обусловленная колебаниями вектора намагниченности

1.3.1. Ферромагнитный резонанс

щ 1.3.2. Параметр диссипации и процессы релаксации спиновой системы

1.4. Магнитные спектры ферритов

1.4.1. Общее описание магнитных спектров ферритов

1.4.2. Аппроксимация магнитных спектров

1.5. Исследования свойств порошков

1.6. Температурные исследования ферритов
1.7. Постановка задачи
ГЛАВА 2. АППРОКСИМАЦИИ ЧАСТОТНЫХ СПЕКТРОВ ПОЛИКРИ-» СТАЛЛИЧЕСКИХ ФЕРРИТОВ
2.1. Распределение резонансных частот колебаний вектора намагниченности в поликристаллических ферритах
2.1.1. Вклад доменных границ
2.1.2. Вклад колебаний вектора намагниченности в доменах
2.2. Результаты аппроксимации магнитных спектров различных ферритов
2.3. Обсуждение результатов аппроксимации Выводы к главе
ГЛАВА 3. ВЛИЯНИЕ ПАРАМЕТРА ДИССИПАЦИИ НА МАГНИТНЫЕ СПЕКТРЫ И ВРЕМЯ РЕЛАКСАЦИИ * 3.1. Время релаксации и распределения доменов по временам релаксации
3.2. Распределение резонансных частот магнитных моментов в монокри-сталлических и поликристаллических ферритах
3.3. Зависимость параметра диссипации от частоты резонанса
3.4. Времена релаксации монокристаллов МЦШ
3.5. Времена релаксации поликристаллов МЦШ
3.6. Времена релаксации, оцененные разными методами

Выводы к главе 3
ГЛАВА 4. МЕТОДИКА И ТЕХНИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
4.1. Методика измерения магнитной проницаемости
1* 4.2. Методика приготовления порошков и измерения их характеристик
4.3. Методика измерения температурных зависимостей магнитной проницаемости
ГЛАВА 5. ВЛИЯНИЕ ВЫРЕЗОВ В ТОРЕ НА МАГНИТНЫЕ СПЕКТРЫ
5.1. Исследуемые образцы и методика создания вырезов
5.2. Результаты экспериментов
5.3. Влияние размагничивающих полей на магнитные спектры
и Выводы к главе 5
ГЛАВА 6. ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ ПОРОШКОВ
6.1. Влияние внешних факторов на магнитную проницаемость порошков
6.1.1. Влияние связующего материала на магнитные свойства ферритово- 84 го образца
6.1.2. Влияние пространственной ориентации частиц и механического 86 давления на магнитные свойства ферритовых порошков
6.2. Пространственное распределение намагниченности
* 6.3. Магнитные спектры порошков
6.4. Температурные зависимости проницаемости образцов
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
ПРИЛОЖЕНИЕ 1
ПРИЛОЖЕНИЕ 2
ЛИТЕРАТУРА
АВТОРСКИЙ СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
НАИБОЛЕЕ ЧАСТО ВСТРЕЧАЮЩИЕСЯ В РАБОТЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ ДЛЯ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН
Дл/ - магнитная энергия.
М& - вектор намагниченности насыщения и ее величина.
О - ширина домена.
Да - энергия доменных стенок, приходящаяся на единицу поверхности пластины с длиной гт.
К - первая константа анизотропии.
Н, Н - вектор внешнего магнитного поля и его величина.
Н0, Н0 - вектор постоянного внешнего магнитного поля и его величина.
Н„„, Нвн - вектор внутреннего магнитного поля и его величина.
Не*, Нед - вектор эффективного поля и его значение.
Не? - среднее поле.
ДЯ/ - разброс средних полей в образце.
Н* Нц - вектор размагничивающего поля и его величина.
/3 - коэффициент трения в уравнении гармонического осциллятора.
т - эффективная масса доменной стенки.
ОуПр - квазиупругий коэффициент.
у - гиромагнитное отношение.
сос(іот ,/ыот ~ круговая частота и частота релаксации доменных границ.
С0с ,/с - круговая частота и частота релаксации прецессии.
X - параметр затухания в уравнении Ландау-Лифшица.
а - параметр диссипации.
щй - круговая частота и частота резонанса доменной границы
со0 ,/п ~ круговая частота и частота резонанса вращения вектора намагниченности.
Зсіот - полная площадь доменных стенок.
0, Q■lфф ~ добротность и эффективная добротность.
Х> Х’> X" ~ комплексная магнитная восприимчивость и ее действительная
и мнимая компоненты. ц, /л', //' - комплексная магнитная проницаемость и ее действительная и
мнимая компоненты.
Хлот, Шот ~ магнитная восприимчивость и проницаемость, обусловленные движением доменных стенок.
Хгої, Шоі ~ магнитная восприимчивость и проницаемость, обусловленные вращением вектора намагниченности.
Хо, Ш ~ квазистатическая начальная магнитная восприимчивость и начальная магнитная проницаемость соответственно.
5 - расстояние между доменными границами.
V - объем.

функции распределения резонансных частот позволяет учесть взаимодействие между доменами и применять формулы (1.17) как в случае независимых, так и в случае взаимодействующих друг с другом доменов.
Рассмотрены также характеристики и отличия функции (р (/о) колебания доменных границ никелевого и никель-цинкового феррита с различными примесями и пористостью (рис. 1-6 приложения 1). Для ферритов состава NixZnl.xFe204 предложенная модель лучше описывает экспериментальные частотные зависимости проницаемости образцов при Х> 0.64, что связано с тем, что при увеличении содержания никеля, поля в зернах поликристалла стремятся к выравниванию (т.е. становятся однородными). На это может влиять и увеличение пористости, что обуславливает меньшее влияние соседних зерен друг на друга и, вследствие этого, возможно происходит сглаживание поля. В пользу этого предположения говорит и то, что расчетные результаты лучше описывают данные для образцов с большей пористостью (рис. 5 прил. 1). Как видно из рис. 1-6 приложения 1 в низкочастотных областях экспериментальные и теоретические данные практически совпадают для большинства образцов. Некоторые расхождения наблюдаются в основном в областях, где вклад в магнитную проницаемость от процесса вращения вектора намагниченности доминирует. Особенно это заметно на графиках зависимости //'(/) для образцов никелевых и никель-цинковых ферритов №Ре204 и №х2п,.хРе204 с различной пористостью (рис. 5 и 6 прил. 1). Как видно из представленных рисунков, предложенная модель лучше описывает экспериментальные кривые для ЖИГ, №Ре204, №х2п1_хРе204, где пористость образца больше (рис. 2.3, рис. 5д и 6е прил.. 1), а в случае меньшей пористости (рис. 5а и 6а прил. 1) имеет место большее отклонение между расчетными и экспериментальными данными. При этом рассчитанные по предлагаемому методу средние поля в рассмотренных образцах близки к полям, приведенным в других работах (см. табл. 2.2). Очевидно, что с увеличением пористости образца магнитные взаимодействия между соседними зернами ослабевают, вследст-