Влияние электромагнитных и температурных полей на контактное плавление в металлических системах с участием висмута

• Автор: Темукуев, Ибрагим Мукаевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Нальчик
• Количество страниц: 312 с. : ил.

Глава 1. Контактное плавление кристаллов

1.1.0 механизме контактного плавления кристаллов

1.2. Кинетика контактного плавления при различных режимах его протекания

1.3. Влияние различных внешних факторов на процесс

контактного плавления

1.4. Практические применения контактного плавления

Выводы к главе

Глава 2. Кинетика контактного плавления в нестационарном режиме при наличии неоднородного магнитного поля

2.1. О влиянии магнитного поля на фазовые превращения

в металлических системах

2.2. Экспериментальные исследования температурно-временной зависимости скорости контактного плавления в неоднородном магнитном поле в висмутовых системах
2.3. Приближенная оценка скорости контактного плавления в стационарном и нестационарном режимах при наличии градиента магнитного поля
2.4. Исследование состояния границ кристалл-жидкость и структур контактных прослоек при наличии неоднородного магнитного поля
2.5. О кинетике контактного плавления, осуществляемого в нестационарном режиме при наличии неоднородного
магнитного поля

2.6. Концентрационное распределение компонентов и оценка
коэффициентов диффузии в жидкой прослойке при контактном
плавлении в неоднородном магнитном поле
Выводы к главе
Глава 3. Влияние магнитного поля на процесс контактного плавления в тройных металлических системах
3.1. Прогнозирование состава и строения контактных прослоек
в тройных системах
3.2. Результаты экспериментального исследования контактного плавления в тройных системах при наличии магнитного поля
3.3. Явление компенсации действия магнитного поля электрическим током, пропускаемым через жидкую прослойку
3.4. Влияние магнитного поля на процесс растворения двойных сплавов в тройной эвтектической жидкости
3.5. Обсуждение полученных результатов по контактному
плавлению и растворению в тройных системах
Выводы к главе
Глава 4. Контактное плавление в скрещенных электрическом и магнитном полях
4.1. Контактное плавление в однородном магнитном поле
4.2. Результаты экспериментальных исследований контактного плавления в скрещенных электрическом и магнитном полях
на цилиндрических и призматических образцах
4.3. Контактное плавление в условиях кажущегося изменения плотности жидкости

4.4. О механизме и кинетике контактного плавления в скрещенных
электрическом и магнитном полях
Выводы к главе
Глава 5. Контактное плавление с градиентом температуры
5.1. Условия осуществления контактного плавления с градиентом температуры и вопросы термодиффузии
5.2. Кинетика контактного плавления в системе Ві - 1п и структуры прослоек при различных направлениях градиента температуры
5.3. Способ одновременного определения температуры и координаты, движущейся межфазной границы твердое тело-жидкость
5.4. Методика осуществления контактного плавления с градиентом температуры при постоянных температурах на границах кристалл-жидкость
5.5. Кинетика контактного плавления в системе Ві - Бп в условиях
постоянства перепада температур в жидкой прослойке
Выводы к главе
Глава 6. Практические применения результатов, полученных в данной работе
6.1. Способ пайки материалов, вступающих в контактное
плавление при наличии градиента температуры
6.2. Способ соединения магистральных трубопроводов и участков магнитной цепи припоями, армированными ферромагнитными примесями
6.3. Способ интенсификации процесса контактного плавления скрещенными электрическими и магнитными полями

переносимых электронов подавляется силой Лоренца (если размеры системы таковы, что не создается поле Холла). Это, в свою очередь, требует соответствующего подавления ионной диффузии для выполнения условия электронейтральности. В этих работах предполагается, что процессы диффузии в магнитном поле контролируются электронами проводимости, что учитывается так называемым фактором диффузионного подавления. Расчеты, проведенные по этой теории, однако, показывают, что влияние магнитного поля порядка 3 Тл на диффузию не может быть обнаружено.
Непосредственное воздействие магнитного поля на движение ионов мало из-за малой подвижности ионов. Но анизотропия подвижности заряженных частиц в магнитном поле должно привести к анизотропии всех величин, так или иначе связанных с подвижностью. В металлах, к тому же, магнитное поле, возмущая электронную подсистему, создает силы, действующие на ионы [151].
Из теоретических соображений, приведенных в работах [151, 152], следует, что магнитное поле должно влиять на ионную проводимость в металлах и полупроводниках, вызывая поперечный перенос ионов. Экспериментально это было обнаружено в жидкой ртути [153]. При этом экспериментальное значение поперечного эффекта почти в тысячу раз превосходит предсказанное теорией. Если растворенный металл или часть его находится в растворителе в виде малых частиц (микрокристалликов), то в опытах по электропереносу в магнитном поле может наблюдаться перенос вещества, не обусловленный истинной ионной проводимостью, а имеющий иную физическую природу.
Имеется несколько работ, в которых обнаружено влияние магнитного поля на массоперенос при электропереносе. Теоретически возможность такого явления подтверждена в работе [151]. Если электрическое поле Е направить по оси х и перпендикулярно к нему магнитное поле В по оси 2, то в жидком металле возникнет градиент давления, направленный по оси у. Полная сила^у, дей-