Исследование коллективных возбуждений в двумерных электронных системах методом неупругого рассеяния света

• Автор: Кулик, Леонид Викторович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Черноголовка
• Количество страниц: 229 с. : ил.

1 Литературный обзор
1.1 Спектр возбуждений в трехмерных электронных системах
1.2 Спектр возбуждений в квазидвумериых электронных системах
1.2.1 Внутриподзонные возбуждения
1.2.2 Межподзонные возбуждения
1.3 Квазидвумерные электронные системы в квантующем магнитном поле
1.3.1 Электрон в магнитном поле
1.3.2 Целочисленный квантовый эффект Холла
1.3.3 Дробный квантовый эффект Холла
1.4 Спектр магнетовозбуждений в двумерной электронной системе
1.5 Двойные электронные слои
1.6 Спектр возбуждений двойных электронных слоев
2 Образцы и экспериментальная техника
2.1 Теоретические основы пеупругого рассеяния света электронами в полупроводниках
2.2 Экспериментальная методика
2.3 Образцы

2.4 Управление концентрацией в двумерных электронных системах
3 Комбинированные циклотронные возбуждения в одиночных квантовых ямах
3.1 Комбинированные возбуждения в ультраквантовом пределе
3.2 Комбинированные возбуждения в состоянии холловского ферромагнетика
3.3 Циклотронная спиновая волна
3.4 Спин-триплетные возбуждения в четных целочисленных состояниях КЭХ
4 Межподзонные магнетовозбуждения в одиночных квантовых ямах
4.1 Межподзонные магнетовозбуждения с нулевым обобщенным импульсом
4.2 Взаимодействие межподзонных бернштейновских мод с главными межподзопными возбуждениями зарядовой и спиновой плотности
4.3 Взаимодействие главных и бернштейновских мод с ЬО-фон-онами
4.4 Антифазные межподзонные моды
4.5 Межподзонные возбуждения в параллельном магнитном поле

4.6 Межподзонные возбуждения в наклонном магнитном
поле
5 Коллективные и одночастичные возбуждения в
двойных квантовых ямах с туннельной связью
5.1 Одночастичные возбуждения в двойных квантовых ямах
5.2 Плазменные возбуждения в двойных квантовых ямах
5.3 Влияние параллельного магнитного поля на плазменные возбуждения в двойных квантовых ямах
5.4 Магнетоплазменные возбуждения в двойных квантовых ямах
6 Заключение
7 Список публикаций по теме дисссертационной работы
Список цитируемой литературы

Вторая ветвь со_(д) при к —>■ 0 описывает противофазные колебания электронов и имеет звуковую дисперсию СО- = зд. Подставляя это значение со в (30) и переходя к пределу д —> 0, получаем уравнение относительно я:
Vй , „2 V5 2) , лл_п п I
а'~2 Ш + а71 + 4(1—0, ^ > 0- (32)
(в* — Щ) ' —в (в2 — У^)
При щ > г>2 уравнение (32) дает вещественное и положительное значение в, если
*> <33> 4щ — (^1 — у2) '
Таким образом, при В > £>о затухание ветви со- строго равно нулю для достаточно малых д. Чтобы выяснить границу интервала волновых чисел, в котором 1т со- = 0 следует найти пересечение кривой со-(д) с прямой со = ду. Из уравнения (30) при = 0 следует, что точка пересечения дс определяется соотношением
2дсф) = 1 - е-2^. (34)
При с? > с^о имеем дс -> 1/2с?о, а в случае й — с?о •С с?о будет дс « (с? — (1о)/сР. Затухание Ландау волны со- “включается” при д > дс.
Если с? ац2 (концентрации частиц величины одного порядка) и 5 > пц2, то из уравнения (32) следует
со.
2 4пе2с1 щщ д2
дс?» 1. (35)
£ 11-[7112 + П2ТП[
Если с? < с?о, то волна со_ затухает при всех д. Это затухание мало в смысле 1т со «С Ле со, если гц > 02 (например, концентрации электронов в пленках сильно различаются).