Развитие метода ядерно-резонансного отражения для исследования магнитных мультислоев

• Автор: Монина, Надежда Геннадьевна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 141 с. : ил.

Глава I. «МЕССБАУЭРОВСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ» НА СИНХРОТРОННОМ ИЗЛУЧЕНИИ

§ 1. Эффект Мёссбауэра

§2. Методы ядерной монохроматизации

§3. Устройство современных станций

ядерно-резонансного рассеяния

§4. Особенности временных спектров когерентного рассеяния: динамические, квантовые биения, ускорение распада ядер. Поляризационная зависимость временных спектров

1. Квантовые, динамические биения, ускорение распада ядер

2. Поляризационная зависимость временных спектров

3. Исследование свойств под давлением методом ядерно-резонансного рассеяния

4. Температурные зависимости и процессы диффузии

§5. Неупругое ядерно-резонансное рассеяние

§6. Зеркальное отражение в скользящей геометрии. Селективные по
глубине исследования
Выводы по Главе I и постановка задачи
Глава II. ТЕОРИЯ МЕТОДА ЯДЕРНО-РЕЗОНАНСНОГО ОТРАЖЕНИЯ
§ I. Вводные замечания
§2. Эффект полного внешнего отражения
§3. Анизотропия рассеяния и поляризационные эффекты
§4. Матрица распространения и анизотропное мессбауэровское
зеркало

1. Матрица распространения в анизотропной среде
2. Импеданс для мессбауэровской среды
§5. Взаимосвязь энергетической и временной шкалы исследования
ядерно-резонансного взаимодействии
§ 6. Стоячие волны в периодической резонансной среде
и селективные по глубине исследования
Основные результаты Главы II
Глава III. ДИНАМИЧЕСКИЕ ЭФФЕКТЫ В ЯДЕРНО-РЕЗОНАНСНОМ БРЭГГОВСКОМ ОТРАЖЕНИИ, ВЛИЯЮЩИЕ НА ТОЧНОСТЬ ОПРЕДЕЛЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ А САМО ДИФФУЗИИ В ПЕРИОДИЧЕСКИХ 5<Те/57Ге МУЛЬТИСЛОЯХ
§1. Введение
§2 Определение коэффициента самодиффузии
§3. Определение коэффициента самодиффузии
в кинематическом пределе теории отражения
§4. Особенности формирования задержанных кривых ядернорезонансного отражения
§5. Теоретическое моделирование
§6. Обработка экспирементальных данных
Основные результаты Главы III
Глава IV. ИССЛЕДОВАНИЕ ТОНКОГО МАГНИТНОГО 57Ге СЛОЯ,
НАХОДЯЩЕГОСЯ В КОНТАКТЕ СО СВЕРХПРОВОДЯЩИМ N6 СЛОЕМ МЕТОДОМ ЯДЕРНО-РЕЗОНАНСНОГО ОТРАЖЕНИЯ
§1. Введение
§2. Характеристики образца
§3. Исследование образца методом ядерно-резонансного отражения
Основные выводы Главы IV

Глава V. МАГНИТНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ В Ьсс [Ре/Со];;5 ПЛЕНКЕ, ИССЛЕДОВАННОЕ МЕТОДОМ ЯДЕРНО-РЕЗОНАНСНОЙ РЕФЛЕКТОМЕТРИИ
§1. Введение
§2. Обработка экспериментальных данных
§3. Теория
§4. Результаты и обсуждения
Основные результаты Главы V
Основные результаты и выводы
Список литературы

Если положить 0 = 90” (нормальное падение), то (Н.4.1.4) примет хорошо знакомый вид [120]:
и = 1+ТЩт^Я°)
(П.4.1.6)
где п — показатель преломления мессбауэровской среды. Выражение (II.4.1.4) обобщает выражение для показателя преломления (точнее для нормальной компоненты волнового вектора в среде) на случай скользящих углов падения, когда необходимо учитывать аномальные эффекты при преломлении. Среду с непрерывно меняющимся анизотропными параметрами мы всегда можем

разбить на отдельные слои, в каждом из которых /постоянна. Для каждого такого слоя решение (II.4.1.1) представляет собой матричный экспоненциал
1—Мп<Зп Л
а 0 , где с1п - толщина п-го слоя. Так как собственные значения М
известны (II.4.1.4), можно воспользоваться формулой Сильвестра [121] для матричных функций для нахождения матричного экспоненциала:
/(«) = £/(2,)7,.

П( а-Яг)

П(Л-Л)

Л' - собственные значения матрицы сс , п - максимальная степень

характеристического уравнения для матрицы ОС.
Можно также получить аналитическое выражение для матричного

экспоненциала в случае, когда М описывается формулой (11.4.1.2). Раскладывая экспоненту в ряд: