Вихревые конфигурации и подвижность вихревых линий в анизотропных и магнитных сверхпроводниках

• Автор: Беспалов, Антон Андреевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2014
• Место защиты: Нижний Новгород
• Количество страниц: 131 с. : ил.

Содержание
Введение

Глава 1. Пиннинг абрикосовского вихря на малой цилиндрической полости

1.1. Введение

1.2. Пиннинг вихря в приближении теории Гинзбурга-Ландау

1.2.1. Общий вид потенциала пиннинга

1.2.2. Дефект в форме кругового цилиндра

1.2.3. Дефект в форме эллиптического цилиндра

1.3. Пиннинг вихря в приближении теории Лондонов

1.4. Выводы
Глава 2. Вязкость абрикосовского вихря в анизотропном сверхпроводнике второго рода
2.1. Введение
2.2. Исходные уравнения
2.3. Предел большой длины когерентности по сравнению с длиной экранирования
электрического поля
2.4. Предел сильного несоответствия анизотропий нормальной проводимости и массы куперовской пары (1» к » 1)
2.5. Вариационный принцип
2.6. Зависимость анизотропии вязкости от температуры
2.7. Выводы
Глава 3. Магноны в ферромагнитных сверхпроводниках и сверхрешётках сверхпроводник-ферромагнетик
3.1. Введение
3.2. Параметры ферромагнитных сверхпроводников и основные уравнения
3.3. Зонный спектр магнонов в ферромагнитном сверхпроводнике в вихревом состоянии
3.3.1. Уравнения на гармоники намагниченности
3.3.2. Расчёты спектра магнонов
3.3.3. Спектр магнонов в точках высокой симметрии: пересечение зон

3.3.4. Учёт диссипации
3.3.5. Коэффициент отражения электромагнитной волны от ферромагнитного
сверхпроводника в параллельной геометрии
3.4. Излучение магнонов движущимися вихрями в структурах сверхпроводник-ферромагнетик
3.4.1. Общие соотношения для силы, действующей на вихри
3.4.2. Движение вихрей под действием постоянного тока
3.4.3. Движение вихрей под действием переменного тока
3.4.4. Поверхностным импеданс ферромагнитного сверхпроводника в перпендикулярной геометрии
3.4.5. Обобщение результатов на случай сверхрешёток сверхпроводник-ферромагнетик
3.5. Выводы
Глава 4. Нелокальная электродинамика и притяжение вихрей в гибридных системах сверхпроводник-ферромагнетик
4.1. Введение
4.2. Поле вихря в ББ системах с сильной пространственной дисперсией магнитной
восприимчивости
4.3. Вихревое состояние
4.4. Выводы и предложения для экспериментов
Заключение
Приложение А
Приложение Б
Приложение В
Приложение Г.
Приложение Д
Приложение Е
Приложение Ж

Список публикаций автора по теме диссертации
Литература

Далее волна над переменными х и у будет опущена. Решение уравнения (2.22) может быть
разложено по степеням и
Фг = Ф'0) + и“1®'0 +
где Ф*0) и Ф)‘; удовлетворяют уравнениям

Я2ф<°) Л2Ф(0)
1 +5^=/2р2ф(0)_/2У;
ду2 йх1 д2Ф^ д2Ф(х[)

-/2Р2Ф1и+/4р4 Ф®>

(2.23)
(2.24)
(2.25)
ду2 дх
а /Д остаточный член. В Приложении В показано, что компонента вязкости цх, которая дастся соотношением (2.7), также может быть разложена по степеням и:
Пх = -2ио17г

АЛД =
+ о( и )
їгУ ФІ0)-4 dxdy,
11х(1у.
Компонента цу вычисляется аналогичным образом:
АДД /2у(Д
Цу = -2л0Гй Соотношение (2.16) приводит к связям
+ о(и )
ЛДД = АлС* ‘) Л/5, АДД = АД-5 V
(2.26)
(2.27)
(2.2В)
(2.29)
(2.30)
Точные значения функций АЛД и АЛД могут быть определены численно, однако в разделе 2.5 будут приведены приближённые выражения для этих функций, полученные аналитически.
В работе [39] случай и » 1 был исследован с использованием модельного профиля параметра порядка вихря в виде ступеньки. Отметим, что такой подход не позволяет получить в разложении (2.26) член порядка и-1.
Случай л' = 1 рассматривался в работах [32, 35-37]. Параметр ,т равен единице в изотропных сверхпроводниках, а также в анизотропных сверхпроводниках, у которых нет несоответствия анизотропий нормальной проводимости и массы куперовской пары, то есть, выполняется равенство (тссгс)1(таь<таь) = 1- При .у = I уравнения (2.24) и (2.25) могут быть решены точно:
0) 1-ехр(— У^р2/2)
* „7 У'